Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
Wykład FIZYKA II
9. Optyka - uzupełnienia
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej
http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
PRZYRZDY OPTYCZNE - LUPA
Lupa najprostszy przyrząd, dający obraz pozorny, powiększony,
prosty pojedyncza soczewka zbierająca (skupiająca).
F
F
s
s
s'
Powiększenie kątowe lupy:
w = 1+ s' D
f '
Odległość dobrego widzenia - odległość, dla której oko ludzkie widzi ostry obraz o
maksymalnie dużym powiększeniu, ale nie musi akomodować ( przystosowywać się )
do widzenia w odległości innej, niż wynika z fizjologicznego ustawienia mięśni oka.
D = 25cm
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
PRZYRZDY OPTYCZNE - LUNETA
Luneta to przyrząd, służący do obserwacji przedmiotów odległych,
ale dużych luneta tworzy obraz tego przedmiotu pomniejszony, ale w
bliższej odległości od oka. Składa się z obiektywu (układ o dużej
ogniskowej i dużej średnicy) i okularu (układ o małej ogniskowej i
małej średnicy).
Układ lunety jest układem teleskopowym bezogniskowym (ognisko
obrazowe obiektywu pokrywa się (niemal) a ogniskiem przedmiotowym
okularu.
f1'
w =
f2'
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
PRZYRZDY OPTYCZNE - LUNETA
Typy lunet:
- astronomiczne refraktory (Keplera) dwa układy soczewkowe, zbierające;
- astronomiczne reflektory układy zwierciadlane;
- ziemskie (nieodwracające) z dodatkową soczewką pomocniczą, -
odwracającą obraz (też: lornetki);
- ziemskie (holenderskie) Galileusza z okularem rozpraszającym.
Luneta ziemska typu Galileusza:
Dwa układy:
- skupiający obiektyw (jak w astronomicznej);
- rozpraszający okular (dzięki temu obraz jest urojony, ale nie odwrócony).
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
PRZYRZDY OPTYCZNE - MIKROSKOP
Mikroskop to przyrząd do obserwacji przedmiotów małych,
znajdujących się blisko obserwatora. Składa się ze skupiającego
obiektywu o krótkiej ogniskowej, który daje rzeczywisty, powiększony i
odwrócony obraz przedmiotu i okularu, również skupiającego, który
pełni rolę lupy, przez która oglądamy obraz dawany przez obiektyw.
D d
w =
f1' f2'
- długość tubusu
d
(ok. 17cm)
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
HOLOGRAFIA
Przypomnienie: pełna informacja o fali zawarta jest w amplitudzie i
fazie.
Fakt: Znane nam detektory (klisze fotograficzne, kamery CCD)
rejestrują TYLKO kwadrat amplitudy, czyli natężenie fali świetlnej (i
to uśrednione po czasie, ze względu na szybkość zmian fali w czasie
rejestracji).
Cel: Fotografia trójwymiarowa rejestracja fazy fali
przedmiotowej.
Holografia (gr. holos =pełny, gramma =zapis) powstała w latach
1949-1951 (Denis Gabor, Nagroda Nobla 1971)
" prace Mieczysława Wolfkego 1920 r.
" E. N. Leith, J. Upatnieks 1962 r. zastosowanie lasera.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
HOLOGRAFIA
Zasada rejestracji hologramu:
Ep = A(x, z)cos[wt +f(y, z)]
- fala przedmiotowa:
Eo = A0 coswt
- fala odniesienia (płaska):
Natężenie fali wypadkowej, zarejestrowanej na kliszy:
2
2
I = (Ep + Eo) = A0 cos2 wt + 2A0 Acoswt cos(wt +f)
+ A2 cos2(wt +f)
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
HOLOGRAFIA
2
2
I = (Ep + Eo) = A0 cos2 wt + 2A0Acoswt cos(wt +f)+ A2 cos2(wt +f)
Na kliszy rejestrujemy wartość natężenia uśrednioną po czasie:
1 1
2
I = A0 + A0 A(y, z)cosf(y, z)+ A2
2 2
1 1
2
K1 A0 + A2
Oznaczmy:
2 2
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
HOLOGRAFIA
Zasada odtworzenia hologramu:
- Zaczernienie negatywu jest proporcjonalne do rejestrowanego natężenia
(ze współczynnikiem K2);
I'cos2 wt
- Oświetlamy kliszę falą płaską o natężeniu:
- Natężenie wiązki za negatywem:
I = I'cos2 wt[1- K2(K1 + A0Acosf)]
- Pole elektryczne E fali o takim natężeniu jest równe pierwiastkowi z
natężenia, co daje ostatecznie:
E K3 coswt + K4Acos[wt +f]+ K4Acos[wt -f]
gdzie: K3=1-K1K2/2; K4=-K2A0/2
czyli:
E = wiązka z lasera + światło od przedmiotu
+ światło od przedmiotu z odwrócona fazą
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
EFEKT DOPPLERA
Efekt ten polega na zmianie częstości odbieranej fali, jeśli zródło
fali porusza się względem obserwatora.
