1194639579

663

Na rys. 9 pokazana jest zależność przekroju czynnego od parametru E* dla dotychczas uzyskanych funkcji wzbudzenia reakcji przejścia pojedynczego neutronu, badanych w obszarze niskich energii. Zależność ta w sposób jasny przedstawia ogólną tendencję przebiegu funkcji wzbudzenia dla reakcji jedno-nukleonowycli przejść. W tablicy II podane są wartości E_CM, E_cli oraz Q dla rozpatrywanych reakcji. Z rys. 9 widać, że krzywe dla różnych jąder grupują

^9Be		'V	^13n)	^,08e	A	-^23No(	'V	^13n	“tl*
O	’°B.		*V	"b.	*	- ^2Am n9		*V	^2\
O -	'V	"n	'V	’^5W	■	^25n ^ns		^13n)	^2%
♦	%(	V	'V	’^7o		^26m ^m9 '
			0	^27ai	% >^3n ^2&al

Rys. 9. Funkcje wzbudzenia reakcji przejścia jednego neutronu w zależności od parametru energii E* - Ecm -Ecb + Q■ Punkty doświadczalne zasadniczo grupują się w jednym obszarze

zawartym pomiędzy przerywanymi krzywymi

się zasadniczo w jeden obszar niezależnie od wysokości bariery kulombowskiej oraz wartości Q. (Zobacz tablica II). Fakt ten mówi o silnej zależności rozpatrywanych funkcji wzbudzenia od Q reakcji, oraz od wysokości bariery kulombowskiej. Wyjątek stanowią funkcje wzbudzenia dla ²⁴Mg i dla ⁹Be. Zrozumienie tego faktu oraz jego wyjaśnienie nie jest jeszcze w chwili obecnej dostatecznie jasne, być może wiąże się to ze strukturą tych dwu jąder.

Silna zależność od Q na reakcję przejścia jednego neutronu ( In) została w sposób pewny potwierdzona w pracy [32], gdzie badano przejście neutronu z jądra pocisku ¹⁴N do jądra tarczy na rozdzielonych izotopach magnezu ²⁴Mg,