Obliczenia
statyczne
Komory
prostokątne
2
2
1
1
1
2
1
1
(2
)
(2
)
(1
)
12
pl
m j
j
m j
j
a
-
+
-
=-
-
1
1
2EJ
l
m =
2
2
2EJ
b
m =
b
l
a =
2
2
1
1
2
1
12
pl
a
j
m m
-
=-
+
2
2
2
1
1
2
12
A
pl
M
m a m
m m
+
=
+
Dla komory o stałej grubości moment podporowy M
A
(J
1
=J
2
,
1
=
2
)
2
2
(1
)
12
A
pl
M
a a
=
-
+
2
1
2
0.0417
M M
pl
=
=
2
1
0.0625
M
pl
=
dla
=b/l=1
2
1
0.0312
M
pl
=-
dla
=b/l=0.5
Silos
dwukomorowy
Dla stałej grubości ścianki (J
1
=J
2
) kąty obrotów są równe:
2
1
1
2
(2
)
12
AB
pl
M
m j
j
=
+
+
2
1
2
1
(2
)
12
BA
pl
M
m j
j
=-
+
+
'
2
2
2 2
12
BB
pl
M
a
mj
=
+
1
2
3
(2
)
BC
M
m j
j
=
+
1
3
2
(2
)
CB
M
m j
j
=
+
Gdy ściana jest obciążona jednostronnie , wówczas
ściana o długości l
1
jest rozciągana siła poprzeczną
ściany prostopadłej równą
1
2
2
h
l
p l
R =
2
1
2
h
l
p l
R =
Dla komór w kształcie wieloboku
foremnego
2
1
20
h
p l
M =
cot
2
2
h
p l
R
a
=
Komory okrągłe
Komory okrągłe są bardziej ekonomiczne z uwagi na małe momenty zginające.
Układ jednokomorowy
Siła rozciągająca pozioma
jest równa
0
1
sin
2
o
h
h
R
p
rd
p r
p
J
J
=
=
�
Układ wielokomorowy
Przyjmuje się schemat statyczny w postaci zamocowanych łuków
Momenty zginające i siły podłużne w
Momenty zginające i siły podłużne w
płaszczyznach pionowych
płaszczyznach pionowych
Teoria zginania powłoki walcowej o przekroju
kolistym
Stan naprężenia powłoki walcowej obciążonej w
kierunku osi z w sposób obrotowo-symetryczny
określony jest następującymi naprężeniami
,
xz
i
x
. Z
równowagi wyciętego elementu dx ds. otrzymuje się
następujące 3 równania
0
x
x
dn
p
dx
+ =
0
x
h
n
dq
p
dx
a
j
+ + =
0
x
x
dm
q
dx
-
=
2
2
h
x
x
h
n
dz
s
-
=
�
2
2
h
h
n
dz
j
j
s
-
=
�
2
2
h
x
xz
h
q
dz
t
-
=
�
2
2
h
x
x
h
m
zdz
s
-
=
�
Dla brzegu górnego swobodnego i brzegu
Dla brzegu górnego swobodnego i brzegu
dolnego
utwierdzonego
dla
obciążenia
dolnego
utwierdzonego
dla
obciążenia
hydrostatycznego, wykres momentów zginających
hydrostatycznego, wykres momentów zginających
i przemieszczeń jest pokazany na Rys.
i przemieszczeń jest pokazany na Rys.
Wykres
przemieszczeń
Wykres
przemieszczeń
w
w
/10
/10
-3
-3
(a) i momentów
(a) i momentów
zginających
zginających
m
m
x
x
(b)
w
(b)
w
ścianie
ścianie
Lej stożkowy i jego połączenie z komorą
Na podstawie zgięciowego stanu naprężenia
otrzymuje
się
następujący
wykres
przemieszczeń i momentów w ścianie od
obciążenia według prawa Janssena
Lej w kształcie ostrosłupa
Momenty zginające można obliczyć w płycie trójkątnej od
obciążenia równomiernie rozłożonego i trójkątnego. Rys. 1
przedstawia rozkład momentów m
x
i m
oraz reakcji q
y
i q
n
w
płycie trójkątnej w przypadku całkowitego zamocowania na
całym obwodzie i obciążenia równomiernie rozłożonego.
Natomiast Rys.2 przedstawia rozkład momentów m
x
i m
oraz
dla x=0 w płycie trójkątnej w przypadku krawędzi swobodnie
podpartych.
Rys.1
Rys.2
Komory prostokątne
Można wykorzystać rozwiązania dla płyt
prostokątnych dla obciążenia równomiernie
obciążonego i hydrostatycznego dla płyt
prostokątnych podpartych na całym obwodzie .
Wykres momentów m
x
i
m
y
dla płyty
prostokątnej podpartej
wzdłuż 3 krawędzi
i jednej swobodnie
podpartej
Gdy ściany komór oparte są słupach przekazujących
Gdy ściany komór oparte są słupach przekazujących
obciążenia pionowe na fundamenty – w dolnych częściach
obciążenia pionowe na fundamenty – w dolnych częściach
pracują one jak belki-ściany. W przybliżeniu przyjmuje się
pracują one jak belki-ściany. W przybliżeniu przyjmuje się
obliczeniową ich wysokość równą rozstawowi słupów. Za
obliczeniową ich wysokość równą rozstawowi słupów. Za
obciążenie belek ścian przyjmuje się u góry siły od ciężaru
obciążenie belek ścian przyjmuje się u góry siły od ciężaru
przekrycia oraz ciężaru ściany i sił tarcia powyżej
przekrycia oraz ciężaru ściany i sił tarcia powyżej
h
h
, a na
, a na
dole siły od ciężaru leja wypełnionego materiałem.
dole siły od ciężaru leja wypełnionego materiałem.