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314 Primoż Krivic
La methode de transformation de CARSON-LAPLACE a ćtó appliąuee par differents auteurs pour le calcul de diffusivitć, notamment en milieu poreux: M. Bonnet etJ. Schneider (1969), R. Degallier (1969), P. Peau-d e c e r f (1973), mais aussi en milieu fissure: J. C. G a r n i e r et C. L. Clarion (1967), M. Razack, C. Drogue, C. Romariz et C. Al-meida (1980).
2.2. Evolution de formę sinusoidale 2.2.1. Nappe captive
La propagation d'ondes pićzomćtriques dans l’aquif£re cótier peut <Rre representee par la rćsolution de l'equation differentielle de base de 1’hydro-dynamique souterraine, avec les conditions aux limites suivantes (J. B o u s -sinesą, 1877; J. Ferris, 1951):
h (x, t) = ho sin j Pour x = 0 et h (x, t) — 0 pour x = <x>
ho etant la demi amplitudę et to la periode de fluctuation du plan d’eau librę.
En faisant les memes hypotheses que dans le chapitre precedent, on obtient la solution suivante pour le mouvement de la surface pićzomśtrique dans une nappe captive (modele BOUSSINESQ):
h (x, t) = ho e~3ąxfl sin 2 n (t/to — x/l) avec 1 = |/4 n to T/Ś — longueur d'onde
d’ou la demi amplitudę h, des fluctuations de surface pićzometrique a la distance x du rivage:
hx - ho
et la vitesse V de transmission de 1’onde:
V - x/t =. L'to = 1;4 .t T/to S
la diffusivitó D = T S peut etre aisćment calculee, — soit a partir de 1'amortissement de 1'amplitude:
D
— soit k partir du dephasage:
D
T/S
tox8
4 TT t*
Cette demarche, tres classique, a partir de l equation de BOUSSINESQ, a ete reprise et developpśe par J. Ferris (1951), puis largement utilisće pour 1’interprćtation des fluctuations periodiques dans les nappes alluviales (G. Trupin -1969-, R. Degallier -1969-, E. De Cazenove -1971-,
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