艢wiat艂o monochromatyczne- jest to 艣wiat艂o, kt贸re ma jedn膮 艣ci艣le okre艣lon膮 d艂ugo艣膰 fali. 艢wiat艂o niemonochromatyczne- jest to 艣wiat艂o, kt贸re jest mieszanin膮 fal o r贸偶nych d艂ugo艣ciach. 艢wiat艂o sp贸jne- je艣li dwie wi膮zki fal 艣wietlnych dadz膮 obraz interferencyjny w贸wczas jest to 艣wiat艂o sp贸jne; gdy fale 艣wietlne, kt贸re przybywaj膮 z punkt贸w S1 i S2 do dowolnego punktu P maj膮 dok艂adnie okre艣lon膮 r贸偶nic臋 faz 蠁 sta艂膮 w czasie. Je艣li warunek ten jest spe艂niony, powstaje trwa艂y, dobrze okre艣lony obraz interferencyjny. Przy tych za艂o偶eniach 2 promienie wychodz膮 ze szczelin S1 i S2 s膮, jak m贸wimy ca艂kowicie sp贸jne (koherentne). 艢wiat艂o widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie pola elektromagnetycznego rozchodz膮ce si臋 w przestrzeni), na kt贸re reaguje oko ludzkie. Zakres d艂ugo艣ci fal tego promieniowania wynosi (w pr贸偶ni) od 3,8 路 10-7 (pocz膮tek fioletu, cz臋stotliwo艣膰 ok. 8 路 1014Hz) do 7,7 路 10-7m (koniec czerwienie cz臋stotliwo艣ci ok. 4 路 1014Hz). W og贸lno艣ci do 艣wiat艂a zalicza si臋 r贸wnie偶 promieniowanie podczerwone i nadfioletowe. Przypomnijmy tutaj, 偶e d艂ugo艣膰 fali 位 r贸wna jest odleg艂o艣ci pomi臋dzy punktami przestrzeni, w kt贸rych fala jest w tej samej fazie (w przypadku fal elektromagnetycznych oznacza, to 偶e wektory nat臋偶enia pola elektrycznego 膾 (b膮d藕 magnetycznego 摩) w punktach oddalonych o d艂ugo艣膰 fali maj膮 ten sam kierunek, warto艣膰 i zwrot, czyli s膮 identyczne). Czas T, jaki potrzebuje fala na przebycie drogi r贸wnej d艂ugo艣ci fali, nazywany jest okresem fali: 位 = c 路 T = c/茠 gdzie c- pr臋dko艣膰 艣wiat艂a (w pr贸偶ni 300 000km/s), 茠- cz臋stotliwo艣膰 fali (wielko艣膰 okre艣lona liczb膮 d艂ugo艣ci fal mieszcz膮cych si臋 na drodze przebywanej przez fal臋 w jednostce czasu). Postrzeganie zjawisk 艣wietlnych zwi膮zane jest ze zmian膮 pola elektrycznego. Zmiana warto艣ci nat臋偶enia pola elektrycznego E w czasie, w punkcie odleg艂ym o r od 藕r贸d艂a 艣wiat艂a, dla fali o cz臋stotliwo艣ci 茠 mo偶e by膰 przedstawiona r贸wnaniem: E = E0 sin [2蟺 茠(t-r/c)+未], gdzie E0 jest amplitud膮, a 未- faz膮 pocz膮tkow膮 fali. 艢wiat艂o ma natur臋 dualn膮, falowo korpusow膮; przyjmuje si臋 偶e 艣wiat艂o to swego rodzaju strumienie osobliwych cz膮steczek (korpusku艂), zwanych fotonami, kt贸re wykazuj膮 w艂asno艣ci falowe. Na falow膮 natur臋 艣wiat艂a wskazuj膮 takie fakty do艣wiadczalne, jak dyfrakcja i interferencja promieni 艣wietlnych. Zjawisko dyfrakcji interferencji 艣wiat艂a mo偶emy zaobserwowa膰 wykorzystuj膮c siatk臋 dyfrakcyjn膮. Najprostsz膮 siatk臋 dyfrakcyjn膮 stanowi prze藕roczysta p艂yta szklana, z g臋sto ponacinanymi, r贸wnoleg艂ymi rysami. Rysy odgrywaj膮 rol臋 przes艂on, a przestrzenie mi臋dzy rysami to szczeliny. Odleg艂o艣膰 mi臋dzy rysami nazywana jest sta艂膮 siatki dyfrakcyjnej d. Siatka dyfrakcyjna jest u偶ywana do analizy widmowej i pomiar贸w d艂ugo艣ci fali 艣wiat艂a. 艢wiat艂o przechodz膮ce przez siatk臋 dyfrakcyjn膮 ugina si臋 na szczelinach, bowiem zgodnie z zasad膮 Huygensa- ka偶dy punkt, do kt贸rego dobiega fala, mo偶e by膰 potraktowany jako 藕r贸d艂o nowej fali kulistej o cz臋sto艣ci r贸wnej cz臋sto艣ci fali padaj膮cej. Dyfrakcj膮, czyli uginaniem prostoliniowego biegu promieni nazywamy zjawisko uginania si臋 fali na otworach b膮d藕 kraw臋dziach przes艂on (o wymiarach por贸wnywalnych z d艂ugo艣ci膮 fali. Ugi臋te wi膮zki (ewentualnie zebranie za pomoc膮 soczewki) padaj膮ce w to samo miejsce ekranu ulegaj膮 interferencji- nazywamy nak艂adanie si臋 fal o tej samej cz臋stotliwo艣ci powoduje wzmocnienie lub os艂abienie nat臋偶enia fali wypadkowej- mo偶liwe to jest gdy fale s膮 ze sob膮 sp贸jne, tzn. r贸偶nica faz tych fal jest sta艂a w czasie . W tych miejscach ekranu, w kt贸rych ugi臋te promienie spotykaj膮 si臋 w zgodnych fazach, nast臋puje ich wzmocnienie i powstaj膮 jasne pr膮偶ki interferencyjne. Z warunku zgodno艣ci faz wynika, 偶e interferuj膮ce promienie b臋d膮 si臋 wzmacnia膰, je偶eli r贸偶nica dr贸g dw贸ch s膮siednich promieni, a-b=dsin伪n, b臋dzie r贸wna ca艂kowitej wielokrotno艣ci d艂ugo艣ci fali padaj膮cego 艣wiat艂a: dsin伪n= n位 gdzie d- odleg艂o艣膰 mi臋dzy szczelinami (sta艂a siatki), 伪- k膮t ugi臋cia, n- liczba ca艂kowita (rz膮d pr膮偶ka), 位- d艂ugo艣膰 fali 艣wiat艂a. R贸wnanie wykazuje, 偶e pr膮偶ki odpowiadaj膮ce r贸偶nym d艂ugo艣ci膮 fal b臋d膮 powstawa膰 w r贸偶nych miejscach ekranu. Mierz膮c k膮t ugi臋cia 伪n dla pr膮偶ka rz臋du n, mo偶emy wyznaczy膰 d艂ugo艣膰 fali, je艣li znamy sta艂膮 siatki. Promienie spotykaj膮ce si臋 w tym samym miejscu ekranu w fazach przeciwnych ul臋gaj膮 wzajemnemu wygaszeniu i na ekranie otrzymamy ciemny kr膮偶ek. Warunkiem uzyskania minimum dyfrakcyjnego jest, aby r贸偶nica dr贸g dw贸ch s膮siaduj膮cych promieni by艂a r贸wna nieparzystej wielokrotno艣ci d艂ugo艣ci fali: dsin伪n=(2n + 1)位/2. wyra偶any obraz dyfrakcyjny (ostre pr膮偶ki jasne i ciemne) otrzymuje si臋 tylko w贸wczas, gdy sta艂a siatki jest por贸wnywalna z d艂ugo艣ci膮 fali uginanego 艣wiat艂a. W typowych siatkach dyfrakcyjnych liczba rys na 1 mm wynosi ok. 1200. dla nadfioletu do 300. dla podczerwieni.