6851627262

6851627262



A.A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i sieć wirów

10

11

[12]

13

14

(15]

[16]

[17]

18

19


Literatura

[1]    W.Ł. Ginzburg, L.D. Landau, Ż. Eksp. Teor. Fiz. 20, 1064 (1950).

[2]    L.D. Landau, Phys. Z. der Sowjet Union 11, 26 (1937); 11, 129 (1937).

[3]    F. London, H. London, Proc. Roy. Soc. London A 149, 71 (1935).

[4]    A.A. Abrikosow, Doki Akad. Nauk SSSR 86, 489 (1952).

5    F. London, Supcrfluids, t. 1 (New York 1950).

6    L.P. Gor’kov, Soviet Phys. JETP 9, 1364 (1959); 10, 998 (1960).

[7]    L.W. Szubnikow i in., Ż. Eksp. Teor. Fiz. 7, 221 (1937).

[8]    J.M. Casimir-Jonker, W.J. de Haas, Physica 2, 943 (1935).

[9]    R.P. Feynman, w: Progress in Low Temperaturę Phy-

sics, red. D.F. Brewer (North-Holland, Amsterdam 1955), t. 1, rozdz. 11.

A.A. Abrikosov, Soviet Phys. - JETP 5, 1174 (1957). D. Cribier, B. Jacrot, L.M. Rao, B. Farnoux, Phys. Lett. 9, 106 (1964).

U. Essmann, H. Trauble, Phys. Lett. A 24, 526 (1967).

A.A. Abrikosov, Soviet Phys. JETP 19, 988 (1964). A.A. Abrikosov, L.P. Gor’kov, I.M. Khalatnikov, So-viet Phys. JETP 8, 182 (1958); 10, 132 (1959)

A.A. Abrikosov, L.P. Gor’kov, Soviet Phys. JETP 12, 1243 (1961).

A.A. Abrikosov, L.P. Gor’kov, Soviet Phys. - JETP 15, 752 (1962).

J.G. Bednorz, K.A. Muller, Z. Physik B 64, 189 (1986).

A.A. Abrikosov, Physica C 341-348, 97 (2000).

A.A. Abrikosov, Physica C 317-318, 154 (1999).

ZE ZJAZDÓW I KONFERENCJI

40. Zimowa Szkoła Fizyki Teoretycznej

Tegoroczna, 40. już Zimowa Szkoła Fizyki Teoretycznej, zorganizowana przez Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytetu Wrocławskiego, odbyła się w dniach 4-14 lutego 2004 r. w Lądku Zdroju. W Szkole brało udział 70 naukowców z Polski i zagranicy. Miała ona tytuł „Fenomenologia grawitacji kwantowej” i stanowiła naturalną kontynuację Szkoły z 1999 r.t zatytułowanej „W kierunku grawitacji kwantowej”. O ile pięć lat temu przedmiotem rozważań były głównie ogólne właściwości kwantowej grawitacji, tym razem większość czasu poświęciliśmy analizie możliwych obserwacji śladów grawitacji kwantowej w fizyce promieni kosmicznych i w kosmologii.

Trzeba jasno powiedzieć, że teoria grawitacji kwantowej nie jest jeszcze w pełni zrozumiana. Jeden z wykładowców powiedział, że teoria ta jest w takim stanie, jak teoria oddziaływań podstawowych przed powstaniem Modelu Standardowego. Wśród ekspertów panuje przekonanie, że ślady grawitacji kwantowej, możliwe do zaobserwowania w doświadczeniach, jakie zostaną przeprowadzone w najbliższej przyszłości, będą miały swoje źródło w naruszaniu lub deformacji symetrii Lorentza. Może to się stać przy wyjątkowo wielkich energiach cząstek, jakich długo jeszcze nie da się osiągnąć w akceleratorach. Dlatego duże nadzieje wiąże się z obserwacjami prowadzonymi za pomocą Obserwatorium im. Pierre’a Augera, olbrzymiego zestawu detektorów promieni kosmicznych pokrywającego setki kilometrów kwadratowych w Ameryce Południowej, a za kilka lat - również w Północnej. Nadzieje te związane są z istniejącymi już obserwacjami anormalnego zachowania tych promieni.

