8

₍._S| |,i4»/liwc lylKo w'^w|y> K^dy graf analizo_Wa.

/..siosowanie metody ^^/IOW^'!    między dwoma dowolnymi wierz,

.........bwodu ............“■ ^l/M ■^lK _/aJ_nie / którym: dla każdego węzła obwodu nuĄ

,Mka,m gmin ** •*"......^ l_{r:v (Umy} węzeł z węzłem odniesienia. Praktycy,

tipuet smbprddowa łdeika,    ._{czcnia je8t} dołączenie między izolowanym _w<?-

nym sposobem ominięcm ‘_a 0 znikomej konduklancji.

w>m. przedstawiony na rys. I • I •

złom i masą dodatkowego rc/> ‘ ^ _obwotlu 0 „ węzłach, otrzymuje stę układ zi-i Stosując metodę węz »w_{s k((}-_)rymj _są potencjały węzłowe obwodu. Tylu-nSw-nań liniowych z n-l mewuu omy • _czyslancyjny z wymuszeniem stałoprądo-łem przykładu rozpatrzymy prosty obwe

_Rys. u. Układ ilustrujący metodę węzłową

Korzystając z prądowego prawa KirchholTa i równań opisujących elementy, dla kolejnych węzłów otrzymujemy

V,-K

^,3 r2+'³=0 /?, R₄

-/*+■' ² =0

^jV2-^V, ₊ ^V2_₊^V2-^Vś ₌

r₃

= 0

(1.1)

Po uporządkowaniu i notacji z zastosowaniem konduktancji, otrzymujemy [W'    -Gfo    =i_ir

j~G,^v, +(G,+G₂+G₃)V₂    -G₂V3    =()

I    ~g₃v₂    +(g₃+g₄)v₃=o

co, w konwencji równania macierzowego, można zapisać nasiępująco

G, -G,    o

-G, G,+C₂+G₃    ~g₃

~°3    G₃+G₄

G V = I

(1.2)

(1.3)

	>,■		7. 1
			zr
	^2	=	0
	1		0