1
Energia słoneczna (paliwa)
Reakcję fotochemiczną, prowadzącą do powstania paliwa można zapisać następująco:
C
F
B
A
h
kat
+
→
←
+
ν
,
(1)
A+B – reagenty;
F – paliwo (najczęściej wodór);
C – inne produkty reakcji (najczęściej tlen).
Warunki, jakie muszą być spełnione przy generowaniu paliwa z użyciem energii słonecznej:
•
Reakcja musi być endotermiczna;
•
Po absorpcji światła przez fotosensybilizator muszą następować reakcje termiczne
bądź fotochemiczne prowadzące do zajścia reakcji (1), a jednocześnie odtwarzające
fotosensybilizator i substancje pośredniczące w reakcji;
•
Reakcja odwrotna, która prowadzi do nieodwracalnej degradacji reagentów musi być
wyeliminowana;
•
Reakcja odwrotna musi być bardzo powolna w warunkach atmosferycznych, a szybka
w warunkach katalitycznych;
•
Reakcja (1) musi następować pod wpływem światła w jego szerokim zakresie
spektralnym;
•
Wydajność kwantowa produkcji paliwa F musi być jak najwyższa;
•
Paliwo powinno być łatwe do magazynowania i transportu;
•
Reagenty powinny być tanie i nietoksyczne.
Generowanie paliwa przy użyciu energii słonecznej przebiega w jednym lub kilku etapach
endotermicznych.
•
Fotony o energii niższej niż szerokość pasma zabronionego E
g
nie mogą być
zaabsorbowane i użyte w procesie fotochemicznym;
•
Fotony o energii wyższej od E
g
są absorbowane, a wzbudzony reagent, R* z wyższych
poziomów wibracyjnych bardzo szybko przechodzi na poziom E
g
oddając nadmiarową
energię do otoczenia w postaci ciepła;
•
Przejście od R* do P musi być egzotermiczne w celu stworzenia bariery
energetycznej(E*
r
) dla reakcji odwrotnej do (1).
2
Rozważania termodynamiczne i kinetyczne pozwalają oszacować, że maksymalna wartość
wydajności procesu magazynowania energii słonecznej w procesie fotochemicznym wynosi
12 – 13%. Jest to duża wartość w porównaniu z wydajnością fotosyntezy, przy idealnych
warunkach wynoszącą 6% dla wodorostów i 3,2% dla roślin uprawnych. Większym
problemem jest warunek, aby fotosensybilizator pracował z bardzo dużą liczbą cykli (nie
wchodził w reakcje uboczne prowadzące do jego dezaktywacji). Dla chlorofilu liczba cykli
wynosi 10
5
, a dla fotosensybilizatorów 50 – 100.
Schemat procesów prowadzących do separacji ładunku:
*
+
+
→
S
S
h
ν
'
0
*
ν
h
S
S
k
+
→
+
+
[
]
+
+
→
←
+
+
⋅⋅
⋅
+
−
2
*
2
*
MV
S
MV
S
d
k
d
k
[
]
•
+
+
+
+
+
→
⋅⋅
⋅
MV
S
MV
S
et
k
2
2
*
+
+
•
+
+
+
→
+
2
2
MV
S
MV
S
bc
k
S – fotosensybilizator;
MV – metylowiologen – akceptor elektronów
et
d
d
q
k
K
k
k
1
1
1
+
=
d
d
d
k
k
K
−
=
.
Jako fotouczulacze można stosować:
•
Porfiryny
•
Chloryny
•
Związki kompleksowe rutenu
•
Ftalocyjaniny
Związek ofiarny – związek ulegający nieodwracalnym zmianom kosztem którego powstaje
paliwo, np. EDTA.
Układ do cyklicznego, fotochemicznego rozkładu wody na tlen i wodór:
Nie udało się znaleźć efektywnej metody chemicznej konwersji energii słonecznej na paliwo.
Wynika to z małej liczby cykli. Znane są natomiast metody fizyczne polegające na
generowaniu prądu za pomocą światła.
1
Teoria Markusa
Przeniesienie elektronu pomiędzy donorem (D) a akceptorem (A) jest elementarnym
procesem redox, leżącym u podstaw ogromnej liczby reakcji utleniania-redukcji.
Przeniesienie elektronu może być indukowane w różny sposób:
1 – proces optyczny
2, 3 – proces fotoindukowany
3, 4 – proces termiczny
Proces optyczny występuje rzadko (głównie dla związków kompleksowych metali).
Polega na bezpośrednim (nie przechodzącym przez stadium cząsteczki wzbudzonej)
przeniesieniu elektronu w wyniku pochłonięcia fotonu światła przez układ.
Najważniejszymi procesami przeniesienia elektronu są procesy fotoindukowane. Biegną one
przez stan wzbudzony.
Każdy proces przeniesienia elektronu jest procesem izoenergetycznym.
Jeżeli nie odseparuje się D
+
A
-
, nastąpi rekombinacja. Sumarycznie proces będzie polegał na
zamianie światła na ciepło. Aby temu przeciwdziałać, dodaje się związki ofiarne, które
reagują z D
+
lub A
-
.
