MG!71

gdzie:

! °s„-s_a- ^{1 1}

oraz

Ąl ^E22

Piaf ⁼ P3J

feaf ⁼ PaJ

Sa-25,,	-SJ -7	§h
	4	i^£n ^e.
1
V
, B	_ IB	| __L*
li	p	E> "33
>aT	. w	1 _J_/
W	li ■	F "33

fSJ' = —— = — cos²cp + —sin²cp,

[ĄJ ^    G₅₅

^V12 1

(4.29a)

rc v 1    1    ₂    1

w i p»r = M * M *    «■*.

[^G«I    [^G«J    \^G44 ^GhJ

W ■ H 1 H I M -    v_J3)sinZę.

Irnj    [^G«J    ^aa

²<p§ (4.29c) (4.29d) (4.29e) (4.291) (4.29g)

Zależności (4.28a). (4.28b), (4.28c) dotyczą zmian składowych macierzy podatności odnoszących się do płaszczyzny (7—2) normalnej do osi obrotu j. Schemat macierzy podatności w układzie osi obróconych [/]' [2]' [5]' przyjmie więc postać (z - oznacza składowe niezerowe macierzy [S J', których sens fizyczny otrzymuje się przez porównanie (4.30) z (4.19))

f x x z 0 0 z ¹

X X X 0 0 X

x x x 0 0 x 0 0 0 z z 0 0 0 0 z z 0 z z z 0 0 z

(4.30)

kładowy charakter zmian stałych technicznych w płaszczyźnie 1-2 na _sje biegunowym przedstawiono na rys. 4.4. Pojawienie się współczynnik Opływu przy obrocie układu współrzędnych ma swe określone konsek-flcj^{e fiz}y^czne> P°^^azane przykładowo na rys. 4.5. Pręt rozciągany wzdłuż _ej osi ortotropii będzie zachowywał się podobnie jak pręt izotropowy; r tąpią jedynie odkształcenia liniowe (rys. 4.5a). Natomiast w przypadku ^ imania w kierunku nie pokrywającym się z główną osią ortotropii (dla ^{0 (p, gdy nie zerują się współczynniki wpływu - patrz rys. 4.4) wystąpi ^₀j_eż odkształcenie postaciowe (rys. 4.5b).

Rys. 4.4

Przykładowy wykres zmian moduł Younga ośrodka ortotropowego w pełnym zakresie kąta przedstawiono na rys. 4.6a. Osią 1 i 2 oraz osie główne ortotropii są śladami na płaszczyźnie [nj^ płaszczyzn symetrii [nj^ i ful.. Warto zastanowić się nad tym, co się stanie, jeśli struktura budowy materiału będzie miała jeszcze jedną płaszczyznę symetrii przechodzącą przez oś 5, np. n_f. Dla ortotropii z rys. 4.6a jest to niemożliwe. Widać, że byłoby to możliwe na przykład dla przypadku przedstawionego na rys. 4.6b, lecz

103