Strona0282

282

Równanie drgań takiego układu ma postać (patrz (8.30) i (8.31))

ę-0

*(4+/.)

IJ.

Przez podstawienie tu zależności (11.36) otrzymano:

ę + k

^m2^r

~2L

■coscotj

<p = 0

(11.37)

j . _r t    2 ^m?^r    ,    .

gdzie l_Q-I_k+m_xr H—^— jest średnią wartością momentu zredukowanego korby.

Z równania (11.37) widać, że współczynnik przy ę zależy od czasu t. Ponieważ

m₂r² 2

«1

można przyjąć

sl+

1

1

-adcosd#

2/₀

^fh^f *

——cos 2#/ 2/₀

Wówczas równanie (11.37) przybierze postać

ę + k

(L+h)

l-

^J- ”2>~²

2/„ (/„+/„)

C0S2ft)t UZ? = 0

(11.38)

W wyniku podstawienia:

2b =

^Im^m 2?²

2/₀(4+/o) otrzymano równanie Mathieu (11.4).