rozpad beta

Z

A

Z

A

e

X

X

e











1

~



Z

A

Z

A

e

X

X

e











1



Z

A

p

Z

A

e

X e

X









 1





+







widma



64

29

Cu 

64

30

Zn + e



+

~



e

64

29

Cu 

64

28

Ni + e

+

+ 

e

Trzecia cząstka, neutralna, o bardzo małej
(zerowej?) masie

Nie gamma bo spin połówkowy, np. : n>p+e+ ?

hipoteza neutrino: W. Pauli (1932), m = 0,
J = ½ h/2





1.0
MeV







9.0
MeV

C
d

+ 30
s

~



n

e

+

p

~

 + p  n +

e

+

( = 10

-19

b)

detektor neutrin Reinesa –

Cowana (1957)

proces
odwrotny

reakt
or

scyntylator (1.4
m

3

)

opóźnione
koincydencje

Teoria czterofemionowa E.
Fermiego 1934

Teria oddziaływań
elektrosłabych Glashow
,Weinber, Salam

niezachowanie parzystości

• T.D.Lee, C.N.Yang: nie ma podstaw przyjmowania

zasady zachowania parzystości w procesach słabych.

• doświadczenie C.S.Wu (1957):

6027

Co 

6028

Ni +e



+

~



e

• stan podstawowy kobaltu J

P

= 5

+

, łatwo spolaryzować.

• P  (r, , ) =  (r, -, +)
• zachowanie parzystości (r, , )

2

= (r, -, +)

2

• jeśli prawdopodobieństwo emisji elektronów f( ) =

f(-) to zachowana parzystość.

eksperyment C.S.Wu

fotopowiel
acz

detektor
elektronów

detektory
gamma

źródło

60

Co d =

0.05 mm

kryształ
chłodzący (T =
0.01 K)

B

60

27

C

o

60

28

N

i

0

+

2

+

4

+

5

+



1



2

E

1

= 1173.2

keV

E

2

= 1332.5

keV





100
%

wyniki

eksperyme

ntu

spin

60

Co

e



skrętność (helicity) neutrina

spin

60

Co

spin

60

Co

~



e

e



e



~



e