Trzonem Szkoły były trzy cykle wykładów poświęconych strukturze teorii grawitacji kwantowej, wygłoszonych przez Enrique Alvareza, Jorge’a Pullina i Lee Smolina. Giovanni Amelino-Camelia poświęcił swoje wykłady ogólnemu wstępowi do fenomenologii grawitacji kwantowej. Losowi symetrii lorentzowskiej przy energiach bliskich skali Plancka poświęcone były wykłady Teda Jacobsona i autora tego sprawozdania. Ciekawy jest pomysł tzw. podwójnie szczególnej teorii względności jako kinematyki cząstek w skali Plancka - teorii, w której występują dwie stałe: prędkość c oraz masa n. Paolo Lipami omówił fizykę neutrin, w szczególności neutrin w promieniowaniu kosmicznym. Aurelio Grillo przedstawił istniejące i będące w budowie detektory promieni kosmicznych, zaś Tsvi Piran w swoim wykładzie zastanawiał się nad astrofizyką źródeł tych promieni. Paolo De Bernardis przedstawił w swoich wykładach wyniki obserwacji kosmicznego promieniowania tła, a Jerome Martin - teoretyczną analizę wpływu efektów kwantowograwitacyjnych na widmo tego promieniowania. Większość wygłoszonych podczas Szkoły wykładów znaleźć można na witrynie internetowej www.ws2004.ift.uni.wroc.pl/lectures.php, a materiały Szkoły opublikowane zostaną na początku przyszłego roku w serii Lecture Notes in Physics wydawnictwa Springer Verlag.

Szkoła nie mogłaby się odbyć, gdyby nie pomoc finansowa Uniwersytetu Wrocławskiego i Fundacji na rzecz Zimowych Szkół Fizyki Teoretycznej. Europejskie Towarzystwo Fizyczne ufundowało trzy stypendia, które umożliwiły udział w Szkole doktorantom z Włoch, Wielkiej Brytanii i Polski.

Jerzy Kowalski-Glikman

Instytut Fizyki Teoretycznej

Uniwersytet Wrocławski

204


POSTĘPY FIZYKI


TOM 55 ZESZYT 5 ROK 2004




Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
A.A Abrikosow Nadprzewodniki drugiego rodzaju i siec wirów .7 // lii 1 s •U*>v;li wiju i».d iw/
A. A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i sieć wirów —47tM = spowodować, że sieć kwadratow
A A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i siec wiron ••* <.* ©i** kw:i*f   &nb
A.A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i sieć wirów pewien, że gdyby dano mu taką możliwoś
A.A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i sieć wirów n, - n,(,0) ria zgadzała się wtedy w p
A.A. Abrikosow - Nadprzewodniki drugiego rodzaju i siec wirów Jeżeli wziąć pod uwagę fazę, tzn. zapi
WYKŁAD NOBLOWSKI 2003Nadprzewodniki drugiego rodzaju i sieć wirów*Aleksiej A. Abrikosow Materials Sc
A.A Abrikosou Nadprzewodniki drugiego rt dzoju siec wirów i - **»#■ .4 *.■*    / J«T
skanuj0062 (7) "naprężeniacieplne drugiego rodzaju W warunkach niestacjonarnego przepływu ciepł
stolarstwo9 206 osadzone albo tćź ruchome. Zazdrostki drugiego rodzaju zwijają sig na wałku, osadzo
stolarstwo9 206 osadzone albo tćż ruchome. Zazdrostld drugiego rodzaju zwijają się na wałku, osadzo
17 04 2007 part II LINIE REGRESJIPierwszego rodzaju: Proste łączące punkty    (x,y„)D
23829 Picture7 88 Potencjał elektrody chlorowej wynosi: E = 4,llCr-f^l"[Cr]2 Elektrody drugieg
128 II. Funkcje jednej zmiennej punkt jc=0 jest punktem nieciągłości drugiego rodzaju — z obu stron;
0000062(1) kozy •— NDPG, którego powstawanie jest omówione na str. 134. Faktycznie więc tylko enzymy
DSC00215 (28) Nośność ściskanych krzyżulców beto Długość odcinka drugiego rodzaju
pozostają w stanie naprężeń własnych drugiego rodzaju. Trzeciego rodzaju - naprężenia wewnątrz

więcej podobnych podstron