47. Suma nutów sił przyłożonych w węzie A m kierunek siły Q (aby nie wprowadzać siły w pręcie AC): SAtcó*ĄStĄ-Q — 0 (zakładamy, U pręt AB jeat rozciągany). Suma rzutów sR przyłożonych w wężie B na kierunek pręta AB (aby nie wprowadzać siły. w pręcie BD): SAB+Rcos30* = 0. Stąd
Sa,--QVŻ R - Q/%ec»3tr -10 • - 16,3 kG.
Siła R ma zwrot wskazany na rysunku. Fkęt AB je* ściskany, gdyż siły SJf mają zwrety przeciwne do założonych.
41 Suma rzutówsflpnyłożooychdo węzła Cna kierunek pionowy: 2Sunfl-Q~ m 0, S m Qf2tuip. Suma nutów sił przyłożonych do węzła B na kierunek prostopadły do pręta AB jest JJcosóO*—<Scos(30*+/J) « 0; stąd
-i;
Q Qcoi(30*+fl Q ęoę 2 2 sin j 1 cos(50’-Ą
30°+^ «'90°-/?, ;/J-30°.
49. Z trójkąta sił dla węzła B: SfC « Pctgo; s trójkąta sił dla węzła C-Ścx = = $iCctga = Papa; zatem
r- 5^ = 80-14,3J = 16360 kG.
SI Pooieaii na łuk‘5C działają tylko dwie siły (oddziaływania w przegubach fi i C) więc siły ta muszą leżeć na prostej BC.
łhkkdC działają trzy s2y: siła dana P; oddziaływanie łuku BC oraz reakcja Rx. Linie działania pierwszych dwóch sił przecinają się w punkcie C, więc i Unia działania trzeciej siły musi przechodzić przez punkt C. Mając kierunki reakcji RA i R, wykreślamy trójkąt sil, s którego znajdujemy RA — Ra — P^2/2.
51. Reakcja Rc musi przechodzić przez punkt B (por. rozwiązanie zad. 50). Stąd wyznaczymy punkt D, przez który musi przechodzić reakcja RA. Mając kierunki sił R4il( wykrdhmj trójkąt sił KLM. Ponieważ AB« a[2 i ED mm BC ■ 3o/2, więc wtrifrkAMNmNLiNK-lNL, MK — ASL\ stąd NL = MN — P/4, a więc RęmPfifr, Pa-MyT+9-P/iSł4.
Jeżeli stosujemy metodę ogólną rozwiązywania płaskich układów sił, to rozwiązanie jest prostsze:
ZMt-.RcAS-P AE-o,
5>,-JU+*W-0.
52. Oznaczamy punkty i człony konstrukcji jak na rysunku. 'Wzajemne oddziaływania członów w przegubach B, P, O mutzą być równe co do wartości i mieć zwroty
przeciwne. Oznaczamy Rn — oddziaływanie członu II na człon / w przegubie E; R= — Rr, — oddziaływanie członu / na II; icd.
Na człon IV działają tylko dwie siły: Rb i Rc tv, więc muszą one leżeć na prostej GD. Na człon III działają trzy siły: Rom, Rę, %///. Ponieważ Rom i Rc przecinająsią w punkcie K, więc i siła Rrm musi p.-zechodzii przez ten punkt.
Podobnie znajdziemy, że w punktach B i B przecinają się siły działające odpowiednio na człon // i na człon I. Kreślimy trójkąty sił dla każdego członu i znajdujemy Rt •* = Rc — p, RA = R„ = P]/2/2 (odpowiedź podaje tylko-wartości reakcji; kierunki I i zwroty wynikają z wykresów).
Metoda ogólna: Konstrukcja składa sią z czterech członów, dla których I według zasad statyki możemy ustawić 4x3 = 12 równań równowagi.
Niewiadome: R^u, ^,1 Rg*/»^i|ii Rr,n ■ JJcS Roaw» Rcpin»Rmn
I ; liczba niewiadomych (dwanaście) jest równa liczbie równań statyki, a więc układ I jest statycznie wyznaczalny.
człon 1 P+Ru+R*,- 0 Ra,+Rm,~ 0
człon ///
człon II —Ru+Rn “ 0
—e= 0
człon 1F
—Rrt^cRo* ■ 0 “/ło,+Hpi • 0
—■ 0 —Rof+Ror ■ 0
2 Af/ - /?e*+*c, • 2fl - 0 RDfi-rRDfi = 0
Należy zwrócić uwagę, że wzajemne oddziaływania członów układu w przegubach B, F, G mają dla danego węzła, jako siły wewnętrzne układu, te same wartości i przeciwne zwroty.
53. Wykreślamy wielobok sil przecinających się w punkcie B. Ustawiamy równania sum rzutów sił na kierunek dwusiecznej kąta tp oraz na prostopadłą do niej (tj. AB):
20cos|—Pcos|--0, P™ 20 ■= 80T; r-Piin|— 0, 7-80sin|-T.
54. Ponieważ linka ACB jest ciągła (nie podzielona w punkcie C), więc napięcia w obu jej gałęziach są jednakowe. Z sumy rzutów sił na kierunek-poziomy wynika, że pionowa w punkcie C jest dwusieczną kąta ACB (gdyż Psin *DCA = Tan *.DCB)\ stąd
P—27’cosa = 0, Tm P/2cos«;
BG = ACsina+CBtina m Inno, sina «= BG/I ** 0,8, cosa — 0,6;
55. Z warunków równowagi układu sił przecinających się w punkcie C:
(ra+r^sma-rtsM-O, 0)
* (Tt+TJcoaajrTi cos fi- P = 0.. (?)
17
Z Rourtiwnla udiA i mechaniki