Po raz pierwszy efekt został naukowo zaobserwowany przez
Christiana Andreasa Dopplera w 1845 roku. Poprosił on
grupę muzyków, aby wsiedli do pociągu i grali jeden ton.
Słuchał go i zaobserwował, że dzwięk instrumentów staje się
wyższy, kiedy pociąg zbliża się do niego. Gdy zródło muzyki
się oddala, jego ton staje się niższy. Zmiana wysokości
dzwięku była dokładnie taka, jak wyliczył uprzednio Doppler.
Jeżeli zródło zbliża się do obserwatora z prędkością vzr
v
f = f0
v - vzr
Jeżeli obserwator zbliża się do zródła z prędkością
vob
ć
v
f = f01+
vob
Ł ł
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Aby jednoznacznie scharakteryzować przedmiot musimy oprócz
rozmieszczenia punktów świecących podać również ich moc
promieniowania, charakterystykę kierunkową rozchodzenia się energii
oraz jej rozkład widmowy.
Kierunek rozchodzenia się promieni świetlnych pokrywa się z
kierunkiem rozchodzenia się energii, która wywołuje reakcję w
odbiorniku (np. oku). Dowolny układ optyczny dokonuje nie tylko
przekształceń geometrycznych (przedmiot-obraz), ale również
przekształceń energetycznych.
D- wpływ dioptryjny układu (przekształcenie geometryczne );
F selektywny filtr absorpcyjny.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Radiometria zajmuje się pomiarami energii fal
elektromagnetycznych. Jej częścią składową jest fotometria, która
również zajmuje się pomiarami energii fal, ale w aspekcie wpływu na
wrażenia wizualne w oku ludzkim.
Z uwagi na ogólniejszy charakter wprowadzimy najpierw pojęcia
radiometrii. Podane zależności będą ważne dla zbioru punktów
świecących światłem niekoherentnym pomijamy zjawiska
interferencyjne!
Załóżmy, że zródło światła (punktowe lub rozciągłe) wysyła w
określonym czasie t pewną ilość energii W [J]. Moc promieniowania
zródła zwana strumieniem energetycznym opisuje ilość energii
wypromieniowywanej w jednostce czasu:
dW
Fe
[W]
dt
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Jeśli zródło światła można uważać za punktowe to znaczy, jeśli
jego wymiary są pomijalnie małe (w stosunku do odległości, z której je
rozpatrujemy!) możemy to zródło scharakteryzować kątowym
rozkładem strumienia energetycznego w przestrzeni, opisanym za
pomocą natężenia promieniowania :
Ie
dFe
[W/sr]
Ie
dw
Dla zródła o skończonych rozmiarach możemy zdefiniować też
emitancję promienistą Me jako strumień energii wysyłany przez
jednostkowy element powierzchni otaczający dany fragment zródła:
dFe
[W/m2]
Me
dS
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Drugą wielkością, która opisuje ilość energii wysyłaną przez zródło
skończone, jest luminancja energetyczna
Le - stosunek natężenia
promieniowania do powierzchni rzutu elementu zródła na płaszczyznę
prostopadłą do danego kierunku (rozchodzenia się promieniowania):
dIe dFe
[W/m2sr]
Le =
dS cose dwdS cose
Emitancja opisuje charakterystykę
powierzchniową zródła a luminancja daje
dodatkowo informację o rozkładzie
przestrzennym energii wysyłanej ze zródła.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Ważnym przypadkiem jest zródło światła, dla którego spełniony jest
warunek:
Le = const(e )
Le Ie
Wtedy, całkując wyrażenie wiążące z możemy otrzymać:
Ie =
e
L cose dS = Le cose DS
DS
i w efekcie:
Ie = Ie0 cose
gdzie:
Ie0 = LeDS
Takie zródło nazywamy
lambertowskim - zródło
promieniuje (odbija, rozprasza)
zgodnie z prawem Lamberta.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Ponieważ zródło może promieniować światło o różnych długościach
fal, wprowadza się pojęcia gęstości monochromatycznych
strumienia energetycznego, natężenia promieniowania, emitancji i
luminancji energetycznej:
dFe
Fe,l
dIe
dl
Ie,l
dl
dMe
Me,l
dLe
dl
Le,l
dl
Najbardziej ogólną wielkością jest oczywiście monochromatyczna
gęstość luminancji energetycznej, która uwzględnia kierunek
Le,l
promieniowania, zmiany powierzchniowe i rozkład widmowy światła.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Do tej pory zajmowaliśmy się wielkościami opisującymi zródło światła. Czas
na podanie zależności, opisujących przepływ energii od zródła do
odbiornika...
