13967 Laboratorium materiałoznawstwa
1

22

3. rezystancja zewnętrzna miernika R^ powinna być stała i równa wartości znamionowej R_Zn podanej na skali miernika.

Warunek 3 będzie spełniony jeżeli:

^RZ ^_

Zn

^Rt ^{+ R}pk ^{+ R}pł

+ R_

(9)

Wartości znamionowe rezystancji obwodu zewnętrznego najczęściej posiadają wartości 10 i 20S2.

Po zmontowaniu obwodu zewnętrznego układu pomiarowego, należy sprawdzić czy wartość rezystancji odpowiada wartości znamionowej podanej na skali miernika. Korektę rezystancji zewnętrznej przeprowadza się rezystorem wyrównawczym R_w, który wykonany Jest w formie cewki nawiniętej z drutu manganinowego. Końcówkę drutu łączeniowego przylutowujemy lub przykręcamy na takim zwoju cewki, aby osiągnąć żądaną wartość rezystancji zewnętrznej R . Tak zmontowanym układem pomiarowym odczytujemy wprost na mierniku temperaturę w stopniach Celsjusza [°cl.

W układach pomiarowych stosowanych w przemyśle prawie zawsze istnieje konieczność stosowania przewodów kompensacyjnych ze względu na wyższą temperaturę wolnych końców termoelementu od znamionowej. Przewody kompensacyjne są to takie przewody, których charakterystyka ter-mometryozna jest identyczna z charakterystyką termome-tryczną termoelementu, z którym współpracują. Chodzi bowiem o to, aby w miejscach ich łączenia ztermoelementem, nie powstały żadne siły termoelektryczne.

1.2.4-. Budowa 1 działanie pirometrów

Pirometry są przyrządami, w których do pomiaru temperatury, wykorzystuje się zależność natężenia promieniowania emitowanego przez nagrzane olało od temperatury tego ciała.

Zakres promieniowania wykorzystywanego w pirometrze mieści się w granicach 0,4f20 pm długości fali, tzn.w zakresie promieniowania widzialnego i podczerwonego. W zależności od zakresu wykorzystywanej długości fali promieniowania, pirometry dzielimy na:

1)    pirometry całkowitego promieniowania, zwane również pirometrami radiacyjnymi,

2)    pirometry monochromatyczne (jednobarwne),

3)    pirometry dwubarwne.

1_._2j4.i. Jlrpmejtry całkowitego promieniowania

Pomiar temperatury pirometrami całkowitego promieniowania opiera się na prawie Stefana - Boltzmanna, według którego temperatura ciała czarnego zależy od całkowitej energii E_Q wypromieniowanej przez to ciało:

(10)

~    o

czarnego i wynosi: S_Q = 5.6697 • 10

gdzie: S_Q - jest stałą promieniowania ciała doskonale

W technice większość ciał, których temperaturę mierzymy, uważamy za szare, stąd wynika konieczność wprowadzenia współczynnika emisyjność £ do wzoru (10).

Emisyjnością Z danego ciała nazywamy stosunek natężenia promieniowania E dla tego ciała do natężenia promieniowania E_q dla ciała doskonale czarnego:

(11)

zatem dla ciał szarych zależność temperatury od całkowitej energii promieniowania przyjmie postać:

r

lub T = T

(12)