Wydział: Transport |
Dzień/godz. Poniedziałek 8/11 |
Nr zespołu 15 |
---|---|---|
Data 19.03.2012 | ||
Nazwisko i Imię
|
Ocena z przygotowania | Ocena z sprawozdania |
Prowadzący: Andrzej Tunia |
Podpis prowadzącego |
Badanie osłabienia promieniowania gamma
przy przechodzeniu przez materię
Wstęp teoretyczny:
Przemiana alfa: reakcja jądrowa rozpadu, w której emitowana jest cząstka α.Strumień emitowanych cząstek alfa przez rozpadające się jądra atomowego to promieniowanie alfa. W wyniku rozpadu alfa powstające jądro ma liczbę atomową mniejszą o 2, a liczbę masową o 4 od rozpadającego się jądra.
Przemiana beta: jeden z typów reakcji rozpadu jądra. Jest to przemiana jądrowa, której skutkiem jest przemiana nukleonu w inny nukleon, zachodząca pod wpływem oddziaływania słabego. Wyróżnia się dwa rodzaje tego rozpadu: rozpad (beta minus) oraz rozpad (beta plus). W wyniku tego rozpadu zawsze wydzielana jest energia, którą unoszą produkty rozpadu. Część energii rozpadu może pozostać zmagazynowana w jądrze w postaci energii jego wzbudzenia, dlatego rozpadowi beta towarzyszy często emisja promieniowania gamma.
Promieniowanie gamma: wysokoenergetyczna forma promieniowania elektromagnetycznego. Promieniowaniu gamma towarzyszy promieniowanie α lub β . Podczas przechodzenia przez materię kwant γ (foton) może zostać zaabsorbowany lub rozproszony. W pierwszym przypadku foton ulega zjawisku fotoelektrycznemu lub tworzy parę elektron-pozyton; w przypadku rozpraszania zachodzi efekt Comptona.
Rozpraszanie comptonowskie: zjawisko rozpraszania promieniowania X (rentgenowskiego) i promieniowania gamma, czyli promieniowania elektromagnetycznego o dużej częstotliwości, na swobodnych lub słabo związanych elektronach, w wyniku, którego następuje zwiększenie długości fali promieniowania.
Zjawisko fotoelektryczne: zjawisko fizyczne polegające na emisji elektronów z powierzchni przedmiotu oraz na przeniesieniu nośników ładunku elektrycznego pomiędzy pasmami energetycznymi
Zjawisko tworzenia się par elektron-pozyton: polega na zamianie (konwersji) fotonu w
parę: pozyton i elektron. Proces ten możliwy jest jedynie, gdy energia fotonu przekracza pewną określoną wartość zwaną energią progową, co wynika z warunku spełnienia w tym procesie praw zachowania energii i pędu. Równoczesne spełnienie obu praw zachowania wymaga, by proces ten zachodził z udziałem "trzeciego ciała", jakim może być jądro atomowe lub elektron, nie może natomiast zachodzić w próżni.
Współczynnik osłabienia: wyeliminowanie fotonu z wiązki nie oznacza, że cała jego energia została zaabsorbowana w materiale. Zaabsorbowana energia, to energia kinetyczna elektronów, które zostały uwolnione, bądź wyprodukowane w procesie oddziaływania fotonu z materią. W zjawisku fotoelektrycznym i procesie tworzenia par foton pierwotny znika i cała jego energia przekazywana jest naładowanym elektrycznie produktom wtórnym. Ich sumaryczna energia kinetyczna jest nieco mniejsza niż energia pierwotnego fotonu, bo w zjawisku fotoelektrycznym jego energia zużywana jest też na pracę wyjścia a w procesie tworzenia par na wyprodukowania pary . Zasadniczo odmienna jest sytuacja w przypadku efektu Comptona, gdzie tylko cześć energii fotonu pierwotnego przejmuje elektron w postaci swej energii kinetycznej. Znaczna cześć energii jest unoszona przez foton wtórny.