W teorii Markusa rozważa cię wielowymiarowe powierzchnie energii potencjalnej
opisujące stan energetyczny reagentów i produktów wraz z otaczającymi je cząsteczkami
rozpuszczalnika. Powierzchnie te są funkcjami wielu współrzędnych oscylacyjnych
reagentów oraz współrzędnych orientacyjnych cząsteczek rozpuszczalnika. W teorii stanu
przejściowego wprowadza się tzw. Współrzędną reakcji dzięki czemu powierzchnie energii
potencjalnej mogą być zredukowane do jednowymiarowego profilu. Również Marcus
wprowadził współrzędną reakcji, definiując ją jako różnicę energii potencjalnej U
P
-U
S
.
Wzdłuż
tej
współrzędnej
Marcus
obliczał
entalpię
swobodną
G
S
układu
substraty+rozpuszczalnik oraz entalpię G
P
układu produkty+rozpuszczalnik.
Rozpuszczalnik był traktowany jako ośrodek dielektryczny, którego cząsteczki podlegają
polaryzacji elektronowej i orientacyjnej. Pierwsza z nich pozostaje w każdej chwili w
2
równowadze z rozkładem ładunku reagujących cząsteczek, a druga stara się nadążyć za
zmianami tego rozkładu poprzez powolne ruchy dipoli rozpuszczalnika.
Marcus przyjął tu przybliżenie liniowej odpowiedzi, zgodnie z którym jakakolwiek zmiana
ładunku reagentów powoduje proporcjonalną do niej zmianę polaryzacji orientacyjnej
ośrodka. Po zastosowaniu tego przybliżenia entalpie swobodne G
S
i G
P
stały się funkcjami
kwadratowymi współrzędnej reakcji.
Entalpia swobodna układu substraty+rozpuszczalnik S i produkty+rozpuszczalnik P jako
funkcja współrzędnej reakcji przeniesienia elektronu.
ET
G
∆
- standardowa entalpia reakcji ET;
≠
∆
ET
G
- bariera aktywacji procesu ET;
SP
H
- efekt macierzowy sprzężenia stanów elektronowych substratu i produktu;
λ
- energia reorganizacji.
Stan przejściowy reprezentuje punkt T. Wartość entalpii swobodnej w tym punkcie w
odniesieniu do entalpii swobodnej stanu równowagowego substratów określa entalpię
aktywacji procesu ET
(
)
≠
∆
ET
G
.
Zgodnie z klasyczną teorią stanu przejściowego stała szybkości pierwszego rzędu dla reakcji
przeniesienia elektronu
ET
k
wynosi:
(
)
T
k
G
k
B
ET
n
el
ET
/
exp
≠
∆
−
=
ν
κ
n
ν
- częstotliwość przejść pomiędzy powierzchniami entalpii swobodnej substratów i
produktów;
el
κ
- elektronowy współczynnik przejścia.
Na drodze prostych rozważań geometrycznych można wyznaczyć entalpię aktywacji procesu
ET.
3
(
)
λ
λ
4
2
ET
ET
G
G
∆
+
=
∆
≠
Po podstawieniu:
(
)
∆
+
−
=
T
k
G
k
B
ET
n
el
ET
λ
λ
ν
κ
4
exp
2
Możliwe są 4 charakterystyczne układy krzywych entalpii swobodnych substratów DA i
produktów D
+
A
-
:
a)
0
=
∆
ET
G
;
b)
λ
≤
∆
−
≤
ET
G
0
, normalny obszar Markusa,
ET
k
rośnie wraz ze wzrostem
ET
G
∆
−
;
c)
λ
=
∆
−
ET
G
, maksymalna wartość
ET
k
;
d)
λ
>
∆
−
ET
G
, odwrotny obszar Markusa,
ET
k
maleje ze wzrostem
ET
G
∆
−
.
Kształt parabol substratów i produktów jest jednakowy. Istotnym parametrem jest energia
reorganizacji
λ
, zdefiniowana jako różnica entalpii swobodnej substratów w ich
4
równowagowej konfiguracji i entalpii swobodnej substratów w konfiguracji odpowiadającej
równowagowej konfiguracji produktów reakcji.
Rysunek a) odpowiada przypadkowi, gdy entalpia swobodna reakcji
ET
G
∆
(siła napędowa)
jest równa zero. Przykładem takiego procesu jest reakcja samowymiany:
(
)
(
)
(
)
(
)
+
+
+
+
+
⇔
+
2
6
2
3
6
2
3
6
2
2
6
2
O
H
Fe
O
H
Fe
O
H
Fe
O
H
Fe
.
Rysunek b) przedstawia sytuację gdy
λ
≤
∆
−
≤
ET
G
0
. Dla takiego przedziału wartości
ET
G
∆
stała szybkości reakcji przeniesienia elektronu rośnie wraz ze wzrostem siły napędowej
reakcji.
Dla
λ
=
∆
−
ET
G
energia aktywacji
0
=
∆
≠
ET
G
;
max
=
ET
k
.
