70

K =    (4-1.12)

i

Dla mieszanin można zdefiniować tzw. pozorną masę cząsteczkową

U = —    (4.1.13a)

" K.

Można wykazać, że wyraża się ona następującym wzorem (4.1.13b)

i

Przejście z udziałów objętościowych na masowe i odwrotnie można wykonać, wykorzystując następujące zależności

8t

r -

¹

-i

(4.1.14)

4.1.3. Charakterystyczne przemiany gazów doskonałych

a)    Przemiana izotermiczna (T = const)

Parametry termodynamiczne powiązane są prawem Boyle’a-Mariotte’a (4.1.1). Ponieważ dfa gazu doskonałego ciepło właściwe jest stałe, a dla pół-doskonałego jest jedynie funkcją temperatury, więc w przemianie tej zarówno energia wewnętrzna, jak i entalpia nie ulegają zmianie. Wobec tego z IZT dla układu zamkniętego wynika, że w przemianie izotermicznej dla tych gazów

91,2 = (,.2 = (f 1,2    (⁴-^U5>

przy czym

l₁₂ = Jpdv = RT j— = RT\n —    (4.1.16)

V,    V, ^V    V1

zaś z (3.20) wynika, że

As,,=Bln^    (4.1.17)

^vi

Przebieg przemiany przedstawiono na rys. 4.1a,b.

b)    Przemiana izobaryczna

Zgodnie z prawem Gay-Lussaca występuje tu związek pomiędzy parametrami termodynamicznymi podany w (4.1.2). Ciepło przemiany wynosi

<71,2 = '2-!i = S(^r2 -T_t)    (4.1.18)

70