186
gdzie:
(8.32)
'fc(/i+/2)
Jest to częstość drgań własnych układu. Rezultat obliczeń nie zmienia się, jeżeli prócz drgań zachodzi obrót całego układu. Przy skończonych wartościach /, i I2 wystąpi pośredni przekrój nazywany węzłem drgań, niebiorący udziału w drganiach. W celu wyznaczenia tego węzła przyjmiemy, że nie ma momentów zewnętrznych, dlatego w dowolnej chwili suma momentów od sił bezwładności obu krążków względem osi wału powinna być równa zeru:
+ I2ę>2 =0 (8.33)
Oznaczając przez ax i a2 amplitudy drgań i przy założeniu, że <Pi — a sin(<u0f + /?), i = 1, 2, przyspieszenia kątowe ipx i (p2 możemy wyrazić wzorami:
<Px =~a\®l sin(0o/ + y3) ę2 ~ -a2(Ą sm(o)0t + p)
dlatego też
(8.34)
Ixux + /2u2 ~ 0
(8.35)
tzn. wartości amplitud drgań są odwrotnie proporcjonalne do stosunków ich momentów bezwładności. Znak minus oznacza, że drgania zachodzą w różne strony. Wynik ten pokazano na rys. 8.6, z którego wynika, że odległości od węzła drgań do końca wału wynoszą:
/I + /2
b =
*i+I2
(8.36)
Wzór (8.35) pozwala na graficzne wyznaczenie węzła, gdy znane są momenty bezwładności 71 i /2.