Fizyka I
Egzamin zerowy (grupa A)
15 czerwca 2015 r.
1. Od jakich z poniższych wielkości zależy różnica długości fali światła rozproszonego i padającego
w przypadku efektu Comptona:
a) kąta pod jakim obserwuje się promieniowanie rozproszone,
b) długości fali promieniowania padającego,
c) częstości promieniowania padającego,
d) rodzaju substancji, na którym promieniowanie to jest rozpraszane.
W jaki sposób można je wyjaśnić wykorzystując pojęcie fotonu? Jakie wielkości trzeba przypisać
fotonowi związanemu z promieniowaniem, ażeby można było sformułować równania, których
rozwiązanie pozwala na wyznaczenie długości fali w sposób ilościowy? Jak te wielkości można
powiązać z częstotliwością fali?
2. Które z poniższych równań jest równaniem Schrödingera zależnym od czasu:
a) iℏ
𝜕𝛹
𝜕𝑡
=
[
−
ℏ
2
2𝑚
∆ + 𝑉
]
𝛹 ,
b) iℏ
𝜕
2
𝛹
𝜕𝑡
2
=
[
−
ℏ
2
2𝑚
∆ + 𝑉
]
𝛹 ,
c) iℏ
𝜕𝛹
𝜕𝑡
=
𝜕𝛹
𝜕𝑥
?
Sformułować w ogólnej postaci równanie Schrödingera niezależne od czasu. Wyjaśnić znaczenie
symboli pojawiających się w tym równaniu. Jak można to równanie powiązać z operatorem Ha-
miltona dla cząstek w mechanice kwantowej?
3. Na czym polega efekt tunelowy? Dlaczego nie można go opisać przy wykorzystaniu praw mecha-
niki klasycznej?
Czy współczynnik transmisji cząstki o energii 𝐸 przez barierę (ponad barierą) potencjału może
osiągnąć wartość 1, gdy energia cząstki 𝐸 < 𝑉
0
(𝐸 > 𝑉
0
)? Jaka relacja wiąże ze sobą współczynnik
transmisji i odbicia?
4. Dlaczego w niejednorodnym polu magnetycznym wiązka atomów srebra ulega rozszczepieniu na
dwie wiązki (wyjaśnić wynik uzyskany w doświadczeniu Sterna-Gerlacha)? W szczególności wy-
jaśnić, od czego zależy siła działająca na te atomy w tym polu oraz dlaczego otrzymujemy tylko
dwie wiązki. Określić, które z elektronów w atomach srebra odpowiadają za wystąpienie zjawi-
ska oraz dlaczego inne elektrony efektywnie nie mają wpływu na obserwowany efekt?
5. Zdefiniować komutator dwóch operatorów.
Dokonać obliczeń komutatora [ ̂𝒙, ̂𝒑
𝑥
], gdzie ̂
𝒙 – operator 𝑥-owej składowej wektora położenia cząstki,
̂
𝒑
𝑥
– operator 𝑥-owej składowej wektora pędu cząstki. Wskazówka: ̂
𝒑
𝑥
= −iℏ
𝜕
𝜕𝑥
.
Podać (nie jest wymagane dokonanie dokładnych obliczeń), czemu równe są następujące komu-
tatory: [ ̂𝒙, ̂𝒑
𝑦
], [ ̂
𝑳
𝑧
, ̂
𝑳
2
], gdzie: ̂
𝒙 – operator 𝑥-owej składowej wektora położenia cząstki, ̂
𝒑
𝑦
– ope-
rator 𝑦-owej składowej wektora pędu cząstki, ̂
𝑳
𝑧
– operator 𝑧-owej składowej wektora momentu
pędu cząstki, ̂
𝑳
2
– operator kwadratu momentu pędu cząstki.
Fizyka I
Egzamin zerowy (grupa B)
15 czerwca 2015 r.
