72486 Obraz (2413)

47. Pojęcie siły dośrodkowej. Pojęcie sity bezwładności

P-mp-0

siłę - mp równą co do wartości iloczynowi masy i przyspieszenia punktu materialnego, lecz przeciwnie do tego przyspieszenia skierowaną, nazywamy siłą bezwładności albo siłą d’Alemberta.

Gdy PM porusza się po dowolnym krzywoliniowym torze 1, przyspieszenie p tego punktu możemy przedstawić jako sumę geometryczną przyspieszenia stycznego p_T i przyspieszenia normalnego p_y.

dV    V²

p_r =- p_v -- p -promień krzywizny toru

dt    p

- mp - -mp_T - mp_v

-mp_t - siła bezwładności o kierunku przeciwnym do przyspieszenia stycznego - styczna siła bezwładności -mp_v.- siła odśrodkowa o kierunku przeciwnym do przyspieszenia normalnego i skierowana jest wzdłuż normalnej głównej do toru w stronę do środka krzywizny O. p_t- przyspieszenia styczne p_v- przyspieszenie normalne

48. Ruch PM pod wpływem więzów

Gdy linia więzów jest chropowata (istnieje tarcie), to:

ą=±/w=±_x(r7+«7

p - współczynnik tarcia kinetycznego

R, — 0 - linia więzów jest gładka równanie przyjmuje postać:

2 2 dV    d^s

m = m—i?- = P_t m-= P_n + R_n    0-P„+P_b

dt    dr    f

49. Równanie małych drgań wahadła matematycznego

£ |—

<£>+ — ■ sin cp-Q k = liL

l    y /    jeże!i 0< <p <20[deg]

ę+ k²(p = 0    sin <p[rad] = <p

50. Okres drgań wahadła matematycznego

T = 2T1~

g

l - długość wahadła w metrach g - przyspieszenie grawitacyjne (ziemskie) w m/s²