Pracownia Zakładu Fizyki Politechniki Lubelskiej |
|||||||||
Nazwisko i imię: Ignatowicz Paweł |
Grupa: MD 103.1c |
||||||||
Data wykonania ćw.: 02.12.99 |
Numer ćw.: 10.3 |
Temat ćw. Wyznaczanie stałej Verdeta |
|||||||
Zaliczenie: |
Ocena: |
Data: 2.12.99 |
Podpis: |
Tabela pomiarów:
Lp. |
i [A] |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
20 |
0 |
-0,08 |
3,35 |
3,30 |
3,38 |
170,70 |
2,90 |
2 |
|
-0,1 |
|
3,2 |
|
|
|
|
3 |
|
0 |
|
3,35 |
|
|
|
|
4 |
|
0 |
|
3,35 |
|
|
|
|
5 |
|
0,2 |
|
3,25 |
|
|
|
|
6 |
|
-0,2 |
|
3,3 |
|
|
|
|
7 |
|
-0,1 |
|
3,25 |
|
|
|
|
8 |
|
-0,2 |
|
3,3 |
|
|
|
|
9 |
|
-0,1 |
|
3,2 |
|
|
|
|
10 |
|
-0,3 |
|
3,35 |
|
|
|
|
11 |
|
-0,2 |
|
3,4 |
|
|
|
|
12 |
|
0 |
|
3,35 |
|
|
|
|
|
Obliczenia.
V =
Gdzie:
- kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji
R- średni promień solenoidu
d- długość solenoidu
- przenikliwość magnetyczna próżni
N- liczba zwojów solenoidu
i- natężenie prądu wyrażone w amperach
l = 0,2 m
R = 0,045 m
N = 900 zwojów
d = 0,21 m
= 4
V =
=
170,70
1
0,017rad
V = 2,90
Krótka teoria.
Żródła światła składają się przeważnie z olbrzymiej ilości atomów lub cząsteczek, które promieniują niezależnie od siebie, Tym samym światło rozchodzące się w danym kierunku złożone jest z niezależnych ciągów fal; płaszczyzny ich drgań są zorientowane w sposób przypadkowy wokół kierunku biegu promienia x jak to ilustruje rys. a. Niekiedy w promieniu świetlnym może wystąpić
asymetria drgań i wówczas drgania wektora
na całej długości promienia zachodzą np. w jednej tylko płaszczyźnie - rys. b. 0 promieniu takim mówimy, że jest on spolaryzowany liniowo.
Rys.
a) Drgania wektora
w promieniu niespolaryzowanym,
b) Drgania wektora
w promieniu spolaryzowanym liniowo
Płaszczyznę, w której zachodzą drgania wektora E nazywa się płaszczyzną drgań, płaszczyznę prostopadłą do niej - płaszczyzną polaryzacji.
Liniową polaryzację światła można uzyskać kilkoma metodami:
a) odbicia światła pod określonym kątem od płaszczyzny dielektryka,
b) dwójłomności spowodowanej anizotropią prędkości światła w kryształach,
c) dichronizmu liniowego, czyli niejednakowego pochłaniania światła dla różnych kierunków drgań fali świetlnej,
d) rozproszenia światła przez cząstki. Zjawisko to polega na emisji promieniowania przez cząstki w wyniku wzbudzenia ich przez promieniowanie świetlne. Światło rozproszone pod kątem 90 w stosunku do kierunku wiązki padającej jest całkowicie spolaryzowane liniowo.
Rozpatrzmy promień padający na granicę dwu ośrodków pod kątem Brewstera -
Rysunek poniższy. Wektor E każdego ciągu fal w promieniowaniu padającym można rozłożyć na dwie składowe: składową prostopadłą do płaszczyzny padania oraz składową leżącą w tej
płaszczyźnie. Pierwsza z nich na rysunku została oznaczona kropkami, druga - strzałkami. Z doświadczenia wynika, że w przypadku odbicia promienia świetlnego pod kątem Brewstera składowa oznaczona strzałkami jest całkowicie załamana zaś składowa oznaczona kropkami zostaje załamana tylko częściowo.
W rezultacie promień odbity jest spolaryzowany całkowicie, a promień załamany jest spolaryzowany tylko częściowo.
Polaryzacja światła przy odbiciu.
Zgodnie z prawem załamania
, a wg prawa Brewstera tg
Porównując te zależności stronami otrzymamy:
stąd wynika, że sin
= cos
lub sin
co daje
Całkowita polaryzacja zachodzi więc wtedy, gdy promień odbity i załamany tworzą z sobą kąt
Pryzmat Nicola jest najlepszym z dotychczas znanych przyrządów polaryzacyjnych. Może on być zarówno polaryzatorem jak i analizatorem, a. więc może także służyć do badania stopnia
polaryzacji światła.
Bieg promienia świetlnego w pryzmacie Nicola.
Kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji jest wprost proporcjonalny do wartości indukcji magnetycznej, która to skręcanie wywołuje oraz do grubości warstwy, w której to zjawisko zachodzi. Ilościowo efekt Faraday'a został opisany przez Verdeta w następującej formie:
gdzie
oznacza kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji, B - wartość indukcji magnetycznej,
l - grubość warstwy skręcającej, V - współczynnik, który nosi nazwę stałej Verdeta. Wielkość tej stałej zależy od środowiska, przez które biegnie promień oraz od długości fali świetlnej. Wartość V liczbowo równa jest kątowi skręcenia wywołanemu w jednostce grubości ośrodka, umieszczonego w polu o jednostkowej indukcji magnetycznej. Podaje się ją zazwyczaj dla światła sodowego
(
= 5,893·10
m) a jej wymiarem jest:
[V] = [
] = [
]
Schemat ćwiczenia i opis wykonania.
Pomiaru stałej Verdeta dokonujemy przy użyciu polarymetru półcieniowego z trójdzielnym polem widzenia.
Otrzymaną do badań cieczą napełniamy rurkę polarymetryczną R (rys. 10.12), którą umieszczamy wewnątrz polarymetru. Następnie polarymetr wraz z rurką zdejmujemy ze statywu i umieszczamy wewnątrz solenoidu, tak aby analizator był skierowany na źródło światła (lampę sodową). Pomiary rozpoczynamy od wyznaczenia "zera" polarymetru czyli kąta
; wykonujemy je co najmniej dziesięciokrotnie. Po tych pomiarach wstępnych zestawiamy obwód elektryczny wg schematu przedstawionego na rys. 10.13. Natężenie prądu płynącego przez solenoid S możemy regulować regulatorem zasilacza oraz mierzyć amperomierzem A.
Zestaw pomiarowy do wyznaczania stałej Verdeta.
Opracowanie wyników pomiarów.
Aby określić błąd pomiaru wielkości fizycznej V obliczamy:
- średnią arytmetyczną wyników pomiarów wielkości fizycznych
i
.
=
=
=
=
błędy pozorne (residua) dla poszczególnych pomiarów i ich sumy
r
=
-
i r
=
-
kwadraty błędów pozornych i ich sumy
r
= (
-
)
i r
= (
-
)
Wyniki pomiarów oraz obliczeń zapisujemy w odpowiedniej tabeli
lp |
[ ] |
[ ] |
[ ] |
[ ] |
r [ ] |
r [ ] |
( |
r
( |
1 |
0 |
-0,08 |
3,35 |
3,30 |
1 |
0,05 |
1 |
0,0025 |
2 |
-0,1 |
|
3,2 |
|
0,9 |
-0,1 |
0,81 |
0,01 |
3 |
0 |
|
3,35 |
|
1 |
0,05 |
1 |
0,0025 |
4 |
0 |
|
3,35 |
|
1 |
0,05 |
1 |
0,0025 |
5 |
0,2 |
|
3,25 |
|
1,2 |
-0,05 |
1,44 |
0,0025 |
6 |
-0,2 |
|
3,3 |
|
0,8 |
0 |
0,64 |
0 |
7 |
-0,1 |
|
3,25 |
|
0,9 |
-0,05 |
0,81 |
0,0025 |
8 |
-0,2 |
|
3,3 |
|
0,8 |
0 |
0,64 |
0 |
9 |
-0,1 |
|
3,2 |
|
0,9 |
-0,1 |
0,81 |
0,01 |
10 |
-0,3 |
|
3,35 |
|
0,7 |
0,05 |
0,49 |
0,0025 |
11 |
-0,2 |
|
3,4 |
|
0,8 |
0,1 |
0,64 |
0,01 |
12 |
0 |
|
3,35 |
|
1 |
0,05 |
1 |
0,0025 |
|
= -1 |
|
=39,65 |
|
=10,28 |
=0,0475 |
Następnie obliczamy :
średnie błędy kwadratowe pojedynczego pomiaru (odchylenia standardowe)
=
=
=0,9667
0,97
=
=
=0,0657
0,07
3
= 2,92001
- pomiary wykonano prawidłowo (brak błędów grubych)
Średni błąd kwadratowy średniej:
=
0,27906
0,28
=
0,01897
0,02
Średni błąd kwadratowy pomiaru:
Błąd ten obliczamy według wzoru: V= V(
)
, gdzie funkcja
dana jest wzorem:
V =
=
=
=
=
=50,5106
=
(50,5106
)
=
=
=
198,6828 +0,91812
=
=
= 14,128
Wynik pomiaru wielkości fizycznej V zapiszemy:
przy kryterium jednosigmowym :
-
V
+
(170,70 - 14,128)
V (170,70+ 14,128)
156,572
V
184,828
Oznacza to, że w podanym przedziale można oczekiwać wartości rzeczywistej z prawdopodobieństwem 68,3%.
Stosując kryterium trzysigmowe otrzymamy:
.
- 3
V
+ 3
(170,70 - 42,384)
V (170,70+ 42,384)
128,316
V
213,084
Oznacza to, że w podanym przedziale można oczekiwać wartości rzeczywistej z prawdopodobieństwem 99,7%.
Można również wyliczyć:
błąd względny pomiaru
=
=0,0828
= 0,0828 100% = 8,28
błąd przeciętny p
= 11,3024
11,3
- błąd prawdopodobny
= 9,4187
9,4
1
6