Urządzenia
Urządzenia
elektryczne
elektryczne
20 października 2010 roku
20 października 2010 roku
Wykład nr 2
Wykład nr 2
Nagrzewanie torów
Nagrzewanie torów
prądowych
prądowych
Zakres tematyczny
Zakres tematyczny
Źródła ciepła i straty mocy w urządzeniach
Wpływ temperatury na właściwości
materiałów
Formy przekazywania ciepła
Nagrzewanie torów prądowych pod wpływem
prądów roboczych
Cieplne działanie prądów zwarciowych
Obciążalność prądowa długotrwała i
zwarciowa
3
Źródła ciepła w
Źródła ciepła w
urządzeniach
urządzeniach
Źródła ciepła
1)
Tory prądowe główne wiodące prądy
robocze
i przeciążeniowe oraz zwarciowe
2)
Zestyki występujące w torach prądowych
3)
Osłony wykonane z materiałów
przewodzących
4)
Elementy ferromagnetyczne
4
Przyczyny strat mocy
Przyczyny strat mocy
Przyczyny strat mocy (energii)
1)
Rezystancja przewodników (straty mocy
Joule’a)
2)
Rezystancja zestykowa
3)
Histereza magnetyczna i prądy wirowe
w
obwodach
magnetycznych
oraz
metalowych częściach aparatów
4)
Zjawiska zachodzące w dielektrykach
pozostających w zmiennym polu
elektrycznym
5
Straty mocy Joule’a
Straty mocy Joule’a
Straty mocy Joule’a
gdzie: - rezystywność [mm
2
/m]; V – objętość; J – gęstość prądu [A/mm
2
]
W przewodniku jednorodnym
lub
Uwzględniając, że oraz
gdzie: - współczynnik temperaturowy (dla Cu i Al równy około 0,004
1/
o
C)
k
f
– współczynnik naskórkowości
k
z
– współczynnik zbliżenia
Otrzymujemy:
gdzie: l – długość przewodnika [m]
S – przekrój przewodnika [mm
2
]
– temperatura przewodnika [
o
C]
6
V
J
P
V
d
2
lS
J
P
2
R
I
P
2
)
(
R
R
1
0
)
(
S
l
I
k
)
(
S
l
I
k
k
P
w
f
z
1
1
0
2
0
2
R
R
P
P
k
~
~
f
Wpływ temperatury
Wpływ temperatury
na właściwości
na właściwości
materiałów
materiałów
Wzrost temperatury powoduje zmianę właściwości:
1)
Mechanicznych
(materiały przewodowe i izolacyjne)
•
Metale –zmniejszenie do zera dopuszczalnych naprężeń przy temperaturze
topnienia
•
Materiały izolacyjne – deformacja, zmiana właściwości fizycznych
2)
Izolacyjnych
(materiały izolacyjne) – odporność materiału izolacyjnego na
działanie podwyższonej temperatury oznaczona jest poprzez klasy izolacji
(Y, A, E, B, F, H, C) które określają dopuszczalne temperatury dla
poszczególnych materiałów nie powodujące zmiany ich właściwości
izolacyjnych
•
Przyspieszenie procesu starzenia
•
Zwiększenie strat dielektrycznych, a tym samym obniżenie wytrzymałości
elektrycznej
3)
Połączeń
(zestyków stałych i rozłącznych przewodów i przewodników)
•
Przejściowy wzrost rezystancji przejścia
•
Trwały wzrost rezystancji wskutek procesów utleniania się powierzchni
styków
7
Formy przekazywania
Formy przekazywania
ciepła
ciepła
Przewodzenie ciepła
Moc cieplna przekazywana w wyniku przewodzenia P
prz
określona jest
prawem Fouriera:
[W]
gdzie:
– przewodność cieplna ciała (środowiska) przewodzącego ciepło [W/mK]
S – powierzchnia dla przewodzenia ciepła [m
2
]
d/dl – gradient temperatury [K/m]
W warunkach ustalonych przewodzenia ciepła, np. przez ściankę o grubości
d:
jeżeli przyjmiemy, że
to otrzymamy odpowiednik prawa Ohma:
U
I R
8
dl
d
S
P
prz
)
(
d
S
P
prz
2
1
S
d
P
P
R
prz
prz
prz
2
1
prz
prz
R
P
2
1
Formy przekazywania
Formy przekazywania
ciepła
ciepła
Przekazywanie ciepła przez promieniowanie
Moc cieplna przekazywana w wyniku promieniowania P
p
wyznaczona jest równaniem Stefana-Boltzmanna:
gdzie:
– wypadkowy wsp. czerni (absorpcji) ciała (doskonale czarne – 1, białe
– 0)
c
o
= 5,77 W/m
2
K
4
– emisyjność ciała doskonale czarnego
S
p
– powierzchnia ciała oddającego ciepło [m
2
]
– temperatura bezwzględna powierzchni ciała promieniującego
ciepło
– temperatura bezwzględna powierzchni ciała przyjmującego ciepło
9
4
2
4
1
100
100
p
o
p
S
c
P
1
2
Formy przekazywania
Formy przekazywania
ciepła
ciepła
W celu odniesienia wartości mocy cieplnej przekazywanej
drogą promieniowania do różnicy temperatur w skali
Celsjusza wprowadza się współczynnik oddawania ciepła
drogą promieniowania:
Wówczas możemy zapisać:
gdzie: a
Opór cieplny:
a prawo Ohma:
10
2
1
p
p
p
S
P
273
1
1
273
2
2
p
p
p
S
R
1
p
p
R
P
2
1
2
1
4
2
4
1
100
100
o
p
c
Formy przekazywania
Formy przekazywania
ciepła
ciepła
Przekazywanie ciepła przez unoszenie (konwekcję)
Moc cieplna przekazywana w wyniku konwekcji P
k
liczbowo jest
ujmowana prawem Newtona:
gdzie:
k
– wsp. oddawania ciepła w wyniku konwekcji [W/m
2
K]
S
k
– powierzchnia ciała oddającego ciepło w drodze konwekcji [m
2
]
– temperatura ciała oddającego ciepło
– temperatura otoczenia w strefie poza warstwą graniczną, np. dla
przewodu w osłonie jest temperaturą gazu w osłonie, a
temperaturą
osłony.
