37172

wnęka z niewielkim otworkiem. Promieniowanie padające na ten otwór i dostające się do wnęki będzie ulegało wielokrotnemu odbiciu od ścianek wnęki, wskutek czego zostanie prawie całkowicie pochłonięte zanim odbita wiązka nie trafi z powrotem do otworu. Otwór wnęki ma zatem własności ciała doskonale czarnego; np. otwarte okno wydaje się ciemne, gdy patrzeć na nie z ulicy.

Prawo Stefana-Boitzmana: Każde ciało wysyła promieniowanie zależne od temperatury' tego ciała. Moc wysyłanego promieniowania P (lub strumień promieniowania d>) jest proporcjonalna do wielkości promieniującej powierzchni oraz czwartej potęgi temperatury bezwzględnej tej powierzcluii.

P~ST⁴

a - stała promieniowania (Stefana-Boitzmanna) = 5,67-10⁴* w/m²K⁴

P=oaS(TV Ti⁴)

P- moc promieniowania

a- stała Stefana-Bolttzmanna

a - zdolność absorpcyjna promieniującego ciała

S - powierzchnia promieniująca

T i- temperatura bezwzględna promieniującego ciała

T2- bezwzględna temperatura otoczenia

• Zjawisko konwekcji cieplnej

Pomiędzy ciałami ogrzanymi do różnych temperatur zachodzi wymiana ciepła. Ciało cieplejsze traci ciepło, ciało zaś chłodniejsze zyskuje. Znamy trzy drogi, którymi może się odbywać wymiana ciepła, a mianowicie:

-przez promieniowanie -przez przewodnictwo -przez prądy konwekcyjne (unoszenie)

Konwekcja cieplna polega na unoszeniu ciepła razem z ogrzaną materią. Zatem gdy jakaś część cieczy czy też gazu ulega ogrzaniu, to jej gęstość jest na ogól mniejsza niż w temperaturze niższej (tzn. przed ogrzaniem) więc na mocy prawa Archimedesa ta część cieczy lub gazu zostanie wypchnięta ku górze i uniesie ze sobą ciepło. Tak powstaje prąd konwekcyjny.

Przykłady: 1 )mch gazów w kominie, 2)centralne ogrzewanie, 3)prąd wstępujący wykorzystywany w szybownictwie, 4)prąd Zatokowy • Zależność temperaturowa oporu przewodnika

Opór przewodnika zależy od temperatury. Ponieważ przepływający prąd wydziela w przewodniku ciepło, temperatura jego wzrasta i opór się zmienia. Opór przewodnika metalicznego rośnie wraz z temperaturą. W pobliżu temperatury zera bezwzględnego opór elektryczny niektórych metali gwałtownie maleje, osiągając wartość prawie równą zeru. Zjawisko to nazywa się nadprzewodnictwem. Wartość oporu właściwego w pobliżu temperatury 0 K zależy w dużym stopniu od czystości metali

Zależność oporu od tempera tury wyraża się w przybliżeniu wzorem:

R = Ro[l+a(T -T₀)] gdzie: Ro - opór w temperaturze T₀

To- temperatura odniesienia (zwykle 273K) a - temperaturowy współczynnik oporu