plik


ÿþWymiana ciepBa przez przewodzenie. Proces wymiany ciepBa przez przegrod jednowarstwow 1 112,85 POZ. 4.5 + 0,00=112,87 - POZ. 4.3.1 POZ. NADCIG Obszary jednokierunkowego przepBywu ciepBa w budynku 2 PrzepByw ciepBa przez obszary zaburzeD geometrii przegrody. 3 Przewodzenie ciepBa w ciaBach staBych w sposób ilo[ciowy opisuje empiryczne prawo Fouriera: q = - lð grad t , gdzie: q - wektor gsto[ci strumienia cieplnego, lð - wspóBczynnik przewodzenia ciepBa , t - temperatura . 4 W ogólnym przypadku , w kartezjaDskim ukBadzie wspóBrzdnych, wektor q ma trzy skBadowe, qx , qy i qz , przy czym : ¶ðt qx =ð -ðlð ¶ðx ¶ðt qy =ð -ðlð ¶ðy ¶ðt qz =ð -ð lð ¶ðz 5 Przewodzenie ciepBa przez elementarny prostopadBo[cian ciaBa staBego. 6 Przez powierzchni odlegB o x od pocztku ukBadu wspóBrzdnych dopBywa do elementu, w czasie dtð , ilo[ ciepBa: przez powierzchni za[ odlegB o x + dx odpBywa ciepBo: éð ùð ¶ðqx ' dQx' =ð +ð dxúð dy dz dtð êðqx ¶ðx ûð ëð 7 Ró|nica midzy ilo[ci ciepBa dopBywajcego a ilo[ci ciepBa odpBywajcego z elementu w kierunku osi OX ukBadu wspóBrzdnych, wynosi: gdzie: jest objto[ci rozpatrywanego prostopadBo[cianu. 8 Podobnie, ró|nica pomidzy ilo[ci ciepBa doprowadzonego a ilo[ci ciepBa odprowadzonego z elementu w kierunku osi OY ukBadu wspóBrzdnych wynosi : 9 i odpowiednio w kierunku osi OZ ukBadu wspóBrzdnych : 10 Miar nat|enia wydzielania si energii wewntrznego zródBa jest tzw. wydajno[ |ródBa ciepBa qv , która jest równa: gdzie: Dð Qh - ciepBo wydzielajce w cigu jednostki czasu w objto[ci DðV rozwa|anego ukBadu. 11 Bilans energetyczny prostopadBo[cianu odniesiony do okresu czasu dtð z uwzgldnieniem mo|liwo[ci wewntrznego wydzielania si ciepBa mo|na wyrazi opisowo w nastpujcy sposób: ciepBo doprowadzone do prostopadBo[cianu  ciepBo odprowadzone z prostopadBo[cianu + ciepBo wydzielone w elemencie = = przyrost energii wewntrznej prostopadBo[cianu + praca zewntrzna. 12 Matematycznym wyra|eniem bilansu energetycznego jest wic równanie: 13 CzBon równania bilansu cieplnego: oznacza przyrost entalpii prostopadBo[cianu w czasie dtð , gdy| jego temperatura ulegnie wówczas zmianie o: 14 Podstawiajc poprzednio otrzymane wyra|enie na ró|nice ilo[ci ciepBa dQ x - dQ x , dla poszczególnych kierunków gBównych ukBadu wspóBrzdnych, równanie bilansu mo|na przedstawi w nastpujcej postaci: 15 Skracajc caBe równanie przez dV dtð oraz podstawiajc warto[ci qx , qy i qz otrzymuje si: éð ùð ¶ð ¶ðt ¶ð ¶ðt ¶ð ¶ðt ¶ðt éðlð ùð éðlð ùð +ð +ð +ð qv =ð cp rð êðlð úð êð úð êð úð ¶ðx ¶ðx ¶ðy ¶ðy ¶ðz ¶ðz ¶ðtð ëð ûð ëð ûð ëð ûð Jest to ogólne równanie przewodzenia ciepBa w ciele izotropowym z uwzgldnieniem wewntrznego wydzielania si ciepBa. 