DSC13 (4)

p 60 5. Wzory opisujące parametry spiętrzenia i krytyczne w strumieniu gazu

Teraz kolejno wyznaczamy potrzebne wartości:

¹ wyl

T —

K~\ o    0,4    ,

= 1 + —Mjy, = 1 + -£-(0,778)² = 1,12106,

884

^ 788,5 [K],

^wy' “ 1,12106 “ 1,12106

o,7 io⁶

^Pwy' “ RT_wyl ~ 287 • 788,5

V_Wyl — fl_Wy|A/_wyJ, ^^1 ”

A/_Wyl g

“wyl

= 3,093

kg

v_wyl = 0,778 • Vl,4- 287 -788,5 = 437,9

i otrzymujemy następującą wartość poszukiwanego masowego strumienia przepływaj &, = ^wyl-S = 437,9 • 3,093 • (50 ■ 10~⁴) = 6,166 N.

(b) Dla ciśnienia pf^] = 0,4 MPa mamy

ni^b) 0,4 • 10⁶

El. -    i 0,383 < — = 0,528.

Po 1,045 • 10⁶    Po

Na końcu dyszy prędkość powietrza osiąga prędkość dźwięku u_wyl = a^, czyli ^=1 - przepływ jest zadławiony. Wobec tego do obliczenia masowego strumienia przepływ stosujemy zależności:

Qm^Qm = ^SP*^V*’

= «*;

i

fi =(-i-)²;

a₀ \k+ 1/

„    \K+l)

2

P

Po

Po

Pp ich uwzględnieniu mamy:

Q'm=^Po

= (50-K)-⁴) -1,045-10°

1,4

2j4

2 \⁰*⁸

7,103 Ijl

^r 287-884 \2,4

Jest to maksymalny wydatek masowy, jaki można osiągnąć przy przepływie P⁰' przez tę dyszę.

,wi#{