24966

Podobna jak dla piatów o nieskończonej rozpiętości zależność występuje dla współczynnika oporu czołowego:

2

ę

^cx« ^{= c}x0 ^{+ c}!ri ^{= c}x0 ⁺ ^0 +8),

gdzie Cxo - wsp oporu profilowego dla c_ya = 0. Wsp. oporu indukowanego w większym stopniu wpływa na opór czołowy, a wpływ liczby Macha uwzględnia się obecnością we wzorze c_ya, który zależy od tej liczby.

Krytyczna liczba Macha, która określa pojawienie się na powierzchni piata stref przepływu naddźwiękowego, w przypadku piatów skończonych wyznacza się przede wszystkim doświadczalnie. Przy tym największy wpływ na wartość Mierna kąt skosu piata i jego wydłużenie - przyrost wartości krytycznej liczby Macha AMitr w zależności od x pokazuje rys. po lewej, zaś od X - rys. po prawej

0,1 ojo os 1,0

Ol kr p,of i-ya'9)

.!/■'* X 0,08

0,01

Wobec tego wartość M^ dla piata skończonego można wyznaczyć:

Mkr = Mkr + AM_kr j + AM_{b x}

Po przekroczeniu Mj, powstają strefy opływu naddźwiękowego kończące się falą uderzeniową, które w miarę dalszego wzrostu M» przesuwają się szybko ku krawędzi spływu i wolniej ku krawędzi natarcia. Przy M,,, > 1 przed piatem, w pewnej odległości od niego, powstaje przesunięta fala uderzeniowa, która przy M„ rzędu 1,3-1,4 „siada” na krawędź natarcia, przekształcając się w skośną falę umiejscowioną. Teoretyczne badania pozwalają ustalić jedynie jakościowy opis opływów przydżwiękowych z powodu dużych trudności matematycznych Korzysta się przede wszystkich z doświadczalnych wykresów zależności typu:

87