Przebieg ćwiczenia:
Gdy przyszliśmy na zajęcia sprzęt był już przygotowany. Do dyspozycji mieliśmy kilkanaście absorbentów ołowianych, domek pomiarowy, źródło promieniowania gamma i komputer z programem do obsługi ćwiczenia. Pierwszym etapem eksperymentu było zmierzenie tła promieniowania γ jakie znajduje się w pracowni. W tym celu usunęliśmy źródło promieniowania z domku i ustawiliśmy czas bramki na 60 sekund, dokonano pomiaru. Następne pomiary dotyczyły przenikalności promieniowania γ przez absorbenty. W tym celu włożyliśmy źródło promieniowania i rozpoczęliśmy pomiary dla absorbentów różnej grubości. Zapisywaliśmy wyniki na bieżąco i rysowaliśmy wykres zależności grubości absorbentu od logarytmy naturalnego wyciągniętego z ilości zliczeń. Wyniki pomiarów są zawarte w tabelce poniżej, a wykres w załączniku.
Gdy dokonaliśmy wszystkich pomiarów i narysowaliśmy wykres wybraliśmy dwa punkty, dla których obliczyliśmy współczynniki kierunkowe (obliczenia znajdują się w protokole).
Wyniki pomiarów:
Pomiar tła: liczba zliczeń (N) – 35
Nr. | d/mm | N |
-błąd |
ln N | $$\ln{N = \frac{1}{\sqrt{N}}}$$ |
---|---|---|---|---|---|
1 | 2 | 1261 | 35,51 | 7,14 | 0,03 |
2 | 5 | 608 | 24,66 | 6,41 | 0,04 |
3 | 7 | 485 | 22,02 | 6,19 | 0,05 |
4 | 9 | 433 | 20,81 | 6,07 | 0,05 |
5 | 12 | 240 | 15,50 | 5,48 | 0,07 |
6 | 15 | 187 | 13,67 | 5,23 | 0,07 |
7 | 17 | 155 | 12,45 | 5,04 | 0,08 |
8 | 20 | 108 | 10,39 | 4,68 | 0,10 |
9 | 22 | 65 | 8,06 | 4,18 | 0,13 |
10 | 25 | 83 | 9,11 | 4,41 | 0,11 |
11 | 29 | 55 | 7,42 | 4,01 | 0,14 |
SUMA: |
Obliczamy proste fa i fb zaznaczone na wykresie logarytmiczno – liniowym oraz współczynniki kierunkowe tych prostych.
μA ≈ − 0, 12
μB ≈ − 0, 07
$\mu_{sr} = \ \frac{| - 0,12 - 0,07|}{2}$ = 0,095 $\frac{1}{\text{mm}}$ = 0,95 $\frac{1}{\text{cm}}$
Δμ = $\frac{| - 0,12 + 0,07|}{2}$ = 0,03 $\frac{1}{\text{mm}}$ = 0,3$\frac{1}{\text{cm}}$
µ = 0,95 ± 0,3 $\frac{1}{\text{cm}}$
Obliczoną wartość absorcji znajdujemy na poniższym wykresie i odczytujemy z niego wartość energii kwantu γ.
IV. Odczytanie energii promieniowania gamma z przedstawionego wykresu
$\frac{log500 - log0,05}{\log x_{1} - log0,05} = \frac{137}{37}$ $\frac{log500 - log0,05}{\log x_{2} - log0,05} = \frac{137}{47}$
$\log x_{1} = \frac{37(log500 - log0,05)}{137} + log0,05$ $\log x_{2} = \frac{47(log500 - log0,05)}{137} + log0,05$
logx1 = 0, 22 logx2 = 0, 071
E1 = x1 = 0, 6 E2 = x2 = 1, 18
$$E = \frac{|E_{1} - E_{2}|}{2} = 0,29$$
$$E = \frac{E_{1} + E_{2}}{2} = 0,89\ \left( 0,3 \right)\text{Me}V$$