2711906616

12 -

Mnożymy obie strony równania 9 i 10 przez odległość biegunową planu sił /H= EJ /,należącego do krzywej sznurowej jako linji ugięcia,/karnego planu sił tu nie rysujemy,gdyż on nie jest obecnie nam potrzebny,ponieważ na rys.17 zadajemy się dowolną krzywą,odpowiadającą jednakże czterem własnościom linji ugięcia,jako tą linją. Przy wykreślaniu rzeczywistej linji ugięcia naturalnie musimy korzystać z odpowiedniego planu sił przy H = E^f/na mocy twierdzenia Mohra o linji ugięcia .

= - E

® ^ • ^n- 1 " 9^es^ statyczny moment pola momentów przęsła H- eg° wzglądem podpory /n- l/, gdyż Ej/_n ^ =    1 ¹    1 ^w    twierdzenia Culmann^ła jest

to odcinek prostej, równoległej do wypadkowej obciążenia polem momentów, przechodzącej przez biegun momentów /punkt n-l/, zawarty między skrajnemi promieniami krzywej sznurowej,narysowanoj dla tego obciążenia. Temi skrajnemi bokami są styczne do krzywej sznurowej w punktach n i n- 1.

E J^n-l jest zatem funkcją pola momentów względem podpory n, wyrażamy to następującym symbolem: f ,/ii n/

•    n- ±' x t '

=    -«_nV - tgf

f._,    =    tg?......... /U/

analogicznie w przęśle /n

y. ... /12/

Podzielimy pole momentów na małe paseczki o szerokości dx i rozpatrzmy jeden taki paseczek. Środek ciężkości tego paseozka niech będzie oddalony o x od podpory /n-l/. Statyczny moment pola tego paseczka względem podpory /n-l/ wyrazi się wzorem:

M/ / , dx . x

/x_Tn/

gdzie    _fn/ jest to zmienny sumaryczny bieżący moment dla przęsła n-.ego^

Statyczny moment względem podpory /n-l/ całego pola momentów będzie oałką:

rin

A»V

Podstawimy tę całkę do równania /ll/ i analogiczną do równania /12/, otrzymamy:    /

. dx . x

^fn-l    a/ ^a /    ^U/¹, n/ ^{1 dl} • ¹

n+1

n+1 /

Ten statyezny moment możeny wyrazić jako różnicę statycznych momentów pola momentów dodatnich, które oznaczymy przez £2, _n i pola momentów u.iemnyoh:

i / • 3

^_n-lAx_fn/ n ¹

n+1

1

3 ^n+1 ” o ^n+1 '^n+1 ¹ 3 ^