16 W wikszo[ci przypadków praktycznych mo|na zaBo|y, |e przynajmniej w pewnym obszarze zmienno[ci temperatur, warto[ przewodno[ci cieplnej nie zale|y od temperatury i jest staBa. lð(ðt)ð =ð const 17 Przyjcie warunku lð(t) = const pozwala sprowadzi równanie przewodnictwa cieplnego do równania liniowego o postaci : lð qv ¶ðt Ñð2t +ð =ð , cprð cprð ¶ðtð gdzie: ¶ð2 ¶ð2 ¶ð2 Ñð2 =ð +ð +ð , jest symbolem laplasjanu drugiego rzdu ¶ðx2 ¶ðy2 ¶ðz2 18 W wikszo[ci zagadnieD fizyki budowli mo|na przyj z dostateczn dokBadno[ci, |e ciepBo wBa[ciwe materiaBu nie zale|y od temperatury: ¶ðc =ð 0 , ¶ðt Oznaczajc: - tzw. wspóBczynnik wyrównywania temperatury oraz - nat|enie zródeB cieplnych na jednostk objto[ci i jednostk czasu , 19 Mo|na równanie przewodnictwa cieplnego zapisa w powszechnie stosowanej postaci: ¶ðt =ð aÑð2t ¶ðtð równania przewodnictwa cieplnego bez zródeB, oraz w postaci: ¶ðt w =ð aÑð2t +ð , ¶ðtð cprð tzw. równania dyfuzji lub przewodnictwa cieplnego ze zródBami. 20 Rozwizanie równania ró|niczkowego przewodnictwa cieplnego w dowolnym ciele staBym lub ukBadzie ciaB polega na okre[leniu pola temperatury, tj. podania zale|no[ci funkcyjnej temperatury od wspóBrzdnych przestrzennych i czasu w postaci: gdzie: r - wektor okre[lajcy poBo|enie punktu w wybranym ukBadzie wspóBrzdnych. 21 Je|eli temperatura zale|y od czasu, to pole temperatury nosi nazw nieustalonego (lub niestacjonarnego). Je|eli temperatura w ka|dym punkcie jest staBa w czasie: ¶ð f (x, y, z,tð ) =ð 0 ¶ðtð to pole temperatury nazywa si jako ustalone lub stacjonarne. 22 Ustalone pole rozkBadu temperatury uzyskuje si je jako rozwizanie równania przewodnictwa , w którym temperatura nie zale|y od czasu: Ñð2t =ð 0 - równanie Laplace a lub w Ñð2t +ð =ð 0 równanie Poissona. lð 23 Prowadzc dalej rozwa|ania zmierzajce do uproszczenia modelu matematycznego przewodzenia ciepBa, mo|na przyj zaBo|enie , |e dla licznych zagadnieD temperatura elementów budowli zmienia si wzdBu| tylko jednej osi ukBadu wspóBrzdnych, a wzdBu| pozostaBych nie odbywa si przepByw ciepBa: ¶ðt ¶ðt =ð =ð 0 , ¶ðy ¶ðz i std: Pole temperatury opisane powy|szym równaniem nazywamy jednowymiarowym. 24 W miejscach zaburzeD geometrii elementu (np. w naro|ach pomieszczeD) lub miejscach niejednorodnej budowy elementów czsto jest konieczne jest rozpatrywanie dwuwymiarowego pola temperatury, najcz[ciej ustalonego, postaci: W ogólnym przypadku, gdy przepByw ciepBa ma charakter trójwymiarowy i niestacjonarny, rozwizanie równania przewodnictwa cieplnego wymaga okre[lenia warunku pocztkowego. 25 Pod pojciem warunku pocztkowego nale|y rozumie pole rozkBadu temperatury w rozpatrywanym obszarze w chwili tð = 0 : Poza warunkiem pocztkowym, rozwizanie szczególne niestacjonarnego równania przewodnictwa cieplnego wymaga okre[lenia warunków jednoznaczno[ci rozwizania, które nazywamy warunkami brzegowymi. Warunki brzegowe opisuj sposób wymiany ciepBa na granicy obszaru o jednorodnych cechach cieplnych , w którym przewodzenie ciepBa jest opisane jednym równaniem. 