Przenikanie przez przegrodę płaską jednowarstwową

T,

t₁ λ

α₁ α₂

t₂

q_α1 q_λ q_α2

δ

α -współczynnik przejmowania ciepła

q - strumień ciepła

γ - delta `t'

Całkowity strumień ciepła:

Dla ścian wielowarstwowych (pionowych):

ŚCIANY WIELOWARSTWOWE (POZIOME)

γ₁ A₁, λ₁

A₂, λ₂

γ₂

A₃,λ₃

Lambada zastępcze:

Na każdej warstwie gęstość strumienia jest inna.

PRZEGRODA CYLINDRYCZNA (RUROWA)

γ

γ₁ λ

l

γ₂

R_w r

R

R_z

Gęstość strumienia maleje ze wzrostem `r'.

γ - jest zależna logarytmicznie od promienia `r'

Warunki brzegowe:

1. r = r_w γ = γ₁

2. r = r_z γ = γ₂

ŚCIANA CYLINDRYCZNA WIELOWARSTWOWA

γ

λ₁ λ₂ λ₃

r

Dwa płyny przedzielone przegrodą cylindryczną

γ

t₁

λ q_l

α₁ α₂

q_l

t₂

q_l

R_w r

R_z

Dla przegrody wielowarstwowej cylindrycznej:

Jeśli wzrośnie promień zewnętrzny przegrody cylindrycznej to przenikalność cieplna może wzrosnąć.

Średnica krytyczna - średnica, przy której występuje minimalny opór przewodzenia ciepła.

q_l R

R(d_z)

q_l(d_z)

d_kr - średnica krytyczna d

Obszar średnic rzeczywistych - nałożenie izolacji

w tym obszarze spowoduje wzrost strumienia

ciepła odprowadzanego

PRZEGRODA KULISTA

γ

γ₁

γ₂

R_w R_z

Warunki brzegowe:

1. r = r_w γ = γ₁

2. r = r_z γ = γ₂

Dlatego przewodzone ciepło przez przegrody kuliste wyraża się wzorem:

Dla przegród kulistych wielowarstwowych wyraża się wzorem:

---