281

A HibUl. IM1U.1 .Vvu    -u, r ), buui :uO

ISBN D4H1II t-7. © l>. WN TOS >«}

8 11 JAAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY INMR)    28)

Liczba linii stniktury nadsubtclnej wzrasta dodatkowo, jeżeli elektron ulega delo-kalizacji i marny określone prawdopodobieństwo napotkania go wokół dwóch lub więcej jąder o niczerowym spinie jądrowym. W rezultacie, badania struktury nadsubtclnej widma EPR pozwalają na wyciąganie ważnych wniosków dotyczących lokalizacji lub dclokali/acji niesparowanych elektronów w cząsteczkach i w ciałach stałych.

8.11. MAGNETYCZNY REZONANS JĄDROWY (NMR)

W poprzednim paragrafie wspomniano o spinie jąder atomowych i związanym z nim momencie magnetycznym niektórych jąder. Spin jądrowy stanowi wielkość charakteryzującą jądra atomowe i wyrażającą się w jednostkach momentu pędu. a więc wielkość analogiczną do spinu elektronów i. podobnie do spinu elektronów, nie mającą odpowiednika w fizyce klasycznej.

Spin jądrowy wykazują jądra atomowe zawierające nieparzystą liczbę protonów lub nieparzystą liczbę neutronów, a także zawierające równocześnie nieparzystą liczbę protonów i nieparzystą liczbę neutronów. Nie wykazują go natomiast jądra o parzystych liczbach protonów i neutronów. Spin jądrowy jest kwantowany, a spinowa liczba kwantowa, /. przyjmuje wartości stanowiące całkowitą wielokrotność liczby 1/2, W tablicy 8.1 podano liczby kwantowe / dla niektórych nuklidów.

Tablica 8.1. Właściwości magnetyczne niektórych jąder atomowych

Izotop	Zawartość i/olopu w pierwiastku występującym w pizymUzie. %	Spinowa liczba kwant owa. 1	Czynnik gs	Częstató rezonansowa w polu 1 T. Mtlz
'H	99.9844	1/2	2.79270	42.577
*H	0.0156	1	0.85738	6.536
^IJC	99.892	0	—	—
"C	1.108	1/2	0.70216	10,705
^UN	99.635	1	0.40357	3.076
’*o	99.963	0	—	—
”0	0.037	5/2	-1.8930	5.772
^,VF	100	1/2	2.6273	40,055
"P	100	1/2	1,1305	17.235
”S	0.74	3/2	0.64274	3.266
”o	75.4	3/2	0.82089	4.172
”C1	24,6	3/2	0.68329	3.472