26 W pracach podstawowych na temat teorii przewodnictwa cieplnego wyró|nia si nastpujce przypadki warunków brzegowych: - warunek brzegowy I rodzaju staBe tF( ) ma miejsce gdy znany jest rozkBad temperatury na brzegu obszaru w dowolnej chwili : 27 - warunek brzegowy II rodzaju staBe qF( ) ma miejsce gdy znany jest rozkBad gsto[ci strumienia cieplnego na brzegu obszaru w dowolnej chwili: 28 - warunek brzegowy III rodzaju qp qk ma miejsce gdy wymiana ciepBa na brzegu obszaru odbywa si wedBug prawa Newtona : gdzie: t c - temperatura otaczajcego o[rodka; 29 - warunek brzegowy IV rodzaju obejmuje warunki cigBo[ci temperatury i gsto[ci strumienia cieplnego na brzegu wspólnym dla obszarów, w których przewodzenie ciepBa jest opisane ró|nymi równaniami np. wskutek ró|nych wBa[ciwo[ci cieplnych materiaBów: 30 Ustalone przewodzenie ciepBa. Rozwa|my przypadek przewodzenia ciepBa przez warstw materiaBu ograniczon dwiema równolegBymi pBaszczyznami, przy czym przepByw ciepBa odbywa si w kierunku wyBcznie prostopadBym do pBaszczyzn ograniczajcych t warstw. RozkBad temperatury na grubo[ci jednorodnej warstwy materiaBu przy warunkach brzegowych I rodzaju. 31 ZakBada si, |e wspóBczynnik przewodzenia ciepBa jest staBy na caBej grubo[ci warstwy. W takim przypadku równanie ustalonego przepBywu ciepBa ( równanie Laplace, a) sprowadza si do postaci: 2 d t =ð 0 , dx2 i ma rozwizanie ogólne, wyznaczone przez dwukrotne caBkowanie: Posta staBych A i B zale|y od typu warunków brzegowych. 32 Dla warunku brzegowego I rodzaju na powierzchniach granicznych, w postaci: staBe caBkowania s równe : Std rozwizanie dane jest wzorem: 33 Dla warunku brzegowego III rodzaju na obu powierzchniach granicznych w postaci: dt -ð lð =ð að1[ðt1 -ð t(ð0)ð]ð x = 0, dx dt -ð lð =ð að2[ðt(ðd)ð-ð t2]ð x = d, dx gdzie: t1, t2 - temperatury o[rodków rozdzielonych [ciank , að1 , að2 - wspóBczynniki przejmowania ciepBa na powierzchniach , 34 staBe caBkowania s równe: t2 -ð t1 B =ð t1 +ð U að1 t2 -ð t1 A =ð U lð gdzie: 1 U =ð 1 d 1 +ð +ð að1 lð að2 Wielko[ U, która opisana jest powy|szym wzorem, nazywamy wspóBczynnikiem przenikania ciepBa. 35 Podstawiajc staBe caBkowania do rozwizania ogólnego, mo|na przedstawi posta rozwizania szczególnego równania przewodnictwa cieplnego dla przyjtych zaBo|eD: t2 -ð t1 t2 -ð t1 t ( x) =ð t1 +ð U +ð Ux að1 lð Opierajc si na prawie Fouriera , mo|na obliczy gsto[ strumienia cieplnego, przepBywajcego przez warstw w omówionych warunkach: - dla warunków brzegowych I rodzaju na powierzchniach granicznych: 36 dt t2 -ð t1 