82068

E(T)= aT⁴ cr=5,67* 10~⁸[Wm~² A"⁴]

Tak więc uzyskujemy bezpośrednią zależność emitancji ciała doskonale czarnego od temperatury. Inny fizyk Wien, sformułował prawo podające zależność długości fali, dla której krzywa spektralnej emitancji ciała doskonale czarnego ma max, od temperatury. Tak więc Wien stwierdził, że : iloczyn

temperatury ciała doskonale czarnego i długości fali, dla której występuje max zdolności emisyjnej, ma wartość stalą.

Celem ćwiczenia było zapoznanie się z jedną z metod pomiaru temperatury. Pomiaru tego dokonywaliśmy za pomocą pirometru optycznego. Pirometr służy do pomiaru temp. czarnej badanego obiektu. Obiektyw pirometru tworzy obraz badanego ciała w płaszczyźnie włókna żarówki umieszczinej przed okularem. Obserwator patrzący przez okular pirometru widzi więc włókno żarówki na tle obrazu badanego ciała. W okularze mieści się filtr szklany, przepuszczający tylko mwielki przedział promieniowania. Ernitancję włókna można zmieniać regulując rezystancję w obwodzie zasilania. Jeżeli włókno żarówki pirometru było takiej samej barwy co ciało badane, to temp.

odczytaną na pirometrze była temp. czarną ciała rzeczywistego. Opisując wzór można obliczyć temp. rzeczywistą badanego ciała.

^\nA(X,T_a)

Badaną żarówkę zasilamy w układzie

Ćwiczenie miało również na celu zbadarue zależności temp.włókna od pobranej mocy.