Mechaniką budoWi 1
Założenia
Rozważany jest pręt l-k o stałej sztywności El na długosa L Pręt ściskany jest stałą siłą osiową S Podpory i oraz k pręta doznaj ąprzemieszen wx, wjj. yty Lima ugięcia pręta spełma znane z przedmiotu "wytrzymałość materiałów" równanie rozmczkowe
d4w 2 d'w
= 0
dw
w którym przez w oznaczono funkcję przemieszczeń punktów osi pręta a przez 4 oraz X wielkości
X =
Całką ogolną tego równania jest funkcja
w(^) = Cj + C2-X-ą + C3‘COs(x*ę) + C4*sin(x*4)
Stałe całkowania Cj do C4 wyznacza się z warunków brzegowych
f dw A f dw ^
w(0)=w1 w(l) = wk — =<PiL —
4=o
= <PkL
Po podstawieniu otrzymuje się
L -sinX) — (<px - v)-X.(l -cosX)
Cj =Wl + — --7---
X 2*(1 - cosX) - X sinX
c _ L (<Pi + tPk) (1 -cosX) - yXsinX X 2-( 1 - cosX) - X sin X
L -smX) -((Pj- v)-X-(l - cosX)
X 2*(l - cosX) - X smX
L L (<Pł + <Pk)-(1-cos>»)-M/ X-sinX C4 = —cpł--------
X X 2*( 1 - cosX) - X smX
Wk - Wi
w powyższych wzorach przyjęto oznaczenie =- (kąt obrotu cięciwy pręta)
L
Przywęzłowe momenty zginające 1 siły poprzeczne wyrażają się następującymi wzorami
Mlk =
El
Mki =
El
d“w
El
d4
4=0
V
d4*
'4=1
d w ,2 dw
- + A--
d<3 d*
'4=o
Wykorzystując warunki brzegowe otrzymuje się wzory transformacyjne do metody przemieszczeń dla prętów o dowolnym sposobie zamocowania węzłów