256(1)

256(1)



CIS

Podstawiając w tym równaniu drugiego rzędu = v, otrzymamy równanie pierwszego rzędu o zmiennych rozdzielonych

dv    , dv    .

—- = — av2\    —- = —adt

dt

i po sćałkowaniu znajdujemy 1


= atĄ-Cy albo v


1


at+ct


Z warunku początkowego: v — 200 dla ł =' 0, danego w zadaniu, wyznaczamy stałą ci

200 = i; c‘ = m-

Wobec tego prędkość kuli w tarczy zmienia się z czasem wg wzoru

(7)


200

V~ l+200at

ds

Podstawiając do tej zależności v =    , rozdzielając zmienne oraz cał

kując, otrzymamy

*-T&KS-> > = vl"<1+200'">+c>

Z warunku s = 0 dla t — 0, znajdujemy c2 = 0.

Zatem zależność od czasu drogi, przebywanej w tarczy przez kulę, ma postać

^ = — ln(l+200fl/)    fa)

a

Podstawiając v = 50 do równania (7) i s = 0,1 do równania (8) otrzymamy układ równań, w którym niewiadomymi będą t i a

S0 = tMm’ (1200*)

Wyznaczając z pierwszego równania l-j-200cd = 4 i podstawiając do drugiego, znajdujemy wartość a

0,1== —ln 4; n = 10 ln 4

.fi

Wreszcie podstawiając tę wartość a do pierwszego równania rozwiązywanego układu, znajdziemy czas przelotu kuli przez tarczę 200 3

5 “ 1+(200 • 10In4)/ ’    * “ 200015? ~ 0,001 (sek)

1169. Z gładkiego haka ześlizguje się wiszący na nim łańcuch. W chwili początkowej z jednej strony haka zwisa 10 m łańcucha, a z drugiej 8 m. Nic uwzględniając oporów ruchu znaleźć: 1) w ciągu jakiego czasu cały łańcuch ześlizgnie się z haka i 2) prędkość łańcucha w chwili początkowej swobodnego spadania.

Rozwiązanie. Jeśli w chwili t długość poruszającej się w dół części łańcucha wynosi s (m), to w chwili tej siła F działająca na łańcuchu i powodująca jego ruch jest równa różnicy ciężarów części łańcucha zwisających po obu stronach haka

F — dgs— <5g(18—s) = 26g(s—9)

gdzie: & — masa jednego metra łańcucha, a g — przyspieszenie ziemskie. Zgodnie z drugą zasadą dynamiki (Newtona) ruch łańcucha opisuje następujące równanie różniczkowe

18Ó    = 26s(s~ 9cz>'li 9 ^2 = g(s- 9)

Równanie to rozwiązujemy tak, jak rozwiązuje się niepełne równanie drugiego rzędu, w którym nie występuje wyraźnie zmienna niezależna t

(patrz § 6)n. Podstawiając ^ = v, mamy

d2s _    dv    ds    _ ds    dv dv

di1    dt    ds dt    ds    V ds

dv

9v = g(s—9); 9vdv = g(s—9)ds

y ®2 = y (*—9)2+ y 5    9v2 = g(s—9)2-f-Ci

Stałą Cj waznaczamy z warunku początkowego, danego w, zadaniu: s ~ 10, gdy v = 0

0 = g(10-9)2+Cl; Cj = —g

—__ 9v2 = g(s-9)z-g    (9)

*) Równanie to można też rozwiązywać inaczej, jako liniowe równanie różniczkowe niejednorodne o stałych współczynnikach (§ 8).

33*

515


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
DSC03849 Z równania pierwszego Ir, = ccPn, - IR, Podstawiając tę wartość do równania drugiego otrzy
DSC03850 (2) n. i po podstawieniu do równania drugiego otrzymujemy lR
Równanie przetwornika drugiego rzędu Otrzymujemy równanie różniczkowe przetwornika drugiego rzędu :
DSC03849 Z równania pierwszego Ir, = ccPn, - IR, Podstawiając tę wartość do równania drugiego otrzy
244(1) 3) Jest to niepełne równanie drugiego rzędu; nic występuje w nim wyraźnie argument .r. Podsta
Scan Pic0080 obliczamy odległość y obrazu od zwierciadła i podstawiamy do równania zwierciadła. Otrz
page0444 436Różniczkowy rachunek kiem różniczkowym rzędu drugiego, podobnież otrzymamy spółczynnik
W Ć L P S 2 10 0 0 Treść kursu: Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego i drugiego rzędu, równania
12345 jpeg RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE LINIOWE NIEJEDNORODNE DRUGIEGO RZĘDU y"+p(x)y +q(x)y = h(x)RÓWN
16 Otrzymane rozwiązanie całki podstawimy do równania 16 16 g ■ /Cn - Ck*/ rz lz J i - c -
DSC00107 (7) Poszukujemy rozwiązania tego równania w postaci: y(x) = e™. Podstawiając do równania (3
1101240309 153 Następnie podstawiamy do równania (I) zależności (3), (4) i (S) i otrzymujemy nd* .
Z postaci ogólnej yp liczymy pochodną i pochodną drugiego rzędu yp yp#, wstawiamy do równania ay +
Strona0189 189 Z równań Lagrange’a drugiego rodzaju otrzymamy: Il<Pl+K{<Pl -9*2) = 0 (8.39) (l
to opis matematyczny tego obwodu można wyrazić liniowym równaniem różniczkowym drugiego rzędu 2 któr

więcej podobnych podstron