Sprawozdanie z laboratorium z fizyki
膯wiczenie nr 3
Temat 膰wiczenia: Badanie przep艂ywu cieczy- prawo ci膮g艂o艣ci strugi, prawo Bernoulliego.
Data wykonania 膰wiczenia: 17.05.2012
Sekcja nr 7 w sk艂adzie:
1.Natalia Andrzejewska
2.Amadeusz Dudek
Data oddania sprawozdania:
Ocena:
WST臉P TEORETYCZNY:
Ciecze rzeczywiste charakteryzuj膮 si臋 bardzo ma艂膮 艣ci艣liwo艣ci膮. Niekt贸re ciecze rzeczywiste, mi臋dzy innymi wod臋, mo偶na w warunkach powolnego przep艂ywu traktowa膰 z pewnym przybli偶eniem jako ciecze doskona艂e, czyli takie substancje ciek艂e, kt贸re nie wykazuj膮 zjawiska 艣ci艣liwo艣ci i lepko艣ci.
Ze strumieniem laminarnym mamy do czynienia, gdy w dowolnym punkcie pr臋dko艣膰 p艂ynu nie zale偶y od czasu. Oznacza to, 偶e w dowolnym punkcie strumienia stacjonarnego pr臋dko艣膰 ka偶dej przep艂ywaj膮cej cz膮stki p艂ynu jest zawsze taka sama.
Przep艂yw cieczy okre艣laj膮 dwa podstawowe prawa :
prawo Bernoulliego
prawo ci膮g艂o艣ci strugi
Zasadniczym prawem, z kt贸rym mamy do czynienia przy przep艂ywie laminarnym cieczy doskona艂ych, jest prawo Bernoulliego. Przy przep艂ywie cieczy przez przew贸d poziomy, r贸wnanie to ma posta膰:
gdzie:
p - ci艣nienie statyczne wywierane przez 艣cianki naczynia,
蟻V2/2 - ci艣nienie dynamiczne cieczy,
蟻 - g臋sto艣膰 cieczy,
V 鈥 pr臋dko艣膰 przep艂ywu cieczy.
R贸wnanie to m贸wi, 偶e suma ci艣nienia statycznego i dynamicznego w ka偶dym miejscu przewodu jest sta艂a i r贸wna ci艣nieniu ca艂kowitemu, jakie panuje w strumieniu p艂yn膮cej cieczy. Ci艣nienie statyczne to ci艣nienie wywierane na 艣cianki boczne naczynia przez p艂yn膮c膮 ciecz, a ci艣nienie dynamiczne zwi膮zane jest z ruchem cieczy. Bernoulli stworzy艂 to r贸wnanie przy za艂o偶eniu, 偶e przep艂yw jest sta艂y, laminarny i p艂yn jest nie艣ci艣liwy, a lepko艣膰 jest tak ma艂a, 偶e mo偶emy j膮 pomin膮膰. Gdy ciecz doskona艂a p艂ynie przez przew贸d o zmiennym przekroju, to z nie艣ci艣liwo艣ci cieczy wyp艂ywa warunek wyra偶ony r贸wnaniem:
V1 S1 = V2 S2 鈥 r贸wnanie ci膮g艂o艣ci strugi
Oznacza ono, 偶e szybko艣ci przep艂ywu cieczy doskona艂ej w r贸偶nych miejscach przewodu s膮 odwrotnie proporcjonalne do przekroj贸w tych miejsc.
