245

5.4. REZONANSOWE UKŁADY KOMUTACJI WEWNĘTRZNEJ

Obwód L_i-r_l-T_G1-C-T_K2-L₂-r₂ zostaje wtedy przyłączony do napięcia U. Równanie trajektorii fazowej można wyznaczyć z równania (5.67), przy czym współczynniki tego równania są określone zależnościami

5.4. REZONANSOWE UKŁADY KOMUTACJI WEWNĘTRZNEJ

Przyjmując jako skalę osi rzędnych

(5.109)

należy wykres y = f(x), gdzie x = u_c/U, toru fazowego w przedziale t₀ < t < t_x przeliczyć dla zmiennej

(5.110)

Napięcie dławika L₁ zmienia się proporcjonalnie do pochodnej prądu i gdy wartość napięcia występującego na diodzie D_{ przekroczy wartość napięcia progowego U_p, tzn. gdy jest spełniony warunek

(5.111)

energia dławika od chwili t, zaczyna rozładowywać się w obwodzie L^r^-TG^D j, natomiast parametry obwodu rozładowania kondensatora przyjmują wartości

v'₀L

(5.112)

gdzie L = L₂ = L_l oraz r = r₂ = r₁.

Jeżeli rozruch falownika odbywa się w stanie jałowym, to tyrystor Tk 2 wyłączy się po uzyskaniu przez prąd kondensatora wartości równej zeru.

Tyrystor główny T_Gl przestaje przewodzić po rozładowaniu energii magnetycznej dławika L, lub też po włączeniu tyrystora komutacyjnego Tkv

W chwili T₂ rozpoczęcia drugiego przedziału procesu komutacji kondensator jest naładowany do napięcia U_co = C_Cm. Jeżeli obwód obciążenia jest odłączony, to po włączeniu tyrystora komutacyjnego T_K1 kondensator przeładowuje się w obwodzie Tki-C -D₁-L₁-r₁. Współczynniki w równaniu (5.67) wynoszą w tym przypadku

v =

(5.113)

Po zmniejszeniu się prądu kondensatora do zera (w chwili t₃) wartość bezwzględna napięcia kondensatora jest mniejsza od |t7_C0|. Doładowanie kondensatora następuje wskutek włączenia w chwili t₃ tyrystora T_G2. Proces doładowania odbywa się, podobnie jak wstępne ładowanie kondensatora, w dwóch przedziałach czasu: w przedziale t₃-^t₄ w obwód kondensatora są włączone dwa