Cf
gazoc właściwości dekmane ^ zalezą od sposobu zapełnic-su efck£KMKm>>± pism energe-tłCaęch i ich wzajemnego poto-oraz od swobody ruchu ełcJttronow w krysztale.
W izolatorach i czystych połprze-jiwlńt'"'* w temperaturze OK. m pasmo walencyjnym, elektrony zy01a:a wszystkie możliwe stany , Jatę co nte mogą >:ę poruszać tkrr. ae stanu) Zatem nie mo-
zu-
zpa-
___ przewodzie prądu elektrya go. pasmo przewodnictwa jest petae puste.
W półprzewodnikach czystych, cv> samoistnsch. przerwa enerce-
W obecności zewnętrznego pola elektry cznego dziuń przemieszczaj s* w k enm. -chu elektronów, jak gdyby byty obdarzone ładunkiem dodatnim rówmiTco Jankowi elektronu Wypadkowy prąd wszystkich elektronem w paśmie wale»c«-» rimmmmżm dowi dziur. Jednocześnie z procesem cieplnego generowana s*ę \ *wm^
:xi*rotn> - rekombinacja (elektrony z pasma przewodnictwa przechodzą z d
r.; Udając swa energię sieci krystalicznej). W półprzewodniku ustala . •• r .-lara "*
tronom r. i dziur p. ^
W idealnym półprzewodniku (o sieci krystalicznej pozbawionej defektów i domieszek uonow i dziur w stanie równowagi są sobie równe. Przewodnictwo elektryczne zacr c.-. cc*;*. przewodniku pod wpływem pola elektrycznego nazywamy przewodnictwem rt®numj ni Wizolatorach (dielektrykach) przerwa cnergutw/na jest /bu du/a (2 S-3«V,ł^.« \*C16eY nc przejścia elektronów sa prawic niemożliwe.
zewTietrzat pole
przeciwny® do m-bczwzgledaej la-
poł-
Struktura elektronowa metali
W metalach najwyższe pasmo zawierające elektrony jest częściowo zapełnione (ryc. a) lub tez zachodzi nakładanie pasma walencyjnego na puste pasmo przewodnictwa (ryc. b). Teoria pasmowa ciała stałego wyjaśnia, dlaczego przewodnictwo elektryczne metali nie wzrasta ze wzrostem ich wartościowości ft/-aodnictwn metali zależy ik!
W
ht/by elektronu*, dla których I* (ornym paiinic przewodnie!*! vpuK doMitcc/rta lic/ha
a)
ł
C lipdok)
Piwk
ł ncr|Lł«*ibr
4
riifc
fc tfanów i-nciftctyc/nuh Oka/ujc %ię, Al hc/b* clckuonl* ^
I'/» r. j u ni. l.il^cK u ,inn\i ifltKą. nlUNCli
Hf'