PRZEBIEG 膯WICZENIA:
Wykonywane czynno艣ci:
mierzymy przekroje rury w w臋偶szym i grubszym przekroju,
przez rurowy przew贸d przepuszczamy strumie艅 wody,
mierzymy r贸偶nic臋 poziom贸w cieczy oraz czas dla trzech r贸偶nych obj臋to艣ci
Dla zaworu otwartego maksymalnie
Lp. | 艢rednica d1 [m] |
Powierzchnia A1[m2] |
艢rednica d2 [m] |
Powierzchnia A2[m2] |
R贸偶nica h [m] | Obj臋to艣膰 V [m3] | Czas t [s] | v2a [m/s] | v2b [m/s] |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
1 | 0,058 | 0,0026 | 0,035 | 0,0096 | 0,072 | 0,005 | 9 | 0,34 | 0,67 |
2 | 0,052 | 0,010 | 14 | 0,29 | 0,8 | ||||
3 | 0,12 | 0,015 | 30 | 0,44 | 0,5 | ||||
艢rednia: | 0,36 | 0,66 |
Dla zaworu otwartego w stopniu 2/3
Lp. | 艢rednica d1 [m] |
Powierzchnia A1[m2] |
艢rednica d2 [m] |
Powierzchnia A2[m2] |
R贸偶nica h [m] | Obj臋to艣膰 V [m3] | Czas t [s] | v2a [m/s] | v2b [m/s] |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
1 | 0,058 | 0,0026 | 0,035 | 0,0096 | 0,025 | 0,005 | 26 | 0,20 | 0,2 |
2 | 0,024 | 0,010 | 47 | 0,20 | 0,22 | ||||
3 | 0,014 | 0,015 | 78 | 0,15 | 0,2 | ||||
艢rednia: | 0,18 | 0,21 |
Dla zaworu otwartego w stopniu 1/3
Lp. | 艢rednica d1 [m] |
Powierzchnia A1[m2] |
艢rednica d2 [m] |
Powierzchnia A2[m2] |
R贸偶nica h [m] | Obj臋to艣膰 V [m3] | Czas t [s] | v2a [m/s] | v2b [m/s] |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
1 | 0,058 | 0,0026 | 0,035 | 0,0096 | 0,052 | 0,005 | 31 | 0,29 | 0,17 |
2 | 0,053 | 0,010 | 62 | 0,29 | 0,17 | ||||
3 | 0,057 | 0,015 | 99 | 0,30 | 0,16 | ||||
艢rednia: | 0,29 | 0,17 | |||||||
艢rednia og贸lna: | 0,28 | 0,35 |
Obliczenia:
a) Obliczenia v2a i v2b
a) b)
Gdzie:
蟻m 鈥 jest g臋sto艣ci膮 cieczy wype艂niaj膮cej manometr (przyjmujemy g臋sto艣膰 wody)
蟻w - g臋sto艣膰 wody
h 鈥 jest r贸偶nic膮 wysoko艣ci cieczy w ramionach manometru
A1 oraz A2 鈥 pola przekroj贸w rurki
d2 - 艣rednica w w臋偶szym miejscu
t - czas nape艂nienia si臋 danej obj臋to艣ci
V 鈥 obj臋to艣膰 cieczy wyp艂ywaj膮cej
蟻m oraz 蟻w = 1000kg/m3
Analiza b艂臋d贸w
$$dv_{2} = \sqrt{\left( \frac{\partial v_{2}}{\partial h_{1}} \right)^{2}dh + \left( \frac{\partial v_{2}}{\partial A_{1}} \right)^{2}dA_{1}^{2} + \left( \frac{\partial v_{2}}{\partial A_{2}} \right)^{2}dA_{2}^{2}}$$
v2a=0,28 卤0,2 m/s
v2b=0,35 卤0,3 m/s
Obliczenie v1:
Z r贸wnania ci膮g艂o艣ci strugi
A1v1鈥=鈥A2v2
$$v_{1} = \frac{A_{2}v_{2}}{A_{1}}$$
V1a= 1,03m/s
V1b= 1,29m/s
Z r贸wnania Bernoulliego:
蟻(v12鈭v22)鈥=鈥p
$$v_{1} = \sqrt{v_{2}^{2} + \frac{p}{\rho}}$$
V1a= 0,20m/s
V1b= 0,25m/s
$$\frac{A_{1}}{A_{2}} = 0,27$$
Wsp贸艂czynnik kierunkowy prostej v2=f(v1) wynosi: 1,25
Wnioski:
B艂臋dy wynikaj膮 z niedok艂adno艣ci pomiar贸w
Im wi臋kszy jest przekr贸j tym mniejsza jest pr臋dko艣膰 przep艂ywaj膮cej cieczy
Im wi臋ksze ci艣nienie tym pr臋dko艣膰 ciecz jest mniejsza
Im wi臋kszy przekr贸j tym wi臋ksze jest ci艣nienie cieczy
W prawie Bernoulliego bierzemy pod uwag臋 wysoko艣膰 i r贸偶nic臋 ci艣nie艅 a w prawie ci膮g艂o艣ci strugi bierzemy tylko pod uwag臋 czas