elas 8

4. Wykorzystanie efektu elastooptycznego

Analizując wyrażenie (8) należy postawić ważne pytanie: dla jakich wartości parametrów zmiennych nastąpi interferencja fali szybkiej i wolnej⁹' Wynika to z ekstremum wyrażenia (8). 1 tak całkowitemu wygaszeniu strumienia (O .., =0) towarzyszyć musi albo:

sin

² 2a = 0 czyli a - 0,

71

Oznacza to w praktyce, ze mikroobszar „K” z rys.3 będzie obserwowany jako czarny, gdy kierunek jednego z naprężeń głównych jest zgodny z płaszczyzną polaryzacji (oczywiście, wtedy drugie naprężenie główne jest prostopadłe do płaszczyzny polaryzacji).

sin²(A/2) = 0 —> A = 0,2;r, 4/r, 6n,...,n2n

(10a)

czyli, gdy przesunięcie fazy obu drgań W_lA i W_2A wynosi zero lub jest równe całkowitej wielokrotności 2n⁶.

Z tego wyniku należy skorzystać w skojarzeniu z prawem Wertheim’a (1):

oznaczając

A = 2/r• C(a, -cr₂),

A

K = A/(CS)

otrzymuje się podstawową regułę elastooptyki

cr, - cr ₂ -ni-K

(lOb)

(U)

(12)

gdzie: cr,. cr₂ - naprężenia główne, K - stała modelowa, m - krotność przesunięcia fazy promienia szybkiego względem wolnego (nazwana dalej rzędem izochromy).

Rvs.6. Przykładowy obraz izochrom (a) oraz izoklin (b)

Przypomina się z kursu fizyki, że warunkiem interferencji optycznej są dw ie wspólne cechy dwóch drgań: wspólne źródło emisji światła oraz zgodność faz.

8