293 (28)

46$

|-;i specyfika ostatniego stopnia " połączeniu z silnie .•uueni.ysjcym się W zmiennych warunkach ruchu spadkiem entalpii wymaga bardziej złożonej anaiuty Na początku jednak ogratnetymy się d© modelu jcdnówyniuuowejio.

Największe z.nacaemc spośród strat w ostatnim stopniu ma strata wyloto* Wu. /badajmy. jak zmienia się ona w zmiennych warunkach ruchu Przyjmijmy za łożenia upraastcinyące:

a, -    - const, fi_} - /ł»o • const.    (XII.57)

/ trójkąta wylotowego ostatniego stopnia wynika

i j — ivj łn¹ 2u‘.ucos//}.    (XII.5S)

Napiszmy równanie ciągłości dla warunków dowolnych i oNiczeniowych:

Wtedy

Stosunek .lh»,i/.1h„,,,o zależy przy zadanym kacie fi_t tylko od zmiany strumienia objętościowego I i,,/l W

Na rysunku XII. 14 podano przykładowo zmianę straty wylotowej tmhmy dla fi₃ — 30®. Inlcicsujijoe jest, że zgodnie ze wzorem (XH,65) strata wylotowa silnie rośnie w obszarze bardto małych obciążcfi turbiny i dla I¹’,, *0 osiąg* wartość

(.lłl_w,|)| _w — u

(Xll.«*l

A|Vjt

A^h*v<#

(XII,»)

1^ - |m i')„ strumień objętościowy w ostatnim stopniu. Pizyjimtjsjo Ij - -I .o - ”•/./. niezmienna powierzchnię wylotu otrzymamy

K.

c_u • wj, - fj,o;.    (XII.60)

No

(Uwaga ze względu na pobory pary w zaczepach regeneracyjnych i innych strumień masowy pary na wylocie ró>m się od strumienia pary na wlocie do turbiny: »t_N ** «,.)

Korzystając z równania (XI 1.60) obliczamy

»'j„    K.    •

¹" tlnfii ^1,0 K.o si.t/V

(Ml.hl)

co wstawione do (XI 1.58) daje

His \M.J4 Strata wylotowa luibtny w hinkcit objętościowego strumienia pan wylotowej link cięgla obliczenie według wzoru iNtl.oM. Hula przerywana dane doświadculne i<>|t|vryM*d|

J*. ¹

lub

• i ^ dof/ i„y i / t4 y , u i

^    * I \K-o/ sin^J/?j \Cj<o/ <.'*<> tg/ł_;

W najprostszym przypadku, gdy

a,o • 90*. n - const. jest

N I C)hO l^P}'

⁽')iO ^m <*}o>

(XII.fO)

1X11.63)

(XIIM)

Wzór (XII.h'). a tak ze wzór (XII bM jest zgrubny, opiera się bowiem na założeniach upraszc/aidcych (XU»57)> które nie sij z wystarczająca dokładno*-cit( spełniono w ilnżej odległości od ptmktu obliczeniowego /e .-miana spadku W stopniu ztuiettiajt) się w obszarze przepływów nadkrytycinych koty od* chylenia strumienia w skośnym ścięciu, wobec tego >,-vai. /i. -vai Ponadto równanie ciągłości (XU.S9) nic może być pisane jednowymiarowe W slopniu ostatnim zmienia się w zmiennych warunkach ruchu iorkW prędkości Ł_ftfl w/dluż wysokości łopatki. Szczególnie silnie elekt ten występuje przy oderwaniu sirumienia u stopy łopatki, co zachodzi ptzv małci mocy turbiny.

Przy małym natężeniu przepływu zmniejsza się spadek entalpii | stopniu i zmienia się silnie k.jt wlotowy /i, u stopy, wywołując zmniejszenie wspókfyn* nika wydatku p, w okolicy stopy łopatki. Wskutek tego strumień |gj wypływający z kierownicy odchyla się ku głowic, gdzie z powodu wtękaąj