1194639581

665

wpływu ładunku przechodzącego protonu na zależność energetyczną funkcji wzbudzenia. Charakter tych funkcji jest analogiczny jak dla przejścia neutronu.

Interesujący jest fakt przejścia pojedynczych nukleonów już dla energii poniżej bariery kulombowskiej (zobacz rys. 9) oraz sam kształt funkcji wzbudzenia posiadający charakterystyczne nasycenie dla energii większych od energii bariery kulombowskiej.

Wyjaśnienie podbarierowego przejścia nukleonu zostało zaproponowane przez G. Breita i M. E. Ebela [45—47]. Zgodnie z tą propozycją podbarie-rowe przejście nukleonu oparte jest na efekcie tunelowym, sam zaś mechanizm może być objaśniony w następujący sposób. Jądro-pocisk zbliżając się do jądra tarczy ulega wirtualnemu wzbudzeniu przez pole kulombowskie jądra tarczy, a następnie z dostatecznie wzbudzonego stanu emituje neutron do jądra tarczy, Proces taki zachodzić może również w kierunku odwrotnym. Teoria ta nie tłumaczy jednakże charakterystycznego nasycenia funkcji wzbudzenia. Wyjaśnienie to podane będzie w dalszej części, przy omawianiu rozkładów kątowych.

3. 2. Rozkłady kątowe

Bezultaty badań rozkładów kątowych produktów reakcji przejścia dują bezpośrednie informacje o mechanizmie tego typu reakcji, mogą również dostarczyć informacji o wielkości obszaru otaczającego jądro, w którym zachodzi

Rys. 11. Krzywe rozkładów kątowych jąder ¹⁶0 powstających w reakcji przejścia neutronu podczas bombardowania cienkiej tarczy z ¹⁰³Rh jonami ¹⁶0 o różnych energiach

dana reakcja z największym prawdopodobieństwem [34, 41], Z tego też względu badanie rozkładów kątowych staje się warunkiem koniecznym w zagadnieniach dotyczących reakcji przejścia nukleonów.

Na rys. 11 przedstawione są krzywe rozkładów^r kątowych produktów reakcji przejścia jednego neutronu otrzymane podczas bombardowania cienkiej tarczy ¹⁰³ Bh jonami ¹⁶0 o energii od 5 do 10 MeY/nukleon [43]. Beakcje przejścia

ustępy Fizyki, Tom XV, Zeszyt 6

44