Opór cieplny:
i prawo Ohma:
11
'
k
k
k
S
P
2
1
1
'
2
'
2
2
k
k
k
S
R
1
k
k
'
R
P
2
1
Nagrzewanie torów prądowych
Nagrzewanie torów prądowych
jednorodnych prądem roboczym
jednorodnych prądem roboczym
Bilans cieplny: dq = dq
1
+ dq
2
dq
- ilość ciepła wytworzona w rozpatrywanym elemencie przewodu w
czasie dt
dq
1
- ilość ciepła oddanego przez przewód do otoczenia
dq
2
- ilość ciepła zużyta na podgrzanie elementu
x o d
gdzie:
k
w
= k
z
k
f
- współczynnik wypierania prądu
k
od
- współczynnik oddawania ciepła [W/cm
2
K]
c
- ciepło właściwe [Ws/kgK]
- gęstość materiału przewodnika [kg/m
3
]
A
- obwód [cm]
S
- przekrój [cm
2
]
Ostatecznie:
12
xdt
S
I
k
dt
R
I
dq
w
2
~
2
dt
)
(
x
A
k
dq
o
od
1
cd
x
S
mcd
dq
2
Sd
c
dt
)
(
A
k
dt
S
k
I
o
od
w
2
Nagrzewanie torów prądowych
Nagrzewanie torów prądowych
jednorodnych prądem roboczym
jednorodnych prądem roboczym
Przyjmujemy, że k
w
, k
od
, c ~ const a
czyli:
Można wyszczególnić następujące przypadki:
1.
2.
3.
13
w
o
od
k
S
I
A
k
2
o
o
1
Sd
c
dt
A
k
dt
S
k
I
o
od
o
o
w
1
2
w
o
od
k
S
I
A
k
2
w
o
od
k
S
I
A
k
2
Nagrzewanie torów prądowych
Nagrzewanie torów prądowych
jednorodnych prądem roboczym
jednorodnych prądem roboczym
Rozważania ograniczamy do przypadku (1) odpowiadającego
długotrwałemu nagrzewaniu. Po rozwiązaniu równania otrzymujemy:
gdzie:
- temperatura początkowa przewodu
T - stała czasowa nagrzewania
Cieplna stała czasowa – parametr określający przebieg nagrzewania –
jest wprost proporcjonalna do jednostkowej pojemności cieplnej i
odwrotnie proporcjonalna do jednostkowej mocy oddawanej do
otoczenia przy różnicy temperatur 1 K.
14
T
t
p
T
t
w
o
od
o
od
w
o
e
e
S
k
I
A
k
A
k
S
k
I
1
2
2
p
A
k
S
c
S
k
I
A
k
S
c
T
od
w
o
od
2
Nagrzewanie torów prądowych
Nagrzewanie torów prądowych
jednorodnych prądem roboczym
jednorodnych prądem roboczym
Dla t temperatura przewodu :
czyli:
jeżeli
dla t=T:
Cieplna stała czasowa jest równa czasowi, po którym przewód
nieoddający ciepła do otoczenia (całkowicie cieplnie izolowany)
osiągnąłby temperaturę równą temperaturze ustalonej przy zwykłej
wymianie ciepła.
