Laboratorium Podstaw Fizyki
Wykonawca: Data:
Marcin Sachs 20.11.2010
173847 Sobota 7:30
Nr ćwiczenia: 20
Temat ćwiczenia: Skalowanie termopary i wyznaczanie temperatury krzepnięcia stopu
Zatwierdzam wyniki pomiarów.
Data i podpis prowadzącego zajęcia ............................................................
Adnotacje dotyczące wymaganych poprawek oraz daty otrzymania
poprawionego sprawozdania
Wstęp
Celem ćwiczenia jest poznanie zjawisk termoelektrycznych oraz przykładów ich zastosowań, a w szczególności zapoznanie się z budową, zasadą działania i pomiarem temperatury za pomocą termopary oraz wyznaczenie temperatury krzepnięcia stopu.
Rozróżnia się następujące zjawiska termoelektryczne:
- zjawisko Seebecka - powstanie siły termoelektrycznej w zamkniętym obwodzie składającym się z dwóch różnych metali, o ile miejsca styku tych metali znajdują się w różnych temperaturach,
- zjawisko Peltiera - gdy prąd elektryczny przepływa, przez miejsce złączenia dwóch różnych
metali, to zależnie od kierunku przepływu złącze to nagrzewa się lub oziębia (poza wydzielającym się oczywiście w każdym przewodzie ciepłem Joule'a),
- zjawisko Thomsona - to zjawisko nagrzewania lub oziębiania pod wpływem przepływu prądu występujące również w jednorodnym przewodniku, którego końce znajdują się w różnych temperaturach; jest zależne od rodzaju metalu i od kierunku przepływu prądu.
Zjawiska Peltiera i Thomsona dotyczą jedynie wydzielania się lub pochłaniania ciepła i nie powodują generowania sił termoelektrycznych. Są to, więc zjawiska dotyczące jedynie efektów cieplnych towarzyszących przepływowi prądu elektrycznego. W praktyce prądy płynące w obwodzie termoelektrycznym są tak małe, że zjawiska Peltier i Thomsona mogą być pominięte. Ze wszystkich zjawisk termoelektrycznych jedynie zjawisko Seebecka jest źródłem powstawania siły termoelektrycznej. Wynika ona z nierównomiernego rozkładu elektronów w przewodzie o zróżnicowanej na długości temperaturze.
Wielkością fizyczną wykorzystywaną do pomiaru temperatury jest siła termoelektryczna. Stykając ze sobą powierzchnie dwóch różnych metali występuje kontaktowa różnica potencjałów uwarunkowanej różnymi wartościami energii Fermiego dla metali. Termopara jest najprostszą odmianą termometru termoelektrycznego, w której wykorzystuje się zależność kontaktowej różnicy potencjałów od temperatury. Przy posługiwaniu się termoparami sporządza się dwa spojenia odniesienia, z których jedno utrzymuje się w stałej temperaturze, drugie spojenie jest w kontakcie cieplnym z miejscem, którego temperaturę wyznaczamy. Wielkością fizyczną wykorzystywaną do wyznaczania temperatury jest siła termoelektryczna (SEM).
Na początku ćwiczenia przeprowadziliśmy skalowanie termopary wyznaczając zależność siły termoelektrycznej, napięcia od temperatury gorącego spojenia, gdy spojenie zimne znajduje się w temperaturze 0oC. Następnie wyznaczymy temperaturę krzepnięcia stopu. W tym celu wyznaczymy zależność siły termoelektrycznej termopary od czasu.
Schemat pomiaru temperatury za pomocą termopary.
Opracowanie wyników
Skalowanie termopary.
t [oC] |
U [mV] |
t [oC] |
U [mV] |
0 |
0,002 |
54 |
2,331 |
22 |
0,840 |
56 |
2,388 |
24 |
0,975 |
58 |
2,482 |
26 |
1,075 |
60 |
2,537 |
28 |
1,140 |
62 |
2,615 |
30 |
1,223 |
64 |
2,695 |
32 |
1,317 |
66 |
2,770 |
34 |
1,453 |
68 |
2,874 |
36 |
1,561 |
70 |
2,952 |
38 |
1,660 |
72 |
3,052 |
40 |
1,718 |
74 |
3,133 |
42 |
1,805 |
76 |
3,199 |
44 |
1,905 |
78 |
3,298 |
46 |
1,993 |
80 |
3,374 |
48 |
2,105 |
82 |
3,450 |
50 |
2,184 |
84 |
3,532 |
52 |
2,252 |
86 |
3,596 |
Przy temperaturze odniesienia równej 0 równanie na siłę termoelektryczną upraszcza się do postaci:
Współczynnik termoelektryczny wynosi:
Badanie zjawiska krzepnięcia metalu.
Tabela pomiarów:
t[sek] |
u[mV] |
t[sek] |
u[mV] |
00 |
4,224 |
520 |
2,456 |
20 |
4,233 |
540 |
2,449 |
40 |
3,930 |
560 |
2,438 |
60 |
3,631 |
580 |
2,432 |
80 |
3,407 |
600 |
2,430 |
100 |
3,228 |
620 |
2,427 |
120 |
3,080 |
640 |
2,424 |
140 |
2,950 |
660 |
2,423 |
160 |
2,848 |
680 |
2,419 |
180 |
2,756 |
700 |
2,414 |
200 |
2,683 |
720 |
2,405 |
220 |
2,624 |
740 |
2,396 |
240 |
2,581 |
760 |
2,387 |
260 |
2,546 |
780 |
2,376 |
280 |
2,515 |
800 |
2,361 |
300 |
2,490 |
820 |
2,345 |
320 |
2,475 |
840 |
2,322 |
340 |
2,466 |
860 |
2,290 |
360 |
2,464 |
880 |
2,245 |
380 |
2,464 |
900 |
2,202 |
400 |
2,464 |
920 |
2,161 |
420 |
2,464 |
940 |
2,122 |
440 |
2,462 |
960 |
2,088 |
460 |
2,466 |
980 |
2,055 |
480 |
2,465 |
1000 |
2,028 |
500 |
2,461 |
1020 |
1,981 |
Obliczanie wyników końcowych i szacowanie niepewności
Temperatura krzepnięcia:
Aproksymacja:
-
Po obliczeniu otrzymaliśmy:
n = 33;
∑ xk = 1782,0;
∑ yk = 75,486
∑ xk2 = 108196,0;
(∑ xk)2 = 3175524,0;
∑ xkyk = 4582,63;
a=0,042318
b=0,0021656
y = 0,042318 x + 0,0021656
Odchylenie standardowe:
Błąd względny dla temperatur:
Błąd względny dla woltomierza:
Wynik końcowy
±0.17%
Wnioski
Pomiary prowadzone podczas ćwiczenia obarczone były szeregiem błędów. Największą rolę ma błąd termometru. Można zauważyć, że błąd ten jest większy na początku skali.
Temperatura krzepnięcia stopu wynosi 59oC co wskazuje, że mieliśmy do czynienia z metalem łatwo topliwym.
Dla pewności uzyskanych wyników obliczenia wykonano korzystając z regresji liniowej i stwierdzono równoznaczne wyniki z otrzymanymi.