q =ð -ðlð =ð dx R gdzie: d R =ð - opór przewodzenia ciepBa , lð - dla warunków brzegowych III rodzaju na powierzchniach granicznych t2 -ð t1 q =ð U (ðt2 -ðt1)ð =ð Rk gdzie: 1 Rk =ð - opór przewodzenia ciepBa. U 37 WspóBczynnik przenikania ciepBa U charakteryzuje statyczn prac przegród zewntrznych. W rzeczywisto[ci przegrody, na skutek zmiennych w czasie wymuszeD zewntrznych (takich jak temperatura powietrza zewntrznego i wewntrznego , prdko[ wiatru wspóBczynnik przejmowania ciepBa )  pracuj jako ukBady dynamiczne. W pewnych warunkach mo|e doprowadzi do wystpienia bardzo du|ych bBdów w ocenie termoizolacyjno[ci przegrody. 38 Ustalone przewodzenie ciepBa przez [ciank wielowarstwow. RozkBad temperatury na grubo[ci [cianki wielowarstwowej. 39 W ka|dej z warstw gsto[ strumienia ciepBa okre[lona jest wzorem: Dðt j q =ð Rj std ró|nic temperatury na powierzchniach [cianki wyznaczamy jako: a ró|nic temperatury na powierzchniach [cianki wielowarstwowej Dðt =ð åðDðt =ð qåðR j j j j 40 W zwizku z powy|sz zale|no[ci, dla [cianki wielowarstwowej opór przewodzenia ciepBa jest sum oporów poszczególnych warstw, jak i  co Batwo udowodni  oporów cieplnych szczelin powietrznych. Std te| wspóBczynnik przenikania ciepBa dla [cianki wielowarstwowej wyra|a si wzorem: 1 U =ð 1 1 +ð +ð åðRj að1 j að2 Powy|sze wyprowadzenie wzoru opisujcego przewodzenie ciepBa mo|na przeprowadzi równie| inaczej ( bdzie ono nawet bardziej poprawne z matematycznego punktu widzenia). 41 Rozwizanie mo|na osign poprzez rozwizanie ukBadu równaD Laplace a: 2 ìðd t1 =ð 0 ïð dx2 ïð 2 ïðd t2 =ð 0 ïð dx2 íð ïð.......... .......... ..... ïð 2 d tn ïð =ð 0 ïð îð dx2 gdzie: n - numer warstwowy. 42 Warunkami jednoznaczno[ci rozwizania s warunki brzegowe trzeciego rodzaju na brzegach [cianki: dt x = 0 , -ð lð =ð að1[ðt1 -ð t(0)]ð , dx dt x = d , -ð lð =ð aðn[ðt(d) -ð tn]ð , dx 43 Na powierzchniach styku midzy poszczególnymi warstwami nale|y przyj warunki brzegowe czwartego rodzaju: WspóBczynnik przenikania ciepBa U przewa|nie oblicza si dla przegród zewntrznych , oddzielajcych powietrze wewntrzne o temperaturze ti od zewntrznego o temperaturze t e . 44 Temperatur powierzchni wewntrznej ( od strony napBywu ciepBa ) mo|na wyliczy ze wzoru: a na styku j  tej i j + 1 warstwy ( numerujc warstwy od strony napBywu ciepBa ) obliczamy ze wzoru: 45

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Fizyka Wykład 15
Część III, Wyposażenie i stateczność 1996 errata
Fizyka wyklad
Siderek12 Tom I Część III Rozdział 14
fizyka wyklad
PRZEPOWIEDNIA część III by MattRix
Siderek12 Tom I Część III Rozdział 16
Część III Dziadów dramatem romantycznym
Fizyka klasa III Fizyka relatywistyczna
III WL wyklady 08 09
Fizyka wykład 3 13 10 2009

więcej podobnych podstron