1. Na czym polega zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne? Jakich własności zjawiska fotoelektrycz-
nego zewnętrznego nie można wyjaśnić przy pomocy falowego opisu promieniowania elektroma-
gnetycznego? Sformułować równanie opisujące to zjawisko, w którym występuje praca wyjścia
𝑊
0
.
2. Dlaczego w przypadku opisu cząstki swobodnej o masie 𝑚 i energii 𝐸 przy pomocy funkcji falowej
opisanej równaniem:
𝛹 (𝑥, 𝑡) = 𝐴e
i(𝑘𝑥−𝜔𝑡)
,
gdzie 𝜔 =
𝐸
ℏ
, 𝑘 =
√2𝑚𝐸
ℏ
nie posiadamy żadnej informacji o położeniu cząstki? Problem wyjaśnić w oparciu o zasadę nie-
oznaczoności Heisenberga. Jaki jest pęd tej cząstki? Czy dla cząstki opisanej przez paczkę falową
można określić jednocześnie z dowolną dokładnością jej położenie i pęd?
Czy dla cząstki opisanej przez paczkę falową można określić jednocześnie z dowolną dokładnością
jej położenie i pęd?
Czy cząstka znajdująca się w obszarze studni potencjału o skończonej szerokości oraz oscylator
harmoniczny mogą mieć energie równą zeru? Odpowiedź uzasadnić w oparciu o zasadę nieozna-
czoności.
3. Na czym polega kwantowanie przestrzenne momentu pędu?
4. Określić na czym polega zjawisko ekranowania potencjału pochodzącego od jądra w atomach wie-
loelektronowych. Jak modyfikuje ono energie dozwolonych poziomów energetycznych w atomie
wieloelektronowym w porównaniu do sytuacji występującej w atomie jednoelektronowym? Czy
(i ewentualnie jak) energia elektronów w atomach wieloelektronowych zależy od orbitalnej liczby
kwantowej 𝑙? Czy energia elektronów zajmujących powłoki o wyższej liczbie kwantowej 𝑛 jest za-
wsze wyższa od energii atomów zajmujących powłoki o niższej liczbie 𝑛?
5. Cząsteczka o masie 𝑚 i energii 𝐸 (przy czym 0 < 𝐸 < 𝑉
0
) znajdująca się w stanie własnym opera-
tora Hamiltona porusza się w obszarze skończonej jednowymiarowej bariery potencjału opisanej
równaniem:
𝑉 (𝑥) =
⎧
⎪
⎨
⎪
⎩
𝑉
0
dla 𝑥 < 0,
0
dla 0 < 𝑥 < 𝐿,
𝑉
0
dla 𝑥 > 𝐿.
Które z poniższych funkcji:
a) 𝛹 (𝑥) = 𝐴e
−𝜘𝑥
,
b) 𝛹 (𝑥) = 𝐵e
𝜘𝑥
,
c) 𝛹 (𝑥) = 𝐶e
−𝜘𝑥
+ 𝐷e
𝜘𝑥
,
d) 𝛹 (𝑥) = 𝐹 sin(𝑘𝑥),
e) 𝛹 (𝑥) = 𝐺e
𝑘𝑥
+ 𝐻e
−𝑘𝑥
,
f) 𝛹 (𝑥) = 𝐽 sin(𝑘𝑥 + 𝛿).
gdzie 𝜘 =
√2𝑚(𝑉
0
− 𝐸)
ℏ
, 𝑘 =
√2𝑚𝐸
ℏ
, mogą opisywać funkcję falową tej cząstki w obszarze:
• 𝑥 < 0 (na lewo od studni potencjału),
• 0 < 𝑥 < 𝐿 (wewnątrz studni potencjału),
• 𝑥 > 𝐿 (na prawo od studni potencjału).
Zapisać warunki brzegowe wiążące ze sobą stałe występujące w wybranych funkcjach, które trzeba
na nie nałożyć, aby funkcja falowa złożona z funkcji składowych mogła rzeczywiście opisywać
rozważaną cząsteczkę.