34
Rys. 12. Krawędź absorpcji w obszarze przejść skośnych dla kilku różnych temperatur (a), [6], schematyczny przebieg takiej krawędzi z zaznaczonym sposobem wyznaczania przerwy energetycznej oraz energii fononu (b)
Na zakończenie porównajmy intensywność poszczególnych przejść absorpcyjnych. I tak, przejścia proste charakteryzują się wartością współczynnika absorpcji rzędu 104—105 cm-1, przejścia proste wzbronione 103 —104 cm-1, a przejścia skośne 102—103 cm-1.
Przejścia dla energii fotonów większej od wartości przerwy energetycznej
W obszarze energii fotonów większej od przerwy wzbronionej, czyli powyżej krawędzi absorpcji podstawowej, absorpcja osiąga bardzo duże wartości — mówimy o fundamentalnych przejściach międzypa-smowych. Rysunek 13 przedstawia widmo współczynnika odbicia GaAs w szerokim zakresie energii (a), przebiegi części rzeczywistej i urojonej funkcji dielektrycznej oraz części urojonej zależności Im (— 1 /«) zwanej funkcją strat energii (b), otrzymane na podstawie krzywej odbicia za pomocą analizy Kramersa—Kroniga. Maksimum funkcji strat energii przypada dla energii drgań plazmowych elektronów walencyjnych.
Bardziej szczegółowy przebieg współczynnika odbicia w zakresie energii mniejszych od 8 eV przedstawia rys. 14.
fia> [eV]
Rys. 13. Widmo odbicia GaAs (a). Przebiegi funkcji optycznych e1 i e1 oraz funkcji strat energii Im(—1/*) wyznaczonych na podstawie widma odbicia przedstawionego w części (a) za pomocą relacji Kramersa —Kroniga (b), [1]
Oprócz danych eksperymentalnych, na rysunku tym zaprezentowano obliczony teoretycznie współczynnik odbicia. Teoretyczne obliczenia spektralnej zależności współczynnika odbicia wykonano wykorzystując formuły (3.21) i (3.22) oraz strukturę pasmową GaAs obliczoną metodą pseudopotencjału (rys. 15). Identyfikacja podstawowych przejść między-pasmowych jest przedstawiona w Tabeli 2.
Tabela 2. Energie maksimów zaobserwowanych w widmie odbicia GaAs (eV)
E0^E, |
1,424 |
Eg + Ag |
1,85 |
E, |
3,02 |
El + A1 |
3,25 |
E'g+ A'0 |
4,64 |
e2 |
5,11 |
E\ |
6,6 |