350
i
Pasma CT są bardzo szerokie i intensywne.
Pasma absorpcji halogenków litewców, to również pasma przejść z przeniesieniem ładunku. Na przykład pasmo 234 nm NaCl w stanie gazowym przypisuje się przejściu
[stan podstawowy] [stan wzbudzony]
w którym elektron jonu chlorkowego zostaje przeniesiony na jon sodowy.
Tego typu przejścia są charakterystyczne dla jonów metali przejściowych. Jony te otaczając się cząsteczkami rozpuszczalnika lub anionami tworzą z nimi związki kompleksowe o symetrii przeważnie oktaedrycznej lub tetraedrycznej. W wolnym jonie elektrony d znajdują się w polu o symetrii kulistej, natomiast w kompleksie pod wpływem pola ligandów poziomy te ulegają rozszczepieniu zgodnie z rysunkiem 10.22.
d22
dz2 dx2.y2
dxz |
dyz dxy |
a. fi a. 15 | ||
L |
t2 E d 3.2 |
1 (SI X *D |
L dxy 1 |
1 dxz dyz |
dxy |
0x2-y2 | |||
T29 Td |
3h |
Dooh
Rysunek 10.22
Rozszczepienie orbitali d w polu o symetrii osiowej D„h, o symetrii tetraedrycznej Td i oktaedrycznej Oh (wg Z. Kęckiego, Podstawy spektroskopii molekularnej, PWN 1992)
d
Rozszczepienie poziomu d stwarza sytuację, w której elektrony mogą się przenosić z niższych poziomów na wyższe pochłaniając foton o częstości pasującej do wielkości rozszczepienia. Różne możliwości tych przejść są zamieszczone w literaturze. Pasma absorpcji tych przejść leżą w zakresie widzialnym i nadfiolecie. Podobne zjawiska dotyczą elektronów typu/. Na ich podstawie można wyciągać wnioski dotyczące wiązań w kompleksie oraz na temat struktury kompleksu.
Charakterystyczną cechą pasma jest jego intensywność, której miarą jest powierzchnia pod krzywą absorpcji (tzw. absorpcja integralna). Pomiar absorpcji integralnej z powodu nakładania się wielu pasm jest najczęściej niemożliwy i dlatego inten-
sywność pasm określa się za pomocą współczynników absorpcji definiowanych na podstawie prawa Lamberta-Beera, które jest słuszne dla rozcieńczonych roztworów. Zgodnie z tym prawem część zaobserwowanego promieniowania jest proporcjonalna do liczby pochłaniających cząsteczek, które znajdują się na drodze promieniowania:
log y = A = e • c • /
(10.43)
gdzie:
lQ oraz I - natężenie światła padającego i przepuszczonego,
A - absorpcja,
e - molowy współczynnik absorbancji,
c - stężenie w molach na dm3,
/ - gmbość badanej warstwy w cm.
Ponieważ intensywność pasma przy ATOax może być bardzo duża, widma przedstawia się często w postaci wykresu zależności log£ od X (w nanometrach). Gdy masa molowa substancji nie jest znana, wówczas intensywność absorpcji wyraża się podając wartość A1% lcm, tzn. wartość absorpcji (ekstynkcji) warstwy 1% roztworu o grubości 1 cm. Z prawa Lamberta-Beera (10.43) wynika, że jeśli dwa roztwory barwne tej samej substancji wykazują identyczne zabarwienie w warstwach roztworu tej samej gmbości, to stężenia substancji barwnej w tych roztworach muszą być równe. Na tej zasadzie opierają się dwie najprostsze wizualne metody zwane kolorymetrycznymi:
a) metoda porównania z serią wzorców,
b) miareczkowanie kolorymetryczne.
Widma absorpcyjne w nadfiolecie i zakresie widzialnym charakteryzują ulegający wzbudzeniu układ elektronowy, tzw. gmpę chromoforową, i z tego względu wykorzystywane są do uzupełniania danych otrzymanych z widm IR i Ramana oraz NMR (tabela 10.4). W celu pogłębienia interpretacji wyników (np. identyfikacji nieznanego związku czy badania struktury) najlepiej stosować szereg metod spektralnych.
Chromofory nadają substancjom barwę pochodzącą stąd, że z całego zakresu długości fal światła białego pewna część jest pochłaniana przez substancję i światło wychodzące ma barwę dopełniającą.
Absorpcja chromoforów leży w zakresie widzialnym i nadfiolecie. Widma UV dzięki opracowaniu wielu reguł empirycznych znajdują zastosowanie przede wszystkim do wykrywania obecności sprzężonego układu wiązań nienasyconych, a często pozwalają określić jego konfigurację oraz typ grupy chromoforowej.