rup1

r ⁶⁰ S. Wzory opisujące parametry spiętrzenia i krytyczne w strumieniu gazu

Teraz kolejno wyznaczamy potrzebne wartości:

= I +    = I + ^(0.778)² = 1.12106.

‘ U)1

T    ^T"    ⁸⁸⁴

**"1.12106 1,12106

P*yt    0.7 • 10*

= 788.5 IKI.

^Pw* ⁼ W*,,    287

*'Aol = ~~ =* ^ł*vfc>1 = "wyl¹**.

Li2L₌ 3 093 lii •788.5    |m^?j’

'wyl

= 0.778 • VM • 287 • 788.5 = 437.9 | ™ |

i otrzymujemy następujący wartość poszukiwanego masowego strumienia przepływa Q_m =    = 437.9 • 3.093 • (50 • I0 ⁴) = 6.766 ^

P.

. = 0.383 < — = 0,528. 1.045 - lO'*    Po

(b) Dla ciśnienia p\^h) = 0.4 MPa mamy f^__ 0.4 • I0⁶ Po ”

Na końcu dyszy prędkość powietrza osiąga prędkość dźwięku t>_wył = rt_w>ł. czyli ,W, - przepływ jest zadławiony. Wobec tego do obliczenia masowego strumienia stosujemy zależności:

(?,, = Q'_n = Sp.v„ v. = <i

-=(— a₀ \k + \ I

Po =

Pt, \A + I /

Po Po . RT₀'

«o = yj«RT₀.

Po ich uwzględnieniu mamy:

RT„

Q'_m=s.Po,

i-hr*

- ,50• ,0-, ■ ..<>45 - ,0* ■    • (£)“ ' 7-'«^J 171•

Jest to maksymalny wydatek masowy, jaki można osiągnąć przy przepływie przez tę dyszę.