ela
1

x-

P QJbr\xV^x/>X£ /^\jcuy

-dKOv

n ulN>flr\A>oa*j\JjOl. _    ,

meSv c.u.    Przenikanie masy

Rozważmy pnaniteis ffl-asy między dwoma płynami X\^r^xZf'_tLxJ t>UOV,b przy założeniu, że transport masy jest ustalony.

Przedstawmy oba stadia ruchu masy (oddawania i pobierania) przy pomocy równań (oba równania to równania śtewfcaa na wnikania masy

kuch masy c.a.    Wnikania masy

Szczegółowe postaci równania kryterialnego dla przypadków waikanta masy c.d.

N_a

{Z_a-Z_Az)=¥± (s_/1z-s_a)

Pi    P:

JA^ =/3_]{Za-Za_z)=J3₂ (,Sa.-Sa)

Obliczając spadki stężenia w każdym z cząstkowych ^z± procesów otrzymamy:    ____

Należy zsumować powyższe spadki stężenia aby otrzymać sumaryczną siłę napędową prasnitaftią masy i okazuje się, żąjłajmą^ąjięcipjąaaić ponieważ obliczone giry naautlswa wnikania masy po obu stronach

są wyrażone inaczej (stężeniem dla fazy 1 oraz odpowiednio dla fazy 2). Korzystając natomiast z istoty    która wiąże ze sobą stężenia w obu fazach:

io^>Uuy\ajl <yO ULm-C MOuOb Ruch masy c.d.    Przenikanie masy

2’ Można zamienić stężenie fazy 1 na ri>mwm\mte stsżsnfe fazy K(T.p=coiist> ⁼~A~ lub odwrotnie. Wówczas dopiero otrzymamy rzeczywistą silę j ^A napędową przenikania masy w postaci:

(Za-Za_z)+(Sa_z -Sa)=Za-Za, +Za*_z -Za* = Za~Za = ,¥„ f—+4-rłk

A O

lub v

~ STć- ^rY\j&~ poco.    ĆM-

M^x    ż-Mj-Rr o:oOUe    *    f . ,y J

(&■* -&!)+(&(.. -&)-&*+Sa. - Sa=Sa ~Sa=N_a I —+— | Jtfl?

\ⁿ P\ PidĘsĘff i

ponieważ przy zwierciadle stężenie musi byćj po przeliczeniu identyczne w obu fazach] ^

Z_Jr=Z

Az

'gćBi^^amfenHik steisfi który zoęfąąję omówiony później.

Po odwróceniu równania^||P    ^

0 N_a =Ic_A! (z -z;) lub (s* -s)

gdzie:

1

=f-L₊Ł^N

A A

\

lub _L=(_L₊_L

** p_z)mL

-Ł~- _ T“"

Jc |^g

Jl

TT

|Sc

n

&UO\ N>^YYvJULkduoruU Lcu^v^'rrx0^^^y

= Re; /, = d; wykładnik potęgowy D * 0|    _R( d\^D

jSh = CRe’		Sc^B		(!)	D
^dla 1 Re Sc	$	>13

Sh = CRe Sc | —

Wykładniki potęgowe tego równania: A\ B oraz D są sobie równe: A - B = D i podobnie jak stała C równania są funkcją iloczynu:

Sh = 1.62Re Sc¹'

.H)

dla: | ReScj^j(4.5

HJ

Sh-0:'5ReSc

X

40

Re Sc

(*)

m-.

PX)łprr4Xj^J^e Kr^^AXXĄ^-vO ■ O^JOCLuJLOK^

o^jp    u? __ ip^A^^ruai^j4: /yyvol s u

Jjyęh masy c.d.,^    Wnikanie masy

V

f	K)]

(Równanie ogólne

gdzie: /, - wymiar poprzeczny; L - wymiar podłużny.

Szczegółowe postaci równania kryterialnego dla przypadków

B\) Spływ cieczy po ścianie pionowej piiJZjl p^>5\cO-r 0'V'-f'b W przypadku pionowej ściany większość, spływów cieczy mieści się w zakresie przepływ iaminarnego.    f4rV^f'^^<1    ^₀,₃₃j

_n=Re₂=(_T|(^2100;^_{ą; shz}f^A^_₌|

oVD- O_tr ^ ^

;c=(9_i'Ur    koik.a/. •

* *^łV    * ^SbW^^j-zcu^-a^ -----^ - ■

o 11) Spijmy grawitacyjny cieczy po wypełnieniu

Sh, =CRe„ Sc

	D
\-k~i

Sh -CRe:Sc^E

C; A; B - w lit.; D = O Re,

_ ffoc .    , 4

--dla d=—

arj

a

[m]

"TFT^g™

M

^cŁuua

4JULj(VAA Q-1. j ,

CAJLCL

Z

Iwn^tkeioc mjOłjDJLrCM_iOAX,

Ruch masy c.d.

Korzystając natomiast z istoty[róyfftól/j......

która wiąże ze sobą stężenia wobu"fazach

Przenikanie masy

AcZą = 2ą-'4_ą <XLkj Ą ₍ O. rd.jJfcru^rrN^=2,

SZ-Sa = ?

k

>CLO^ ^O^OtCljOhJCŁ f^i^P^rvXAxjajxXAX o

notó>vg    cLxXuzn>x^    --

Ruch masy c.d,

/V4 a

cmftWOM    Wniteniemasy

Uu

B2) wnikanie/inasy w konwekcji naturalnej

n = V = a zl)\; /, =    M„ - M ,

a = -

Sh, -CV^A Sc I

&MJCLC

i j

M.

A = B = i; D = 1 - 3/

Stała C oraz wykładniki równania zależne od rzędu wartości iloczynu: X

’    AT = V Sc f —1

V    (ty^c><Xxaj^ po\cLobCen’^tło u

cZ, a y a

V    - ^ ^ y A/) ~y

Tf

A

Ki

17