Załóżmy, że odbiornik O znajduje się w ustalonym położeniu względem
zródła światła P, które opisane jest przez monochromatyczną gęstość
luminancji energetycznej Le,l :
Gęstość monochromatyczna strumienia energetycznego, wychodzącego z
dSp
elementu powierzchni zródła i padającego na element powierzchni
dSo
odbiornika jest równa:
cose coseo
p
dFe,l = Le,l dSpdSo
r2
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA
Teraz z kolei wypada podać wielkości charakteryzujące ilość
promieniowania padającą na odbiornik!
Ee
Natężeniem napromieniowania nazywamy stosunek strumienia
padającego na element powierzchni odbiornika do wielkości tej
powierzchni:
dFe [W/m2]
Ee
dSo
Dla zródła punktowego scharakteryzowanego przez natężenie
promieniowania natężenie promieniowania w dowolnym punkcie
r0
płaszczyzny odległej o od zródła wyniesie:
dFe Iedw
Ee = =
dS dS
Po uwzględnieniu wyrażenia na kąt bryłowy, ostatecznie otrzymamy:
Ie
Ee = cos2 a
Jest to tzw. prawo Lamberta-Beera.
r02
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
W przypadku przyrządów optycznych przeznaczonych do obserwacji
wizualnej zagadnienia oświetlenia i jego odbioru związane są z ludzkim
okiem. Korzystne jest wtedy wprowadzenie nowych wielkości i
jednostek, uwzględniających własności spektralne oka. Ten dział
pomiarów energetycznych nazywa się fotometrią.
W celu wprowadzenia nowych wielkości musimy znać względną
skuteczność świetlną promieniowania monochromatycznego
dla oka .
Vl
Skuteczność widmowa względna stosunek strumienia
V(l)
lm do strumienia o długości fali
energetycznego o długości fali
l wywołujących w określonych warunkach fotometrycznych
wrażenia świetlne o równym natężeniu.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
Względna skuteczność świetlna oka:
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
Odpowiednikiem strumienia energetycznego jest w fotometrii
strumień świetlny :
F
760nm
F = Km
e,l
F Vldl
380nm
gdzie jest tzw. fotometrycznym równoważnikiem promieniowania.
Km
Jednostką jest lumen: 1lm=1cd" 1sr.
Wielkością opisującą zródło światła (odpowiednik natężenia
promieniowania) jest światłość I , która dla punktowego zródła światła
w danym kierunku wynosi:
dF
I =
dw
Jednostką światłości jest kandela [cd] podstawowa jednostka
układu SI.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
Podstawową wielkością fotometryczną
przyjęta przez układ SI jest kandela (cd).
Jest to natężenie światła (światłość)
wysyłanego przez powierzchnię 1/60cm2
ciała doskonale czarnego w temperaturze
krzepnięcia platyny (2042K) pod ciśnieniem
1013,25 hektopaskali (1atm).
W 1979r. zdefiniowano kandelę jako
światłość, jaką ma w określonym kierunku
promieniowanie o częstotliwości 5,4" 1014Hz
(długość fali 555,17nm) i o natężeniu
energetycznym wynoszącym w tym
kierunku 1/685 W/sr.
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
Emitancję świetlną M danego elementu powierzchni świecącej
definiujemy jako:
dF
M =
dS
Luminancja (inaczej: jasność wizualna) danego elementu
L
powierzchni świecącej w danym kierunku to stosunek światłości do
pola powierzchni prostopadłej do danego kierunku:
dI dF
L = =
dS cose dwdS cose
Jednostkami luminancji są: nit [nt] i stilb [sb].
1nt =1cd 1m-2
1sb = 1cd 1cm-2
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
FOTOMETRIA
Wielkością związaną z odbiornikiem światła jest natężenie
oświetlenia E elementu powierzchni naświetlonej:
dF
E =
dS
Jednostką natężenia oświetlenia jest luks [lx]:
1lx =1lm1m-2
Dr hab. inż. Władysław Artur Wozniak
RADIOMETRIA A FOTOMETRIA
Natężenie energii promienistej Natężenie światła
(światłość)
[W/Sr] [cd]
Strumień energii promienistej Strumień świetlny
[W] [lm]
Luminancja energetyczna Luminancja
(zdolność emisyjna) (jasność wizualna)
[W/m2/Sr] [cd/m2]
Natężenie napromieniowania Natężenie oświetlenia
(gęstość strumienia)
[W/m2] [lx]
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Teoria sygnalow Wstep Wydanie II poprawione i uzupelnioneII Optyka kwantowaII 8 Optyka?lowaII 7 Optyka geometrycznaPrawo przyciagania 5 prostych krokow do zdobycia bogactwa lub czegokolwiek innego Wydanie II uzupelnAlchemia II Rozdział 8Do W cyrkulacja oceaniczna II rokTest II III etap VIII OWoUERecht 5 BVerfG IIBudownictwo Ogolne II zaoczne wyklad 13 ppozJęzyk niemiecki dwujęzyczna arkusz IIAngielski II zaliczenieprzetworniki II opracowanepierwotne niedobory immunol uzupelnwięcej podobnych podstron