086 4

( ^w \ ^r P + V p - K' p l *l+i_i+i(*i 1 ^Ki 2 J

V + V

i    l+i

(3.59)

gdy p > p oraz w >0 M *1+1    III

przy czym

p    * p

^K(i+i» *111

Podobny wzór służy do określenia p^ w przypadku odwrotnej różnicy ciśnień i przeciwnego kierunku przepływu gazu.

c) Temperatura gazu

Przejście stanu gazu roboczego podczas przepływu między objętościami kontrolnymi można utożsamić z przemianą adiabatyczną bez wykonania pracy, dla której entalpia spiętrzenia jest wielkością stałą 2

l_Q = i ♦ -j- - idem    (3.60)

Uwzględniając właściwości gazu doskonałego oraz zależność (3.60), chwilowa temperatura gazu na granicy objętości kontrolnych wynosi

T - T +    { w² - w² )

lii l 2c I i iii I

p ^v    ’

gdy p, > p_m

(3.61)

^<l+i)l * ^iii ⁺ 2c ( ^iii ^(i+Di )

Podobnie określa się temperatury graniczne w przypadku zmiany kierunku spadku ciśnienia.

3.3.2. Siły oporów oraz energia dyssypacji

W równaniu (3.49) istnieje możliwość uwzględnienia dodatkowych sił wynikających z oporów miejscowych oraz tarcia gazu lepkiego o ścianki wymienników ciepła. W tym celu wykorzystuje się zależności z teorii przepływów i dane z badań eksperymentalnych. Składowa sił lepkości ma postać V

^F», *^{2 Fr}, »\ ^w, —r    ^,3-⁶²⁾

a

l

gdzie

89