3813100777

3813100777



4.2. Liniowe równanie falowe

Wyprowadzimy obecnie równanie jednowymiarowej fali poprzecznej (dla takiej fali kx ^ 0, ky = kz = 0) poruszającej się wzdłuż struny.

Niechaj struna poddana będzie działaniu stałej siły naciągu AT = const. Liniowa gęstość pi — — = const (o wymiarze kg/m) masy struny, gdzie m i l są masą i długością struny. Jeden (lewy) koniec struny umieszczono w początku układu odniesienia, którego oś OY jest równoległa do kierunku wychyleń z położenia równowagi punktów struny.

Rozpatrzmy równanie ruchu masy Am struny położonej pomiędzy punktami struny o współ-


1 + j Aa: ~ Az25 i masie Am = pi • Aa:26. Niechaj


rzędnych x i x + Ax, długości As = y(x, t) będzie wychyleniem tak wybranego fragmentu masy struny z położenia równowagi wy


wołanego rozchodzeniem się fali. Sformułujemy obecnie równanie ruchu masy Am. Z drugiej zasady dynamiki Newtona wynika, że

Amay — Pi^z-gp = Fy,    (31)


gdzie ay jest y-kową składową przyspieszenia masy Am, a Fy jest składową wypadkowej siły w kierunku OY. Wartość siły Fy wynosi (patrz rysunek)

Fy = F(x + Ax) — F(x) = Af sin[@(x + Ax, t)] — Tsin[0(a:, t)] ~

~ A/^tan[@(a; + Ax, t)] — A/’tan[0(a;, t)]

9y\    _ /8y~\

dx)x

Ostatnia równość została otrzymana x + Ax, co prowadzi do

(10    - (jr

\OX/x+Ax    \OX


'yniki rozwinięcia pochodnej


S) AxH


\dx2


0( Ax)2.


'9y\

>, 9x ) i+Ai


punkcie


Dodajmy, że nasze rozważania przeprowadziliśmy przy założeniu o małości odkształceń Ay poprzecznych struny, co pozwala stosować przybliżenia typu


Po podstawieniu przedostatniego związku do (31) otrzymujemy


a 92y - kr d*y P,Ax' dt2 U'dx^


Temu rezultatowi nadamy obecnie postać poszukiwanego jednowymiarowego równania falowego

»V_    1

dx2 77J\gt2    \c) et1'    {


gdzie c = « :— jest prędkością fazową jednowymiarowej fali poprzecznej rozchodzącej się wzdłuż

V Pi


struny.


Af .


Zadanie 17. Pokazać, że wymiarem — jest m2/s2.


d2y


d2y


z drugą pochodną przemieszczenia, ti. -—. Współczynnikiem proporcjonalności jest czynnik c2. oxz

Po której ze stron równania falowego on występuje łatwo ustalić za pomocą analizy wymiarowej.


25Zakładamy więc, że Ay -C Ax. 26Zauważmy, że symbol A oznacza laplasjai wielkości lub ich przyrostów.


a A jest literą grecką stosowaną tutaj do oznaczenia małych


14



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
088 2 174 IX. Macierze, wyznaczniki, równania liniowe Nietrudno jest wyprowadzić następujące wnioski
5 (155) •£. i: 25. Opuszczając jednostki układu SI student zapisał równanie pewnej fali płaskiej w,.
KAP zadanie str2 = 0 6. Liniowe równanie hiperboliczne:ou dt + c-= U    c>0 zdyskr
PB260109 Równanie różniczkowe fali płaskiej#f i a2y_0 dx2 v2 dr Równanie różniczkowe fali propagując
Równania diofantyczne liniowe - równania rozwiązywane w zbiorze liczb całkowitych Z. Są to równania
to opis matematyczny tego obwodu można wyrazić liniowym równaniem różniczkowym drugiego rzędu 2 któr
DSC07337 92 Układy równań liniowych 92 Układy równań liniowych d) Równanie ze współczynnikiem 1 przy
SCN37 14.5. Liniowe równania różniczkowe wyższych rzędów, jednorodne, o stałych współczynnikach Zad
łożyć. Zakładamy też, że straty miejscowe są pomijalnic małe wIII tami liniowymi. Równanie Bemoullie
Matematyka 2 (7 286 IV. Równania różniczkowe zwyczajne y= C* - Ix>0. Dla równania liniowego 11 r
łożyć. Zakładamy też, że straty miejscowe są pomijalnic małe wIII tami liniowymi. Równanie Bemoullie
Slajd43 Ponieważ Zatem po pomnożeniu skalarowo obydwu stron równania przez Vj otrzymamy dla i-tego
9. Równania momentów statycznych masy dla ładowni lub zbiornika Równania momentów statycznych mas
Równania kwadratowe są charakterystyczne dla każdego układu krystalograficznego w przypadku układu t
IMGA02 Naprężenia w belce zginanej Z równania powyższego wynika, że dla danego przekroju naprężenia

więcej podobnych podstron