badanie1

i indukcyjność doprowadzeń, to przewodność wejściową triody można w przybliżeniu wyrazić jako

Y_ucj = k-S_k oj2 x2_$k + mS_kL_kC_sk,    (12.11)

gdzie:

S_k — nachylenie triody,

L_k — indukcyjność doprowadzenia katody,

C_sk — pojemność między katoda, i siatka., t sk — czas przelotu elektronów między katodą i siatką,

k — współczynnik zależny od stosunku napięć.

Dla obliczenia czynnej składowej oporności wejściowej można posługiwać się następującym przybliżonym wzorem:

(0.2

(12.12)

gdzie:

a — współczynnik oporności wejściowej niezależny od długości fali /. i określony konstrukcją elektrod oraz warunkami pracy lampy.

Składowa bierna oporności wejściowej ma charakter pojemnościowy i określana jest przez pojemność wejściową lampy, która w zakresie bardzo wielkich częstotliwości zależy od częstotliwości i wyraża się następującą zależnością:

C_atJ = ^CweJm;^c;-,    (12.13)

gdzie:

/. — robocza długość fali,

— rezonansowa długość fali obwodu wejściowego,

C_Wei m. c/- — pojemność wejściowa małej częstotliwości.    x

12.2. METODY POMIARU PRZEWODNOŚCI WEJŚCIOWEJ

LAMPY PRZY BARDZO WIELKICH CZĘSTOTLIWOŚCIACH

Powyżej zostało wykazane, że przewodność wejściowa lampy w zakresie bardzo wielkich częstotliwości jest wielkością zespoloną. W miernictwie radiotechnicznym mamy wiele metod pomiaru oporności zespolonych przy wielkich i bardzo wielkich często-

171