297 (14)

297 (14)



594 23. Obwody niestacjonarne

Dowodzi się, że jeżeli elemety macierzy kwadratowej A(t) są funkcjami całkowalnymi dla £ ^ t0, to równanie (23.10) ma tylko jedno rozwiązanie, które jest równe

W(f0), gdy £ = f0 [5],

Dowodzi się również, że macierz kwadratowa W(£) jest nieosobliwa, przy czym w przypadku macierzy A(t) o wymiarze n wyznacznik macierzy W(t) jest równy

detW(t) = exp[ } £ au(r)dT],

t0k= 1

gdzie akk(T>, k = 1, 2,..., n, są elementami przekątnej głównej macierzy A(£) [5, 18]. Rozwiązaniem równania różniczkowego

dw

di =a(,,w(,)

z warunkiem początkowym w(t0) = 1 jest

t

w(£) = exp[ J a(r)dr],    (23.11)

*0

Dowodzi się, że napisane przez analogię do wzoru (23.11) wyrażenie

t

W(t) = exp[ | A(t)dr]    (23.12)

*0

jest rozwiązaniem równania (23.6) z warunkiem początkowym W(t0) = 1 wtedy i tylko wtedy, gdy [5]

A(t) [ j A(t)dx] = [ \ A(t)dr] A(£).    (23.13)

to    to

Warunek (23.13) jest bardzo ostry, wskutek tego jest on spełniony w bardzo nielicznych przypadkach. Z tego powodu rozwiązanie równania (23.6) w postaci wzoru (23.12) udaje się uzyskać jedynie tylko w nielicznych przypadkach.

23.4. Rozwiązanie numeryczne

Wzór (23.8) umożliwia wyznaczenie rozwiązania równania (23.2a), jeśli znamy macierz tranzycyjną, a to z kolei wymaga rozwiązania równania (23.6), co udaje się jedynie w bardzo nielicznych przypadkach. Z tego powodu przydatność wzoru jest niewielka, a jedyną drogę do uzyskania przybliżonego rozwiązania równania (23.2a) stwarzają metody numeryczne. Wiele informacji na temat obliczeń numerycznych podaje praca [18].

W dalszym ciągu omówimy krótko zmodyfikowaną metodę Eulera i metodę Rungego-Kutty.

23.4. Rozwiązanie numeryczne

595


(23.14)


Równanie stanu (23.2a) przedstawimy w postaci

dx

to =    *)•

przy czym f(x(t), t) = A(t)x(t) + B(t)e(f). Wyznaczymy przybliżone rozwiązanie w dyskretnych chwilach (tj o jednakowym odstępie czasu h, czyli tk = kh, k = 0, 1, 2,..., wobec tego tk +, = tk + h.

W zmodyfikowanej metodzie Eulera [26] wektor stanu xk w kolejnych czasach oblicza się ze wzoru

x<t +1 =xł + Af(xł + ifcf(xJt,g,tlk + iA),    (23.15)

a obliczenie zaczyna się od k = 0, przy czym x0 jest znaną wartością początkową.

W metodzie Rungego-Kutty wektory xk w kolejnych chwilach tk oblicza się ze wzoru [8]

x* + i = x* + £(v1 + 2v2 + 2v3 + v4),    (23.16)

przy czym

(23.17)


v, = hf(xk, tk), v2 = /if(xt + ivj, tk+±h), v3 = fcf(xt+iv2, tk + ih), v4 = hf(xk + \3, tk + h). .

Obliczenie zaczyna się od k = 0 przy znanej wartości początkowej x0.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
295 (15) 23. OBWODY NIESTACJONARNE23.1. Wstęp Przedmiotem rozważań w tym rozdziale będą obwody niest
296 (16) 592 23. Obwody niestacjonarne postaci dx — = A(0x(t)+B(r)e(t),    (23.2a) y(
2011 11 25 14 23 r Pobudzenia komorowe [GnaraHeryzują się większą amplitudą i dłuższym czasem trwan
img080 (18) 85 Dowodzi się [7], że warunek (4.61) jest spełniony na przykład, gdy macierz A jest sym
img296 Dowodzi się, że zmienne kanoniczne są niezmiennicze ze względu na liniowe przekształcenia zmi
img296 Dowodzi się, że zmienne kanoniczne są niezmiennicze ze względu na liniowe przekształcenia zmi
zdjecie0032 34 Ciąg ten jest uogólnieniem ciągu rozważanego w punkcie 5 i dowodzi się. Ze ofn lin (1
Efekty sieciowe produkcji usług transportowych 13 dowodzi się, że korzyści masowości potoku przewozo
4. Obwody elektryczne. Przyjmuje się, że z jednego obwodu można zasilać do 10 gniazd wtyczkowych i d
załącznik nr 1 do Uchwały senatu WSEiT Nr 3AV z dnia 23 maja 2011 1)    zapoznaj
Matematyka 2 33 332 V Elementy rachunku />rauiopoJohuniwg Dowodzi się, że zbiór W punktów skokow
dodaj animacje niestandardowe Zdarza się, że schematy animacji nie są wystarczające, ponieważ
img061 (24) 66 Zakłada się, że Jf(x{V)) jest macierzą nieosobliwą. Jako drugie przybliżenie pewnego

więcej podobnych podstron