91445

91445



c)    Pomiar drgań tłumionych.

Drgania tłumione otrzymuje się z chwilą włączenia układu hamującego poprzez doprowadzenie do mego prądu. Drgania tłumione zostały zbadane dla trzech różnych natężeń Ih (0,20A;0,40A;0,60A) prądu hamującego przy wychyleniu początkowym = 10,0.

d)    Cechowanie obrotów silniczka.

Aby stwierdzić czy prędkość kątowa © silniczka zależy od natężenia prądu hamującego cechowanie przeprowadzono przy trzech różnych wartościach Ih (0,20A;0,40A;0,60A). Dla każdego Ih zmierzono czas t dziesięciu obrotów tarczy silniczka przy czterech różnych ustawieniach potencjometrów D na obudowie silniczka.

2n    2n

co = — ---10

T t

e)    Pomiar zjawiska rezonansu.

Do pomiaru zjawiska rezonansu wykorzystano trzy różne natężenia prądu hamującego Ih (0,20A;0,40A;0,60A) i siłę wymuszającą pochodzącą z silniczka.

Częstości rezonansowe wyznaczono z wykresu Prcz dla których amplituda drgań osiąga maksimum. Następnie na podstawie wykonanego poprzednio cechowania obrotów silniczka przy użyciu metody regresji liniowej posługując się programem komputerowym Microsoft Excel, przeliczono wartość P na rad/s i w ten sposób wyznaczono częstość rezonansową ©rez

2. Tabele z pomiarami i wynikami

- wyznaczenie częstości własnej drgań tarczy n =5

LP-

Oo[D

Aa0[j]

t[s]

At[s]

T[s]

AT[s]

co0[rad/s

l_

1

4

0,2

9,93

0,01

1,986

0,002

3,164

0,003

2

4

0,2

9,89

0,01

1,978

0,002

3,177

0,003

3

4

0,2

9,89

0,01

1,978

0,002

3,177

0,003

4

4

0,2

9,90

0,01

1,98

0,002

3,173

0,003

5

4

0,2

9,82

0,01

1,964

0,002

3,199

0,003

1

7

0,2

9,88

0,01

1,976

0,002

3,180

0,003

2

7

0,2

9,87

0,01

1,974

0,002

3,183

0,003

3

7

0,2

9,90

0,01

1,980

0,002

3,173

0,003

4

7

0,2

9,93

0,01

1,986

0,002

3,164

0,003

5

7

0,2

9,88

0,01

1,976

0,002

3,180

0,003

1

11

0,2

9,83

0,01

1,966

0,002

3,196

0,003

2

11

0,2

9,80

0,01

1,960

0,002

3,206

0,003

3

11

0,2

9,87

0,01

1,974

0,002

3,183

0,003

4

11

0,2

9,82

0,01

1,964

0,002

3,199

0,003




Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
skrypt wzory i prawa z objasnieniami51 100 Drgania tłumione ■ Równanie różniczkowe drgań tłumionych
Kolokwium 2 zestaw< Rzęó zad- 1 Zad-2 Zad. J Zad. 4c    _ i Amplituda drgań tłumion
Laboratorium podstaw techniki eksperymentu Pomiary pośrednie to takie, w których otrzymuje się warto
FizykaII17901 173 a liczba drgań 3V Drgania w rurze mogą się stać również stojącemi, jeżeli długość
7.48.    Ile razy zmniejszy się energia całkowita drgań tłumionych wahadła matematycz
0000098 (2) V = F-Ax A +(FJrd) • A.y 10.4 Z pomiarów Hilla wartości A i a otrzymuje się wydajność do
ko┼éo II rz─ůd C febd C_________ , t 2mL 1 Hiifiliniih    tłumionych zmniejszyła się
ko éo II rz ùd C febd C_________ , t 2mL 1 Hiifiliniih    tłumionych zmniejszyła się
skanuj0001 (236) 8. BADANIA DRGAŃ TŁUMIONYCHZA POMOCĄ GALWANOMETRU ZWIERCIADLANEGO I WYZNACZANIE PAR
ko┼éo II rz─ůd C febd C_________ , t 2mL 1 Hiifiliniih    tłumionych zmniejszyła się
Rys. 17. Wykres ruchu periodycznego tłumionego. Okres drgań tłumionych obliczamy ze wzoru: r =2n co.
2%) WARUNKI DLA DRGAŃ TŁUMIONYCH. MUSI WYSITJPOWAC SILĄ Fo REPREZENTUJĄCA OPORY ROCHU
skrypt wzory i prawa z objasnieniami48 94Składanie drgań ■    Reprezentacja drgania h
41311 IMG80 (16) Metodyka pomiarów NMR Widma NMR o dużej rozdzielczości otrzymuje się dla roztworów
V = F-Ax A +(FJrd) • A.y 10.4 Z pomiarów Hilla wartości A i a otrzymuje się wydajność do około 40%.
W tego typu analizatorach dwa wymiary otrzymuje się na podstawie pomiarów przetworników, a trze
ko+éo II rz¦ůd C febd C_________ , t 2mL 1 Hiifiliniih    tłumionych zmniejszyła się
18862 skanuj0001 (236) 8. BADANIA DRGAŃ TŁUMIONYCHZA POMOCĄ GALWANOMETRU ZWIERCIADLANEGO I WYZNACZAN

więcej podobnych podstron