3784501459

3784501459



Otrzymujemy więc:    M”=/^|rX v“), - (r X v”)2 ]

Iloczyny wektorowe można przekształcić do postaci:

-    «, . f JC \

rxv = rv sin--a \ = rv cos a = rv

U )

Co prowadzi do:    M°° — pQ,{ryVlu ~ f2V2u )

Wykorzystując zależność:    pgQH°° = M £1

Otrzymujemy ostatecznie wzór Eulera:

H = —    ~r2vZ,)

8

Wyrażenie w nawiasie jest dodatnie dla turbiny wodnej i ujemne dla pompy.



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Otrzymujemy więc:    M°° = /?g[(r X V°°), - (r X v“ )2 ] Iloczyny wektorowe można
img069 (21) Z kolei podwojony iloczyn wektorowy prędkości kątowej • i prędkości względnej vw jest pr
IMG165 165 Rys* 13*11* Wykres voktorovy dla obwodu z ry«* 13*10 Otrzymujen^ więc c6 ■ 60° P1 - 240 .
img259 a więc jest ona równa sumie iloczynów uzyskanych stałych b0, b.....bp przez wyrazy wolne równ
IMGW59 68 otrzymanych metodą metalurgii proszków (tab. 6.7 i 6.8). Ich iloczyn (BH^m wynosi -180 kJ
skrypt wzory i prawa z objasnieniami38 74 Ruch obrotowy ciała ■ Jak wynika z własności iloczynu wekt
Slajd31 Moment pędu pojedynczej cząstki Pochodna iloczynu wektorowego funkcji a =
Strona0056 56 2[Act)0 - ^]cos t = O, czyli A-—^—    (2.118) 2®0 Otrzymano więc ostate
P1010936 (3) Czyli V ) -    )r(t)sina - (wzór na modli iloczynu wektorowego)j
Kolokwium (1) r T;T/****’ " "***"*?’ *M« g«ś <*& (6*VS
0929DRUK00001782 570 ROZDZIAŁ XI, UST. 126 Otrzymujemy wiec: a, = lh 40" 23s.869 ijJ
Podstawiając (2) do (1) otrzymujemy u = C(l+———) t-t/ a więc także \_uc+CDT-Tr Wykres 1/U(T)
^SlJv8 ♦ V"ł*r* V^P m«

więcej podobnych podstron