plik


ÿþPodstawy dynamiki öðBryBa sztywna öðZrodek masy: ÷ðdefinicja, ÷ðruch [rodka masy, ÷ðZasada zachowania pdu ÷ðZderzenia: ÷ðspr|yste, niespr|yste, ÷ðcentralne, niecentralne, Ruch [rodka masy öðrozwa|my ukBad punktów materialnych o masach m1, m2, & , mn o staBej masie caBkowitej M. Zrodek masy jest równy: n n rð rð rð rð 1 [rodek masy ukBadu rs =ð åðm ri Þð M ×ðrs =ð åðm ri i i punktów materialnych M i=ð1 i=ð1 porusza si w taki sposób, öðró|niczkujc wzgldem czasu otrzymamy: jakby caBa masa ukBadu rð rð n byBa skupiona w [rodku drs n rð rð M ×ð =ð masy i jakby wszystkie åðm dri Þð M ×ðvs =ð åðm ×ðvi i i dt dt i=ð1 i=ð1 siBy zewntrzne naD dziaBaBy öðponownie ró|niczkujc wzgldem czasu otrzymamy: rð rð n dvs n rð rð M ×ð =ð åðm dvi Þð M ×ðas =ð åðm ×ðai i i dt dt i=ð1 i=ð1 öðco zapisujemy nastpujco: n rð rð rð M ×ðas =ð åðF i rð n rð rði=ð1 Þð M ×ðas =ð Fzew åðF =ð Fzew i i=ð1 Zasada zachowania pdu öðje|eli nie dziaBaj siBy zewntrzne (lub wypadkowa jest równa zero): rð rð dp rð Fzew =ð 0 =ð Þð p =ð const dt Je|eli wypadkowa siB zewntrznych dziaBajcych na ukBad jest równa zeru, to caBkowity wektor pdu ukBadu jest staBy. Je|eli wypadkowa siB zewntrznych dziaBajcych na ukBad jest równa zeru, to pd ukBadu w stanie pocztkowym jest równy pdowi ukBadu w stanie koDcowym. Zderzenia öðzderzenie  krótkotrwaBe oddziaBywanie dwóch ciaB, PodziaB: öðzderzenia bezpo[rednie  (mechaniczne), öðzderzenia  bezstykowe  za po[rednictwem wszelkiego rodzaju pól, öðzderzenia spr|yste (elastyczne)  speBniona jest zasada zachowania pdu i energii kinetycznej öðzderzenia niespr|yste (nieelastyczne)  speBniona jest zasada zachowania pdu: Øðidealnie niespr|yste  ciaBa Bcz si, öðzderzenia centralne  ciaBa poruszaj si wzdBu| linii Bczcej [rodki öðzderzenia niecentralne  uko[ne Zderzenia spr|yste v1 v2 Rozpatrzymy zderzenia spr|yste dla kul o masach m1 i m2 oraz ich prdko[ci przed zderzeniem v1 i v2. Chcemy obliczy prdko[ci u1 i u2 obu kul po zderzeniu. Zderzenie spr|yste charakteryzuje si tym, |e energia kinetyczna m1 m2 przed zderzeniem równa si energii kinetycznej po zderzeniu, a traktujc kule jako ukBad odosobniony wiemy, |e pd ukBadu przed zderzeniem jest równy pdowi po zderzeniu: rð rð rð rð ìðm1 ×ðv12 m2 ×ðv22 m1 ×ðu12 m2 ×ðu22 +ð =ð +ð ïð m1 m2 2 2 2 2 ïð ïð íð zasada zachowania energii kinetycznej ïð u1 u2 ïð rð rð rð rð ïð ×ðv1 +ð m2 ×ðv2 =ð m1 ×ðu1 +ð m2 ×ðu2 îðm1 m1 m2 zasada zachowania pdu Zderzenia spr|yste v1 v2 i ostatecznie: 2m2 ×ðv2+ð(m1 -ð m2 )×ðv1 ìðu =ð 1 ïð m1 +ð m2 ïð m1 m2 íð ïðu2 =ð 2m1 ×ðv1+ð(m2 -ð m1)×ðv2 ïð m1 +ð m2 îð Zbadajmy zachowanie si prdko[ci koDcowych w zale|no[ci od mas i prdko[ci pocztkowych: m1 m2 öð niech m1 = m2 u1 =ð v2 u1 u2 ìð íðu =ð v1 îð 2 m1 m2 czyli kule o jednakowych masach wymieniaj wzajemne swe prdko[ci Zderzenia spr|yste 2m2 ×ðv2+ð(m1 -ð m2 )×ðv1 ìðu =ð 1 ïð m1 +ð m2 ïð íð ïðu2 =ð 2m1 ×ðv1+ð(m2 -ð m1)×ðv2 je[li dodatkowo m1 = m2 ïð m1 +ð m2 îð u1 =ð 0 ìð öð niech v2 = 0 íðu =ðv1 îð 2 wtedy: (m1 -ð m2) ×ð v1 ìðu =ð 1 ïð m1 +ð m2 ïð íð ïðu2 =ð 2m1 ×ðv1 ïð m1 +ð m2 îð Zderzenia spr|yste 2m2 ×ðv2+ð(m1 -ð m2 )×ðv1 ìðu =ð 1 ïð m1 +ð m2 ïð íð ïðu2 =ð 2m1 ×ðv1+ð(m2 -ð m1)×ðv2 ïð m1 +ð m2 îð öð gdy druga kula ma mas znacznie wiksz od pierwszej i jest nieruchoma m1 m1 <ð<ð m2 i v2 =ð 0 je[li dodatkowo m2 ®ð ¥ð lim =ð 0 (odbicie od [ciany) m2®ð¥ð m2 m1 m1 -ð1 2×ð u1 =ð -ðv1 m2 m2 ìð u1 =ð ×ðv1 u2 =ð ×ðv1 íðu =ð 0 m1 m1 îð 2 +ð1 +ð1 m2 m2 Zderzenia niespr|yste Rozpatrzymy zderzenie niespr|yste kul o masach m1 i m2 poruszajcych si z prdko[ciami przed zderzeniem v1 i v2. Niech obie prdko[ci maj te same kierunki i niech v1 > v2. Po zderzeniu nastpuje trwaBe odksztaBcenie i ciaBa poruszaj si razem (zderzenie idealnie niespr|yste). Chcemy obliczy wspóln prdko[ci u. m1 ×ðv1 +ð m2 ×ðv2 =ð (m1 +ð m2)×ðu zasada zachowania pdu m1 ×ðv1 +ð m2 ×ðv2 u =ð m1 +ð m2 zasada zachowania energii kinetycznej nie obowizuje  zmiany energii wewntrznej  odksztaBcenie, nagrzewanie ciaB

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
zadania zestaw 7 dynamika zzp
02 Podstawy dynamiki[2]
cw7 podstawowe człony dynamiczne
Dynamika, praca, moc, energia klucz poziom podstawowy
Metoda oceny węzłów podatnych na podstawie testów dynamicznych
Projekt podstawowe człony dynamiczne
Maszyny Elektryczne Zadanie 1 Podstawowe Prawa Elektromagnetyczne Z Dynamiki Mechanicznej
Wyk6 ORBITA GPS Podstawowe informacje
Podstawowe informacje o Rybnie
3 podstawy teorii stanu naprezenia, prawo hookea
zestawy cwiczen przygotowane na podstawie programu Mistrz Klawia 6
podstaw uniw

więcej podobnych podstron