15
o
od
w
o
w
o
od
o
od
w
o
u
AS
k
k
I
S
k
I
A
k
A
k
S
k
I
t
2
2
2
u
T
t
p
T
t
u
e
e
1
T
t
u
T
t
o
u
o
p
o
e
e
1
1
u
u
,
)
e
(
)
T
t
(
632
0
1
1
Nagrzewanie torów prądowych
Nagrzewanie torów prądowych
jednorodnych prądem roboczym
jednorodnych prądem roboczym
16
Charakterystyki
nagrzewania
(1)
i stygnięcia (2) przewodów
jednorodnych
obciążonych
prądem o stałej wartości
Charakterystyki
nagrzewania
przewodów
jednorodnych
obciążonych prądem I do czasu t
1
, a
następnie prądem I
2
> I (krzywa 1)
lub I
2
< I (krzywa 2)
Cieplne działanie prądów
Cieplne działanie prądów
zwarciowych
zwarciowych
Analizując
przebiegi
nagrzewania
przewodników
prądem
zwarciowym można pominąć wpływ oddawania ciepła do
otoczenia (t
k
<< T) i traktować zjawisko tak, jak gdyby energia
cieplna
wytworzona
w
przewodzie
była
w całości zużywana na podwyższenie temperatury przewodu.
Równanie bilansu cieplnego przyjmuje postać:
przy czym:
i
17
xd
S
c
dt
S
x
i
k
w
2
o
o
1
o
o
c
c
1
Przebieg nagrzewania się
elementu toru prądowego w
czasie zwarcia
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa normalna
Obciążalność prądowa normalna
1.
Obciążenie długotrwałe:
to
2.
Obciążenie dorywcze:
3.
Obciążenie przerywane:
dla
jeżeli
18
o
dd
dop
w
dop
od
dd
k
AS
k
I
T
t
dd
dor
dd
dd
dor
dd
udor
e
I
I
I
I
1
2
2
T
t
dd
dor
e
I
I
1
1
T
t
min
T
t
u
max
p
p
e
e
1
T
t
dd
pr
dd
T
t
t
max
T
t
max
min
p
p
o
o
e
I
I
e
e
1
1
2
T
t
T
t
t
dd
pr
dd
max
p
p
o
e
e
I
I
1
1
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa
19
Przebieg nagrzewania i stygnięcia
toru prądowego (a) obciążonego I
dor
w czasie t
p
(b)
Przebieg nagrzewania i stygnięcia toru
prądowego (a) obciążonego prądem
przerywanym I
pr
(b); t
p
– czas przepływu
prądu, t
o
– czas przerw bezprądowych
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa zwarciowa
Obciążalność prądowa zwarciowa
Obliczenia dotyczące skutków cieplnego oddziaływania prądów
zwarciowych polegają na ustaleniu minimalnych przekrojów torów
prądowych. Można tutaj zastosować uproszczenia polegające na:
•
Pominięciu zjawiska naskórkowości i zbliżenia przewodów
•
Przyjęciu liniowej charakterystyki zmiany rezystancji od temperatury
•
Przyjęciu stałej wartości ciepła właściwego materiału c
•
Przyjęciu adiabatycznego charakteru nagrzewania
Temperatura przewodu podczas zwarcia zależy od temperatury przed
zwarciem
, prądu I
th
, czasu zwarcia t
k
i rodzaju materiału.
Obciążalność zwarciowa cieplna przewodów gołych jest dostateczna
jeżeli spełniony jest warunek:
lub S
S
min
gdzie
gdzie: S
th
- gęstość prądu zwarciowego [A/mm
2
]
S
th1
- gęstość prądu zwarciowego 1-sekundowego
20
k
B
k
th
th
th
t
S
S
I
S
1
1
k
th
th
min
t
S
I
S
1
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa
21
Zależność
znamionowej
gęstości
prądu jednosekundowego S
th1
od
temperatury
dla
przewodów
miedzianych i stalowych (a)
Zależność
znamionowej
gęstości
prądu jednosekundowego S
th1
od
temperatury
dla
przewodów
aluminiowych,
aluminiowo-
stalowych
i
ze
stopów
aluminiowych (b)
Obciążalność prądowa
Obciążalność prądowa
Dla przewodów izolowanych:
Gdzie: k - współczynnik równy największej dopuszczalnej 1-sekundowej
gęstości prądu z uwzględnieniem materiału żyły i rodzaju izolacji.
W przypadku urządzeń obciążalność zwarciowa jest dostateczna, jeżeli:
przy
lub
przy
22
k
t
I
S
k
th
min
Rodzaj przewodu
k, [As
1/2
/mm
2
]
Przewód o izolacji z gumy i polietylenu usieciowanego z
żyłami:
•
Miedzianymi Cu
•
Aluminiowymi Al
Przewód o izolacji z PCV z żyłami:
•
Miedzianymi Cu
•
Aluminiowymi Al
135
87
115
74
thN
th
I
I
n
t
k
k
thN
th
t
n
I
I
n
t
k
DZIĘKUJĘ ZA UWAGĘ
DZIĘKUJĘ ZA UWAGĘ