Dalszy wzrost
ET
G
∆
−
powoduje wzrost entalpii aktywacji, a w konsekwencji obniżenie
stałej szybkości reakcji przeniesienia elektronu.
Istnienie odwrotnego obszaru Markusa zostało udowodnione eksperymentalne.
Energia reorganizacji składa się z energii reorganizacji wewnętrznej
i
λ
i energii reorganizacji
zewnętrznej
s
λ
. Energia
i
λ
wynika z różnic w strukturze pomiędzy równowagowymi
konfiguracjami substratów i produktów.
(
)
∑
−
=
i
eq
P
eq
S
i
r
r
f
2
1
2
1
λ
i
f
- zredukowana stała siłowa oscylacji i-tego wiązania;
eq
S
r
i
eq
P
r
- równowagowe długości wiązań substratu i produktu.
i
λ
jest zwykle niewielka i wynosi 0,1 – 0,3eV (w niektórych związkach kompleksowych
1,6eV).
Energia reorganizacji zewnętrznej jest nazywana energią reorganizacji rozpuszczalnika,
ponieważ wynika z różnic pomiędzy polaryzacją cząsteczek rozpuszczalnika wokół
substratów i produktów reakcji ET.
Jeżeli rozpuszczalnik jest traktowany jako ciągły ciągły ośrodek dielektryczny.
−
+
−
=
r
d
a
e
s
s
2
1
1
1
1
2
0
2
ε
ε
λ
0
ε
- optyczna przenikalność elektryczna, równa w przybliżeniu kwadratowi współczynnika
załamania światła w danym rozpuszczalniku;
s
ε
- statyczna przenikalność elektryczna rozpuszczalnika;
d
i
a
- promienie donora i akceptora;
r
- odległość donor – akceptor.
1
Wypełnienia
Fotopolimeryzacja stała się podstawową metodą stosowaną w nowoczesnej
stomatologii do utwardzania in vivo polimerowych wypełnień.
Po oczyszczeniu zęba z zalegającej próchnicy i dokładnym wysuszeniu jego
powierzchni dentysta wprowadza warstwę fotoczułego monomerowego kompozytu, który
utwardza za pomocą światła (fotopolimeryzacja).
Polimerowe materiały kompozytowe składają się z mieszaniny:
•
Monomerów jedno i wielofunkcyjnych:
2
•
Fotoinicjatora – kamforchinon – sam w obecności monomeru fotoinicjuje reakcję
polimeryzacji stosunkowo powoli.
W celu przyśpieszenia
polimeryzacji dodaje się koinicjatory (aminy aromatyczne), np.:
•
Wypełniaczy wzmacniających (kwarcu, szkła krzemianowego, zmielonego polimeru).
Dodatek ten służy poprawie adhezji.
•
Dodatków
takich,
jak
inhibitory
(zapobiegających
polimeryzacji
podczas
przechowywania), fotostabilizatorów (zapobiegających zmianie koloru wypełnienia),
związków pozwalających dobrać kolor wypełnienia do naturalnego koloru uzębienia
pacjenta.
Fotopolimeryzację prowadzi się w jamie ustnej pacjenta. Dlatego nie można stosować
promieniowania UV, które mogłoby powodować oparzenia i raka. Stosuje się światło
niebieskie. (dla kamforchinonu 470 nm).
Jednym z podstawowych wymagań wypełnień dentystycznych jest odpowiednia
wytrzymałość mechaniczna (na ścieranie, ściskanie, wypłukiwanie). Aby ją zwiększyć,
stosuje się różnego rodzaju wypełniacze (do 70%).
Ze względu na obecność wypełniaczy, fotopolimeryzację trzeba prowadzić w cienkich
warstwach (do 1mm). Ze względu na komfort pacjenta czas fotopolimeryzacji warstwy
powinien wynosić 20 – 40 sekund. Aby zapewnić odpowiednią jakość i trwałość wypełnienia,
sposób naświetlania musi być odpowiedni (np. światło musi obejmować całą powierzchnię
wypełnienia).
Poważnym mankamentem fotoutwardzalnych wypełnień jest efekt skurczu
polimeryzacyjnego dochodzący nawet do kilkunastu %. Powoduje to tworzenie się szczeliny
pomiędzy wypełnieniem a tkanką zęba, co może być przyczyną wtórnej próchnicy. Ponadto
skurcz powoduje powstanie naprężeń mechanicznych w wypełnieniu, co znacznie obniża jego
wytrzymałość mechaniczną. Stosowanie wypełniaczy zmniejsza skurcz o 1 – 3%, ale
obecność dużej ilości wypełniacza ogranicza głębokość penetracji światła, co może prowadzić
do niecałkowitego przereagowania monomeru. Wydostające się z biegiem czasu z
wypełnienia monomery mogą powodować alergie.
Stosowane jako koinicjator aminy aromatyczne są kancerogenne.
Istnieje technika oświetlania wypełnienia przez ząb. Wówczas proces polimeryzacji
rozpoczyna się od strony zęba co ogranicza problem skurczu.
3
Inicjatory:
Kamforchinon: