2. OBIEGI CIEPLNE ELEKTROWNI PAROWYCH KONDENSACYJNYCH I ELEKTROCIEPŁOWNI
2. OBIEGI CIEPLNE ELEKTROWNI PAROWYCH KONDENSACYJNYCH I ELEKTROCIEPŁOWNI
(2.6)
Qb ^Qk _ Qk _ ^Dkijk iwz)
Qb Qb mBWr
gdzie: Qb - strumień energii w paliwie doprowadzonym do paleniska kotła, kJ/s; AQk - strumień strat energii w kotle, kJ/s; Qk - strumień energii w parze wypływającej z kotła, kJ/s; mDk - strumień masy pary (wydajność kotła), kg/s; ik - entalpia początkowa pary (pary za kotłem), kJ/s; mB - strumień masy paliwa, kg/s; Wr - wartość opałowa paliwa, kJ/kg.
Na drodze z kotła do turbiny występują straty ciepła w rurociągach przesyłowych, spowodowane niedoskonałością izolacji termicznej oraz stratami ciśnienia przy przepływie pary; straty te uwzględnia sprawność rurociągów
(2.7)
Qk A Qr Qt w,), (i i iwz)
gdzie: Ag,. - strumień strat energii w rurociągach, kJ/s; Q, - strumień energii w parze doprowadzonej do turbiny, kJ/s; mD, - strumień masy pary wpływającej do turbiny, kg/s.
Drugi stopień przetwarzania: ciepła na energię mechaniczną w rzeczywistej elektrowni parowej charakteryzuje sprawność energetyczna obiegu, która jest wypadkową sprawności teoretycznej obiegu (wzór (2.4) lub (2.5)) i sprawności wewnętrznej turbiny
W rzeczywistym procesie cieplnym w turbinie rozprężanie pary odbywa się nie izentropowo, jak założono w idealnym obiegu, lecz według politropy, której przebiegi przedstawiono linią kreskową na rysunku 2.6 (odcinki 1—2). Straty wewnętrzne w turbinie powodują, że ciepło oddawane do skraplacza zwiększa się o Aqa = i2 — i2a’ (h ~ entalpia końcowa rozprężania rzeczywistego politropowego). Na rysunku 2.6a dodatkowa strata Aq„ jest przedstawiona w postaci pola 2a! — 2a—2—2' — 2a!. Jak widać na rysunku 2.6b, rzeczywisty spadek entalpii H = ix — i2 jest mniejszy od spadku izentropowego Ha = ix — i2a- Stosunek tych spadków określa się jako sprawność wewnętrzną turbiny
Po uwzględnieniu wzorów (2.9) i (2.5), tzn. przy pominięciu wzrostu entalpii wody zasilającej w pompie, otrzymuje się uproszczone wyrażenie na sprawność energetyczną obiegu
h - i
W Z
28