63661
gdzie: A - długość fali,
T - temperatura ciała.
Jeżeli a\ = 1 dla wszystkich A, to takie ciało nazywamy doskonale czarnym. Jeżeli ax < 1 i jest niezależne od A, to jest tzw. ciało szare.
PRAWO PLANCKA - widmowy rozkład wypromiemowanej energii (przy uwzględnieniu długości fali) zależy od bezwzględnej wartości temperatury ciała promieniującego. Wynik ma zdolność emisyjną ciała doskonale czarnego dla fali.
Kształt funkcji e(A. T) podano w prawie Plancka:
gdzie: C\, C2 stałe.
Przy ustalonym T. funkcja E(lambda.T) przedstawia widmo energetyczne promieniowania, tzn. gęstość energii przypadającą na określoną długość fali.
PRAWO STEFANA-BOLTZMANA
Całkując powyższe równanie e(A, T) po A od zera do nieskończoności otrzymuje się
prawo Stefana-Boltzmanna. Podaje ono integralną zdolność emisyjną E ciała doskonale czarnego (dla wszystkich długości fali łącznie), w zależności od temperatury bezwzględnej ciała promieniującego:
(4.6)
gdzie: O - stała Stefana-Boltzmanna, a - 5.67 • I0-* [W-m^-K*4] łuh a - I ,.15 • 10“12 [Wm-2K"4].
PRAWO WIENA (PRZESUNIĘĆ) - Długość fali na którą przypada max emisji widma promieniowania jest odwrotnie proporcjonalna do jego temperatury w skali bezwzględnej. Większość ciał rozpatrywanych w meteorologii zachowuje się jak ciało doskonale czarne w przeważającej cz. widma, energia ciała jest jednak mniejsza
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
ScanImage004 (10) Współczynniki A, D, R zależą od struktury ciała, jego temperatury i długości faliScanImage004 (10) Współczynniki A, D, R zależą od struktury ciała, jego temperatury i długości faliHPIM6077 18 gdzie: A - długość fali promieniowania monochromatycznego Cj - 0,374 W m2 stała C2wykład USG [1024x768] Rozdzielczość obnuru nkly od długości fali ultradz więkowej.77220 skanuj0507 czynnika temperaturowego, izotropowego i identycznego dla wszystkich atomów. DokładObraz (2398) gdzie: L - długość pręta, y*t X,. • Lt, ^ _y(. • - momenty statyczne403 (6) *=/./« (gdzie A - długość fali światła w powietrzu) ma więc amplitudę drgań zmniejszoną c~2nMamy do czynienia z asemptotą. Jeżeli przepytamy wszystkich to pewna minimalna część po kilku godzinDSC?90 ftkm miłości O kodowaniu intymności strukturze, do pewnego stopnia mającym dla wszystkich to205(1) Jeżeli div c(M0) > O, to punkt M0 nazywamy źródłem, a jeżeli div a(Mj) < < 0, to punimg154 154 Temperatura czarna i berkowe Dla ciała doskonale czarnego temperaturo jeet funkcję długośRx dla ciała doskonale czarnego zmienia się z temperaturą tak jak na rysunku poniżej. Długość fali dDSC00056 (15) 3. Dla każdego pomiaru obliczyć długość fali światła laserowego według wzorud • jck •DSC00536 27. Temperatura ciała doskonale czarnego wzrosła trzy krotnic. Jakiej zmianie uległa długośCCF20090622 000 1 Prawo przesunięć Wiena dla promieniowania cieplnego ciała doskonale czarnego 2.Jakwięcej podobnych podstron