31268 spektroskopia017

31268 spektroskopia017



34

Rys. 12. Krawędź absorpcji w obszarze przejść skośnych dla kilku różnych temperatur (a), [6], schematyczny przebieg takiej krawędzi z zaznaczonym sposobem wyznaczania przerwy energetycznej oraz energii fononu (b)

Na zakończenie porównajmy intensywność poszczególnych przejść absorpcyjnych. I tak, przejścia proste charakteryzują się wartością współczynnika absorpcji rzędu 104—105 cm-1, przejścia proste wzbronione 103 —104 cm-1, a przejścia skośne 102—103 cm-1.

Przejścia dla energii fotonów większej od wartości przerwy energetycznej

W obszarze energii fotonów większej od przerwy wzbronionej, czyli powyżej krawędzi absorpcji podstawowej, absorpcja osiąga bardzo duże wartości — mówimy o fundamentalnych przejściach międzypa-smowych. Rysunek 13 przedstawia widmo współczynnika odbicia GaAs w szerokim zakresie energii (a), przebiegi części rzeczywistej i urojonej funkcji dielektrycznej oraz części urojonej zależności Im (— 1 /«) zwanej funkcją strat energii (b), otrzymane na podstawie krzywej odbicia za pomocą analizy Kramersa—Kroniga. Maksimum funkcji strat energii przypada dla energii drgań plazmowych elektronów walencyjnych.

Bardziej szczegółowy przebieg współczynnika odbicia w zakresie energii mniejszych od 8 eV przedstawia rys. 14.


fia> [eV]

Rys. 13. Widmo odbicia GaAs (a). Przebiegi funkcji optycznych e1 i e1 oraz funkcji strat energii Im(—1/*) wyznaczonych na podstawie widma odbicia przedstawionego w części (a) za pomocą relacji Kramersa —Kroniga (b), [1]



Oprócz danych eksperymentalnych, na rysunku tym zaprezentowano obliczony teoretycznie współczynnik odbicia. Teoretyczne obliczenia spektralnej zależności współczynnika odbicia wykonano wykorzystując formuły (3.21) i (3.22) oraz strukturę pasmową GaAs obliczoną metodą pseudopotencjału (rys. 15). Identyfikacja podstawowych przejść między-pasmowych jest przedstawiona w Tabeli 2.

Tabela 2. Energie maksimów zaobserwowanych w widmie odbicia GaAs (eV)

E0^E,

1,424

Eg + Ag

1,85

E,

3,02

El + A1

3,25

E'g+ A'0

4,64

e2

5,11

E\

6,6


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
spektroskopia023 46 Rys. 20. Widmo absorpcji GaP typu n (n = 1018 cm-1) (a); maksimum współczynnika
spektroskopia063 126 Rys. 80. Widma absorpcji dla studni GaAs/AIGaAs o różnych grubościach zmierzone
668 znormalizowane do wartości w piku. Z rys. 12 widać, że obszar oddziaływania, w którym przejście
64095 skanuj0074 (34) Rys. 3.12. Przykłady zastosowania zgrzein [częściowo wg 14, 16, 20]. płytowe)
39097 spektroskopia063 126 Rys. 80. Widma absorpcji dla studni GaAs/AIGaAs o różnych grubościach zmi
Fitopatologia leśna (34) Rys. 12. Kolejne fazy powstawania 8-zarodnikowcgo worka (wg Healda): Rys. 1
arcz 34 Rys. 2.12. Kolo hamowane Wartości x i (p będą ujemne. Ruch będzie się odbywał pod działaniem
Rys. 6.12. Lemiesze spycharkowe: a) prosty, b) półwklęsły, c) skośny, d) sześciopołożeniowy t Rys.
2 (385) Rys. 4.12. Przebiegi czasowe mierzonych prądów i(, ń, i3 Dla tak wyznaczonych prądów (rys. 4
rezonans0013 -59- G= co b) Rys. 3.12 Moduł admitancji Y przyjmuje wartość minimalną dla pulsacji rez
P1100194 «i(pqf

więcej podobnych podstron