Wyprowadzimy obecnie równanie jednowymiarowej fali poprzecznej (dla takiej fali kx ^ 0, ky = kz = 0) poruszającej się wzdłuż struny.
Niechaj struna poddana będzie działaniu stałej siły naciągu AT = const. Liniowa gęstość pi — — = const (o wymiarze kg/m) masy struny, gdzie m i l są masą i długością struny. Jeden (lewy) koniec struny umieszczono w początku układu odniesienia, którego oś OY jest równoległa do kierunku wychyleń z położenia równowagi punktów struny.
Rozpatrzmy równanie ruchu masy Am struny położonej pomiędzy punktami struny o współ-
1 + j Aa: ~ Az25 i masie Am = pi • Aa:26. Niechaj
rzędnych x i x + Ax, długości As = y(x, t) będzie wychyleniem tak wybranego fragmentu masy struny z położenia równowagi wy
wołanego rozchodzeniem się fali. Sformułujemy obecnie równanie ruchu masy Am. Z drugiej zasady dynamiki Newtona wynika, że
Am • ay — Pi^z-gp = Fy, (31)
gdzie ay jest y-kową składową przyspieszenia masy Am, a Fy jest składową wypadkowej siły w kierunku OY. Wartość siły Fy wynosi (patrz rysunek)
Fy = F(x + Ax) — F(x) = Af sin[@(x + Ax, t)] — Tsin[0(a:, t)] ~
~ A/^tan[@(a; + Ax, t)] — A/’tan[0(a;, t)]
'yniki rozwinięcia pochodnej
S) AxH
\dx2
0( Ax)2.
punkcie
Dodajmy, że nasze rozważania przeprowadziliśmy przy założeniu o małości odkształceń Ay poprzecznych struny, co pozwala stosować przybliżenia typu
Po podstawieniu przedostatniego związku do (31) otrzymujemy
a 92y - kr d*y P,Ax' dt2 U'dx^
Temu rezultatowi nadamy obecnie postać poszukiwanego jednowymiarowego równania falowego
dx2 77J\gt2 \c) et1' { ’
struny.
Zadanie 17. Pokazać, że wymiarem — jest m2/s2.
d2y
d2y
z drugą pochodną przemieszczenia, ti. -—. Współczynnikiem proporcjonalności jest czynnik c2. oxz
Po której ze stron równania falowego on występuje łatwo ustalić za pomocą analizy wymiarowej.
25Zakładamy więc, że Ay -C Ax. 26Zauważmy, że symbol A oznacza laplasjai wielkości lub ich przyrostów.
a A jest literą grecką stosowaną tutaj do oznaczenia małych
14